Fasthet
Fasthet
Fasthet
Create successful ePaper yourself
Turn your PDF publications into a flip-book with our unique Google optimized e-Paper software.
RA nov 2007<br />
Spenningstyper<br />
F<br />
F<br />
A<br />
Skjærspenning<br />
F<br />
τ =<br />
A<br />
F<br />
A<br />
Normalspenning<br />
+ strekk<br />
- trykk<br />
Spenning<br />
1 N<br />
mm<br />
2<br />
10<br />
1 N<br />
= −6<br />
m<br />
2<br />
fasthet 1<br />
= 1MPa
RA nov 2007<br />
Materialers respons på p krefter<br />
• Strekkspenning gir forlengelse<br />
• Trykkspenning gir sammenstrykning<br />
• Elastiske deformasjoner:<br />
– Går tilbake når lasten tas vekk<br />
• Plastiske deformasjoner:<br />
– Er varige, også etter at lasten er tatt<br />
vekk<br />
Et stykke duktilt metall (for eksempel<br />
en spiker) belasten så kraftig med<br />
bøyning at det blir plastisk deformasjon<br />
på midten. Når lasten tas vekk vil det<br />
bli en tilbakefjæring.<br />
fasthet 2
RA nov 2007<br />
Tøyning yning<br />
La en stang med lengde l 0 bli belastet med en liten strekkraft.<br />
Stangen vil da forlenges med et lite stykke ∆ l .<br />
Vi definerer tøyningen som<br />
∆l<br />
ε =<br />
l<br />
0<br />
I praksis må vi måle lengden før og etter,<br />
la disse være hhv. l 0 og l, da blir tøyningen:<br />
l − l<br />
ε =<br />
l<br />
0<br />
0<br />
Den samlede deformasjonen er lik summen av elastisk og plastisk deformasjon<br />
ε = ε<br />
elastisk<br />
+ ε<br />
plastisk<br />
Så lenge tøyningene er elastiske, gjelder Hookes lov: σ = Eε<br />
, dvs. ε = 0 .<br />
plastisk<br />
Dersom en belastning fører til ε plastisk ≠ 0 , har vi overskredet den elastiske grensen<br />
F<br />
F<br />
∆l<br />
l0<br />
fasthet 3
RA nov 2007<br />
Hookes lov, E-modul E modul<br />
Elastisk deformasjon, Hooke’s lov<br />
Elastisk grense:<br />
brudd for sprø materialer<br />
varig deformasjon = ”flyt” for deformerbare materilaer = ”duktile” materialer<br />
E : Elastisitetsmodul, E-modul<br />
σ<br />
ε = , eller σ = E ⋅ ε<br />
E<br />
Stål: ca 200 GPa (200 000 MPa eller 200 000 N/mm 2 )<br />
Gummi: 1-10 MPa<br />
stiv plast: 1-3 GPa<br />
Aluminium: 70 GPa<br />
Beryllium 300 GPa (og densitet 2000 N/m 3 = 2 kg/dm 3 )<br />
Glassfiberarmert plast 30 GPa<br />
Betong 30 GPa<br />
Karbonfiberarmert plat: 100 – 400 GPa<br />
OBS: fiberarmerte plaster: kun stive i plate-planet<br />
fasthet 4
RA nov 2007<br />
Strekkprøving<br />
Strekkpr ving<br />
En strekkprøvingsmaskin Innspenning og ekstensometer<br />
fasthet 5
RA nov 2007<br />
F<br />
Fmax<br />
50<br />
50,5<br />
60<br />
A0<br />
F<br />
Fmax<br />
Strekkstav før og etter brudd. Prøvestaven klemmes<br />
fast i de tykke endene. Den tynne delen er prøveområdet,<br />
som har tverrsnitt A. Vi ser hvordan en<br />
lengde som opprinnelig var 50 mm øker under<br />
strekkingen. Etter en viss strekking, blir det en<br />
innsnøring.<br />
Strekkprøving<br />
Strekkpr ving<br />
