Formelark for eksamen 2006 - Høgskolen i Narvik - hovedside
Formelark for eksamen 2006 - Høgskolen i Narvik - hovedside
Formelark for eksamen 2006 - Høgskolen i Narvik - hovedside
Create successful ePaper yourself
Turn your PDF publications into a flip-book with our unique Google optimized e-Paper software.
HØGSKOLEN I NARVIK, side 1 av 2<br />
Formler <strong>for</strong> mekanikk <strong>2006</strong><br />
1. Tverrsnittsstørrelser<br />
Flatesenter, tyngdepunkt<br />
Generelt, flatesenteravstand fra akse L<br />
SL<br />
r = , SL<br />
= ∫ rdA<br />
A<br />
A<br />
SL: arealmoment (statisk moment) om L<br />
Flater som kan deles opp:<br />
∑ xi<br />
⋅ Ai<br />
S x<br />
x = = ,<br />
A A<br />
y =<br />
∑<br />
yi<br />
⋅ Ai<br />
S y<br />
=<br />
A A<br />
Annet arealmoment (treghetsmoment)<br />
2<br />
Generelt I L = ∫ r dA ,<br />
A<br />
der r er avstand til akse L<br />
Annet arealmoment om akse gjennom<br />
flatesenteret:<br />
3<br />
BH<br />
Rektangel: I 0 = , H ⊥ aksen<br />
12<br />
4<br />
πd<br />
Sirkel: I 0 =<br />
64<br />
4 4<br />
π(<br />
d y − di<br />
)<br />
Sirkulær ring: I 0 =<br />
64<br />
B, H: Bredde, høyde<br />
d: diameter<br />
r: radius<br />
t: tykkelse<br />
y,i: (indeks) ytre, indre<br />
Steiners setning:<br />
2<br />
I ' I0b A<br />
= + , b: avstand til ny akse.<br />
2. Fra plane kraftsystemer<br />
Maksimal friksjon R = µ N<br />
Pilhøyde, <strong>for</strong>enklet kabel<br />
2<br />
qL<br />
f =<br />
8S0<br />
µ: Friksjonskoeffisient N: Normalkraft<br />
q: Horisontalt <strong>for</strong>delt last L: Horisontal lengde<br />
S Horisontalstrekk<br />
0<br />
3. Fasthetslære<br />
∆l<br />
Generelt: ε = , σ = E ⋅ ε<br />
l<br />
Spenninger i tynne vegger:<br />
Sirkulærsylindrisk trykktank:<br />
pr<br />
pr<br />
Tangensialt: σ θ = , aksialt: σ z =<br />
t<br />
2t<br />
Skjærspenning i rør med torsjon:<br />
Den elastiske linje <strong>for</strong> en bjelke<br />
dV<br />
dx<br />
= −q,<br />
dM<br />
dx<br />
= V ,<br />
2<br />
d u M ( x)<br />
=<br />
2<br />
dx EI<br />
T<br />
τ=<br />
2π<br />
Den enkle bjelketeori, små tøyninger<br />
M<br />
Bøyespenning<br />
I y σ=<br />
Normalspenninger<br />
σ =<br />
0<br />
M<br />
I0<br />
0<br />
N<br />
y +<br />
A<br />
Akseparallell skjærkraft<br />
V<br />
K = ⋅ S'<br />
I0<br />
Skjærspenning (jevnt <strong>for</strong>delt)<br />
K<br />
τ =<br />
b<br />
Knekklast<br />
p: Trykk<br />
T: Torsjonsmoment<br />
r: Radius<br />
t: Veggtykkelse<br />
x: Bjelkens<br />
lengdekoordinat<br />
q: Lastintensitet<br />
V: Skjærkraft<br />
M: Bøyemoment<br />
u: Nedbøyning<br />
E: Elastisitetsmodul<br />
σ: Normalspenning<br />
2<br />
π EI<br />
Pk<br />
=<br />
L<br />
2<br />
k<br />
0<br />
2<br />
rt<br />
τ: Skjærspenning<br />
y: Bjelkens<br />
høydekoordinat<br />
N: Normalkraft<br />
A: Tverrsnittsareal<br />
S’: Arealmoment av<br />
betraktet delflate<br />
b: Tverrsnittstykkelse<br />
L: Lengde<br />
LK: Knekklengde
HØGSKOLEN I NARVIK, side 2 av 2<br />
Formler <strong>for</strong> mekanikk <strong>2006</strong><br />
4. Spenningsanalyse<br />
Hovedspenninger.<br />
Et snitt i en materialpartikkel roteres slik at<br />
skjærspenningene i snittplanet får verdien null. Da<br />
vil normalspenningene på snittplanet oppnå<br />
ekstremalverdier. Disse kalles hovedspenninger.<br />
Plan spenningstilstand<br />
har vi når det finnes ett spenningsfritt plan. Ved<br />
plan spenningstilstand beregnes to<br />
hovedspenninger.<br />
Normalspenning som funksjon av snittvinkel<br />
σ x + σ y σ x − σ y<br />
σ( φ)<br />
= + cos 2φ<br />
+ τ xy sin 2φ<br />
2 2<br />
Skjærspenning<br />
σ x − σ y<br />
τ( φ)<br />
= sin 2φ<br />
− τ xy cos 2φ<br />
2<br />
Hovedspenningsretningene<br />
2τxy<br />
π<br />
tan φ1,<br />
2 = , φ2<br />
= φ1<br />
+<br />
σx<br />
− σ y<br />
2<br />
Hovedspenningene<br />
σ<br />
1,<br />
2<br />
σ<br />
=<br />
x<br />
+ σ<br />
2<br />
y<br />
±<br />
⎛ σx<br />
− σ<br />
⎜<br />
⎝ 2<br />
x,y: Koordinater<br />
φ: Snittets dreiningsvinkel<br />
5. Inkompressible fluider<br />
y<br />
⎞<br />
⎟<br />
⎠<br />
Hydrostatikk<br />
Trykk som følge av væskesøyle<br />
p =ρ gh =γ h<br />
2<br />
+ τ<br />
2<br />
xy<br />
1,2: Indeks, <strong>for</strong> hhv. 1. og<br />
andre hovedspenning<br />
Trykkresultantens angrepspunkt på neddykket flate<br />
p =ρ gh, I 0<br />
e =<br />
Ay<br />
h: Dyp h : Flatesenterets dyp.<br />
A: Flatens areal<br />
y : Avstand fra overflaten til flatesenter i flatens<br />
retning<br />
I : Annet arealmoment av flaten.<br />
0<br />
e: Avstand fra flatesenter til trykksenter<br />
ρ: densitet<br />
γ: spesifikk tyngde<br />
g: tyngdens<br />
akselerasjon<br />
Data<br />
Densiteten av vann (4 °C)<br />
E-modul<br />
3<br />
1000 kg/m<br />
Stål (ulegert /lavlegert) 210 GPa<br />
Aluminium 70 GPa<br />
Tre, parallelt med fibrene 10 GPa (typisk)