Lei de Gauss da Eletricidade - Minerva.ufpel.tche.br
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<strong>Lei</strong> <strong>de</strong> <strong>Gauss</strong> <strong>da</strong> Eletrici<strong>da</strong><strong>de</strong><<strong>br</strong> />
Prof. Rudi Gaelzer – IFM/UFPel (Física Básica III )
Objetivos – iremos apren<strong>de</strong>r:<<strong>br</strong> />
• O que significa fluxo elétrico e como é<<strong>br</strong> />
possível calcular o mesmo.<<strong>br</strong> />
• Como é possível <strong>de</strong>terminar a carga elétrica<<strong>br</strong> />
<strong>de</strong>limita<strong>da</strong> por uma superfície fecha<strong>da</strong><<strong>br</strong> />
através do cálculo do campo elétrico so<strong>br</strong>e<<strong>br</strong> />
esta superfície.<<strong>br</strong> />
• Como usar a <strong>Lei</strong> <strong>de</strong> <strong>Gauss</strong> <strong>da</strong> Eletrici<strong>da</strong><strong>de</strong><<strong>br</strong> />
para calcular o campo elétrico gerado por<<strong>br</strong> />
uma distribuição <strong>de</strong> cargas elétricas.<<strong>br</strong> />
Prof. Rudi Gaelzer – IFM/UFPel (Física Básica III )
Uma carga elétrica <strong>de</strong>ntro <strong>de</strong> uma caixa po<strong>de</strong> ser son<strong>da</strong><strong>da</strong> com<<strong>br</strong> />
uma carga-teste q o para se medir o campo E fora <strong>da</strong> caixa.<<strong>br</strong> />
Prof. Rudi Gaelzer – IFM/UFPel (Física Básica III )
Fluxo <strong>de</strong> um Fluido<<strong>br</strong> />
A taxa <strong>de</strong> escoamento <strong>de</strong> um<<strong>br</strong> />
fluido (dV/dt) através <strong>de</strong><<strong>br</strong> />
uma superfície retangular<<strong>br</strong> />
<strong>de</strong> área A é:<<strong>br</strong> />
(a) vA, quando a superfície<<strong>br</strong> />
está perpendicular ao<<strong>br</strong> />
vetor veloci<strong>da</strong><strong>de</strong> v.<<strong>br</strong> />
(b) vA cos φ quando o<<strong>br</strong> />
retângulo está inclinado<<strong>br</strong> />
em um ângulo φ.<<strong>br</strong> />
Taxa <strong>de</strong> fluxo volumétrico<<strong>br</strong> />
através <strong>de</strong> um retângulo<<strong>br</strong> />
metálico.<<strong>br</strong> />
Prof. Rudi Gaelzer – IFM/UFPel (Física Básica III )
Vamos agora substituir o<<strong>br</strong> />
vetor veloci<strong>da</strong><strong>de</strong> do<<strong>br</strong> />
fluido v pelo vetor campo<<strong>br</strong> />
elétrico E e introduzir o<<strong>br</strong> />
conceito <strong>de</strong> fluxo<<strong>br</strong> />
elétrico Φ E .<<strong>br</strong> />
Taxa <strong>de</strong> fluxo volumétrico<<strong>br</strong> />
através <strong>de</strong> um retângulo<<strong>br</strong> />
metálico.<<strong>br</strong> />
Prof. Rudi Gaelzer – IFM/UFPel (Física Básica III )
(a) Fluxo elétrico através <strong>da</strong><<strong>br</strong> />
superfície: EA.<<strong>br</strong> />
(b) Quando o vetor <strong>de</strong> área A<<strong>br</strong> />
faz um ângulo φ com o vetor<<strong>br</strong> />
E, a área projeta<strong>da</strong> so<strong>br</strong>e o<<strong>br</strong> />
plano perpendicular ao “fluxo<<strong>br</strong> />
elétrico” é Aperp. = Acosφ. O<<strong>br</strong> />
fluxo é zero quando φ = 90 o<<strong>br</strong> />
porque o plano estará<<strong>br</strong> />
paralelo ao fluxo: o campo E<<strong>br</strong> />
não “flui” através do<<strong>br</strong> />
retângulo.<<strong>br</strong> />
Uma superfície plana em um<<strong>br</strong> />