Tøyningen:<br />
l − l<br />
l<br />
0<br />
0<br />
( − )<br />
50,5 50 mm<br />
= = 0,01 = 10%<br />
50 mm<br />
N<br />
Spenningen regnes ut med σ = , men legg merke til at A enten regnes<br />
A<br />
som det opprinelige arealet A 0 eller det virkelige arealet A, som må måles<br />
under hele prøvingen (hvilket ikke er vanlig) .<br />
Vi kan derfor formulere to spenninger:<br />
Nominell spenning:<br />
og<br />
Sann spenning:<br />
N<br />
σ =<br />
A<br />
0<br />
σ =<br />
N<br />
A<br />
fasthet 6
RA nov 2007<br />
σ =<br />
F<br />
A<br />
σ<br />
[MPa]<br />
σ flyt<br />
Strekkprøving<br />
Strekkpr ving<br />
∆ε<br />
∆σ<br />
σbrudd<br />
σSann<br />
σNominell<br />
Plotting av spenning mot tøyning. I det lineære området til venstre kan man beregne Emodul:<br />
E ∆σ<br />
= . Det hvor det lineære området slutter, har vi den elastiske grensen. For<br />
∆ε<br />
duktile materialer kalles dette flytegrensen. Der spenningen går nedover har vi egl. ”falsk”<br />
informasjon fordi vi har beregnet spenningen med det opprinnelige arealet. Den virkelige,<br />
lokale spenningen i materialet fortsetter å øke. Vi ville kunne sann spenning dersom vi også<br />
målte tverrsnittet under prøvingen.<br />
ε<br />
fasthet 7
RA nov 2007<br />
Deformasjonsarbeid<br />
F [N]<br />
Wtot<br />
W = ∫ Fdl<br />
l<br />
0<br />
Welastisk<br />
Vandring [mm]<br />
Det fremgår at et duktilt material vil absorbere energi ved deformasjon. Energien blir til<br />
indre friksjonsarbeid i materialet. Elastisk energi kan man få tilbake (som å spenne en fjær)<br />
Dersom man beregner<br />
∫<br />
ε<br />
0<br />
1<br />
σdε , får man energi pr volum.<br />
fasthet 8
RA nov 2007<br />
MPa<br />
600<br />
σNominell<br />
0,5 %<br />
Herdet stål<br />
Herdet aluminium<br />
GRP<br />
Duktilt stål<br />
20 %<br />
Div. materialer<br />
εNominell<br />
MPa<br />
20<br />
σNominell<br />
HDPE<br />
5 %<br />
100 %<br />
Gummi<br />
εNominell<br />
fasthet 9
RA nov 2007<br />
R<br />
R<br />
<br />
t ⋅ ∆A<br />
∆A<br />
q<br />
F<br />
Spenning i et punkt<br />
T<br />
q<br />
F<br />
T<br />
M<br />
V<br />
T<br />
N<br />
Kreftenes gang gjennom et legeme vises ved at et snitt påfører vi snittkrefter.<br />
Slår sammen<br />
∆ N + ∆ V = ∆ F = t∆A <br />
∆F<br />
der t = lim<br />
∆A→0 ∆A<br />
Fordi M og T må ha ”arm”, blir lim 0 M = og lim 0 T =<br />
∆A→0 <br />
t<br />
q<br />
F<br />
∆A→0 Til ethvert i punkt i snittet kan det dermed knyttes en størrelse, t , som betegnes en<br />
spenningsvektor. Denne er generelt ujevnt fordelt<br />
T<br />
q<br />
F<br />
T<br />
fasthet 10
RA nov 2007<br />
Koordinatspenninger<br />
τzx<br />
τxz<br />
σz<br />
τ yz<br />
τzy<br />
σx τyx τxy<br />
y σ<br />
Idet τ yx = τxy , τ yz = τzy , τ zx = τ xz vil spenningene kunne<br />
samles i matrisen:<br />
⎡σ x τxy τ ⎤ xz<br />
⎢ ⎥<br />
⎢τxy σ y τ yz ⎥<br />
⎢τ τ σ ⎥<br />
⎣ xz yz z ⎦<br />