campo elétrico uniforme<<strong>br</strong> />
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Superfície fecha<strong>da</strong>:<<strong>br</strong> />
∑<<strong>br</strong> />
n=<<strong>br</strong> />
1<<strong>br</strong> />
r<<strong>br</strong> />
⋅ ∆A<<strong>br</strong> />
Fluxo elétrico através <strong>de</strong> uma esfera centra<strong>da</strong><<strong>br</strong> />
so<strong>br</strong>e uma carga pontual q.<<strong>br</strong> />
Φ<<strong>br</strong> />
E<<strong>br</strong> />
≈<<strong>br</strong> />
<<strong>br</strong> />
r<<strong>br</strong> />
E<<strong>br</strong> />
No limite:<<strong>br</strong> />
r<<strong>br</strong> />
∆ A → 0 e <<strong>br</strong> />
→ ∞<<strong>br</strong> />
r r<<strong>br</strong> />
Φ = ∫ E E ⋅ dA,<<strong>br</strong> />
Sendo ∫:<<strong>br</strong> />
integral so<strong>br</strong>e to<strong>da</strong> a<<strong>br</strong> />
superfície<<strong>br</strong> />
Prof. Rudi Gaelzer – IFM/UFPel (Física Básica III )<<strong>br</strong> />
n<<strong>br</strong> />
n<<strong>br</strong> />
fecha<strong>da</strong>.<<strong>br</strong> />
Superfície <strong>Gauss</strong>iana.
Para uma gaussiana esférica:<<strong>br</strong> />
r r<<strong>br</strong> />
E ⋅ dA<<strong>br</strong> />
EdAcosφ<<strong>br</strong> />
EdA=<<strong>br</strong> />
∫ ∫<<strong>br</strong> />
( 2<<strong>br</strong> />
E 4πR<<strong>br</strong> />
)<<strong>br</strong> />
1<<strong>br</strong> />
4πε<<strong>br</strong> />
⎞<<strong>br</strong> />
( 2<<strong>br</strong> />
⎟ 4πR<<strong>br</strong> />
),<<strong>br</strong> />
⎠<<strong>br</strong> />
Fluxo elétrico através <strong>de</strong> uma esfera centra<strong>da</strong><<strong>br</strong> />
so<strong>br</strong>e uma carga pontual q.<<strong>br</strong> />
Φ<<strong>br</strong> />
E<<strong>br</strong> />
=<<strong>br</strong> />
=<<strong>br</strong> />
=<<strong>br</strong> />
=<<strong>br</strong> />
=<<strong>br</strong> />
∫<<strong>br</strong> />
∫<<strong>br</strong> />
⎛<<strong>br</strong> />
⎜<<strong>br</strong> />
⎝<<strong>br</strong> />
0<<strong>br</strong> />
Φ<<strong>br</strong> />
E =<<strong>br</strong> />
E<<strong>br</strong> />
q<<strong>br</strong> />
R<<strong>br</strong> />
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2<<strong>br</strong> />
q<<strong>br</strong> />
ε 0<<strong>br</strong> />
dA
Projeção <strong>de</strong> um elemento<<strong>br</strong> />
<strong>de</strong> área dA <strong>de</strong> uma<<strong>br</strong> />
esfera <strong>de</strong> raio R SOBRE<<strong>br</strong> />
uma esfera concêntrica<<strong>br</strong> />
<strong>de</strong> raio 2R.<<strong>br</strong> />
A projeção multiplica<<strong>br</strong> />
ca<strong>da</strong> dimensão linear por<<strong>br</strong> />
2; assim, o elemento <strong>de</strong><<strong>br</strong> />
área so<strong>br</strong>e a esfera<<strong>br</strong> />
maior é 4dA.<<strong>br</strong> />
O mesmo número <strong>de</strong><<strong>br</strong> />
linhas <strong>de</strong> força passa por<<strong>br</strong> />
ca<strong>da</strong> elemento <strong>de</strong> área.<<strong>br</strong> />
Fluxo Φ E <strong>de</strong> uma carga puntiforme q.<<strong>br</strong> />
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A projeção do elemento <strong>de</strong><<strong>br</strong> />
área dA so<strong>br</strong>e a superfície<<strong>br</strong> />
esférica é:<<strong>br</strong> />
dA cos φ.<<strong>br</strong> />
Fluxo através <strong>de</strong> uma superfície arbitrária.<<strong>br</strong> />
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Superfícies <strong>Gauss</strong>ianas esféricas ao redor <strong>de</strong><<strong>br</strong> />
uma carga: (a) positiva e (b) negativa.<<strong>br</strong> />
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<strong>Lei</strong> <strong>de</strong> <strong>Gauss</strong> <strong>da</strong> Eletrici<strong>da</strong><strong>de</strong>:<<strong>br</strong> />
Seja S uma superfície gaussiana fecha<strong>da</strong><<strong>br</strong> />
que envolve completamente uma carga<<strong>br</strong> />
elétrica Qint a qual gera um campo<<strong>br</strong> />
elétrico<<strong>br</strong> />
Então:<<strong>br</strong> />
E. r<<strong>br</strong> />
Φ = ∫ E<<strong>br</strong> />
r<<strong>br</strong> />
E ⋅<<strong>br</strong> />
r<<strong>br</strong> />
dA<<strong>br</strong> />
=<<strong>br</strong> />
Q<<strong>br</strong> />
ε<<strong>br</strong> />
int<<strong>br</strong> />
0<<strong>br</strong> />
.<<strong>br</strong> />
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Para resolver problemas envolvendo a <strong>Lei</strong> <strong>de</strong> <strong>Gauss</strong>,<<strong>br</strong> />
usa-se a seguinte “receita”:<<strong>br</strong> />
1. Cui<strong>da</strong>dosamente <strong>de</strong>senhar: localização <strong>de</strong> to<strong>da</strong>s as cargas e a<<strong>br</strong> />
direção e sentido <strong>da</strong>s linhas <strong>de</strong> força do campo elétrico E.<<strong>br</strong> />
2. Desenhe uma superfície <strong>Gauss</strong>iana imaginária S <strong>de</strong> tal forma<<strong>br</strong> />
que o campo elétrico seja constante so<strong>br</strong>e a superfície e que a<<strong>br</strong> />
superfície contenha o ponto on<strong>de</strong> <strong>de</strong>seja-se calcular o campo<<strong>br</strong> />
elétrico.<<strong>br</strong> />
3. Escreva a <strong>Lei</strong> <strong>de</strong> <strong>Gauss</strong> e realize o produto escalar E o dA.<<strong>br</strong> />
4. Uma vez que a magnitu<strong>de</strong> <strong>de</strong> E é constante so<strong>br</strong>e S, po<strong>de</strong>-se<<strong>br</strong> />
retirar |E| <strong>de</strong> <strong>de</strong>ntro do símbolo <strong>de</strong> integração.<<strong>br</strong> />
5. Determine o valor <strong>de</strong> Q int <strong>da</strong> figura e o insira na equação <strong>da</strong> <strong>Lei</strong><<strong>br</strong> />
<strong>de</strong> <strong>Gauss</strong>.<<strong>br</strong> />
6. Resolva a equação para obter a magnitu<strong>de</strong> <strong>de</strong> E.<<strong>br</strong> />
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Em condições<<strong>br</strong> />
estáticas, o campo<<strong>br</strong> />
elétrico <strong>de</strong>ntro <strong>de</strong> uma<<strong>br</strong> />
esfera sóli<strong>da</strong><<strong>br</strong> />
condutora é nulo.<<strong>br</strong> />
Fora <strong>da</strong> esfera, o campo<<strong>br</strong> />
elétrico <strong>de</strong>cai como<<strong>br</strong> />
1/r 2 ,<<strong>br</strong> />
como se to<strong>da</strong> a carga <strong>da</strong><<strong>br</strong> />
esfera estivesse<<strong>br</strong> />
concentra<strong>da</strong> no seu<<strong>br</strong> />
centro.<<strong>br</strong> />
Campo elétrico (eletrostático) = zero<<strong>br</strong> />
no interior <strong>de</strong> uma esfera sóli<strong>da</strong> condutora.<<strong>br</strong> />
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Uma superfície <strong>Gauss</strong>iana coaxial cilíndrica é usa<strong>da</strong> para<<strong>br</strong> />
encontrar o campo elétrico a uma distância r <strong>de</strong> um fio<<strong>br</strong> />
infinito eletricamente carregado.<<strong>br</strong> />
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Uma superfície <strong>Gauss</strong>iana cilíndrica é usa<strong>da</strong> para<<strong>br</strong> />
encontrar o campo elétrico <strong>de</strong> uma superfície plana<<strong>br</strong> />
uniformemente carrega<strong>da</strong>.<<strong>br</strong> />
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Densi<strong>da</strong><strong>de</strong><<strong>br</strong> />
Volumétrica <strong>de</strong><<strong>br</strong> />
Carga:<<strong>br</strong> />
ρ = carga/Volume é<<strong>br</strong> />
usa<strong>da</strong> para<<strong>br</strong> />
caracterizar a<<strong>br</strong> />
distribuição <strong>de</strong><<strong>br</strong> />
carga.<<strong>br</strong> />
O campo elétrico <strong>de</strong> uma esfera ISOLANTE<<strong>br</strong> />
uniformemente carrega<strong>da</strong>.<<strong>br</strong> />
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Superfície<<strong>br</strong> />
<strong>Gauss</strong>iana<<strong>br</strong> />
Em condições eletrostáticas, qualquer excesso <strong>de</strong><<strong>br</strong> />
carga em um sólido condutor <strong>de</strong>ve residir<<strong>br</strong> />
inteiramente so<strong>br</strong>e sua superfície externa.<<strong>br</strong> />
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A solução está no fato <strong>de</strong> que o campo elétrico<<strong>br</strong> />
<strong>de</strong>ntro <strong>de</strong> um condutor <strong>de</strong>ve ser nulo (ausência<<strong>br</strong> />
<strong>de</strong> correntes). Se a superfície <strong>Gauss</strong>iana<<strong>br</strong> />
estiver <strong>de</strong>ntro do condutor (on<strong>de</strong> E é nulo), a<<strong>br</strong> />
carga envolvi<strong>da</strong> <strong>de</strong>ve ser também nula<<strong>br</strong> />
(+ q – q) = 0.<<strong>br</strong> />
Prof. Rudi Gaelzer – IFM/UFPel (Física Básica III )
Capacitores<<strong>br</strong> />
Ignorando efeitos<<strong>br</strong> />
<strong>de</strong> bor<strong>da</strong>.<<strong>br</strong> />
Campo elétrico entre duas placas (gran<strong>de</strong>s)<<strong>br</strong> />
paralelas eletricamente carrega<strong>da</strong>s.<<strong>br</strong> />
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E<<strong>br</strong> />
Uma superfície<<strong>br</strong> />
<strong>Gauss</strong>iana <strong>de</strong>senha<strong>da</strong><<strong>br</strong> />
<strong>de</strong>ntro <strong>de</strong> um material<<strong>br</strong> />
condutor <strong>de</strong>ve ter um<<strong>br</strong> />
campo elétrico nulo<<strong>br</strong> />
so<strong>br</strong>e a mesma.<<strong>br</strong> />
Se a superfície<<strong>br</strong> />
<strong>Gauss</strong>iana tem campo<<strong>br</strong> />
nulo so<strong>br</strong>e a mesma, a<<strong>br</strong> />
carga envolvi<strong>da</strong> <strong>de</strong>ve<<strong>br</strong> />
ser nula pela <strong>Lei</strong> <strong>de</strong><<strong>br</strong> />
<strong>Gauss</strong>.<<strong>br</strong> />
O campo E = 0 <strong>de</strong>ntro <strong>de</strong> uma caixa condutora (uma<<strong>br</strong> />
“Gaiola <strong>de</strong> Fara<strong>da</strong>y”) em um campo elétrico.<<strong>br</strong> />
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