Som er symmetrisk, dvs. den har ortogonale egenskaper<br />
De ortigonale egenskapene fører til at materialelementet kan dreies til en tilstand der<br />
τ yx = τ zy = τ xz = 0 og der normalspenningene antar ekstremalverdier, σ1, σ2, σ3 slik at<br />
σ1 ≥ σ2 ≥ σ3 , σ 1 = σmax , σ 3 = σ min<br />
Det kan da vises at den maksimale skjærspenningen vil opptre midt mellom de ortogonale<br />
maksimumsretningene for de ekstremale normalspeningene:<br />
σ1<br />
45,0°<br />
σ2<br />
σ − σ<br />
τ max =<br />
2<br />
1 3<br />
σ3<br />
σ1 − σ3<br />
Altså τ max = ved vinkel 45° på<br />
2<br />
hovedspenningsretningene<br />
fasthet 11
RA nov 2007<br />
σ y<br />
τ xy<br />
σ( φ)<br />
σ2<br />
σ x<br />
45°<br />
σ1<br />
τmax<br />
φ1<br />
Hovedspenninger<br />
σ( φ)<br />
τ( φ)<br />
φ<br />
σ x + σ y ⎛ σx − σ y ⎞<br />
σ 1,2 = ± ⎜ ⎟ + τ<br />
2 ⎝ 2 ⎠<br />
2τ<br />
tan 2 φ = , φ = φ + 45°<br />
1<br />
xy<br />
σx − σ y<br />
2 1<br />
τ =<br />
max<br />
σ − σ<br />
2<br />
1 2<br />
2<br />
fasthet 12<br />
2<br />
xy
RA nov 2007<br />
τmax<br />
σb<br />
Plan spenningstilstand<br />
σa<br />
σ = 0<br />
Egentlig 3 hovedspenninger:<br />
σ ≥ σ ≥ σ<br />
1 2 3<br />
σ = max( σ , σ ,0)<br />
1<br />
σ = min( σ , σ ,0)<br />
3<br />
a b<br />
a b<br />
fasthet 13
RA nov 2007<br />
Dimensjoneringskriterier<br />
• Gitt en struktur med last<br />
– dimensjonerende last = det vi regner med at lasten kan<br />
være, N d , M d osv.<br />
• Strukturen skal ha nok kapasitet<br />
– Lasten fører til spenninger, opptredende spenninger, σ, τ<br />
• materialet skal holde, ha høy nok fasthet<br />
– strekkfasthet f u + , trykkfasthet fu - , bøyefasthet (eks.<br />
plate) σ b,u mm<br />
• Konstruksjonen skal holde med sikkerhetsmargin<br />
• bruker standarder<br />
– Regelverk for kontrakter<br />
– Regelverk som er myndighetspålagt<br />
fasthet 14
RA nov 2007<br />
Standarder, regelverk, ”koder koder” (Codes)<br />
• NS 3471 Prosjektering av aluminiumskonstruksjoner<br />
• NS 3472 Prosjektering av stålkonstruksjoner<br />
• Eurocode 3: Design of steel structures<br />
• ASME (Amerikansk) f.eks. offshore piping (process<br />
area - bemannet)<br />
• API (Am. Petroleum Inst), f.eks. transportrørledninger<br />
– ubemannet)<br />
• TBK, norsk vedr. trykkbeholdere – myndighetspålagt<br />
for “kjelkontroll”<br />
• Fabrikk-standarder<br />
fasthet 15
RA nov 2007<br />
• Sikkerhetsfaktor, n<br />
• eks.:<br />
• Partialkoeffisienter<br />
Sikkerhetsmargin, filosofier<br />
σ =<br />
tillatt<br />
f<br />
y<br />
n<br />
f y<br />
qd = q ⋅ γ f fd = Rd = regnestykke( fd<br />
)<br />
γ<br />
q<br />
d<br />
: dimensjonerende lastvirkning<br />
q:<br />
karakteristisk lastvirkning (fra "regnestykket")<br />
γ<br />
f<br />
f<br />
γ<br />
R<br />
f<br />
d<br />
y<br />
m<br />
d<br />
: lastkoeffisient (fra regelverk), ofte 1,3 eller 1,5<br />
: dimensjonerende fasthet<br />
m<br />
: eksempel her - materialets flytegrense<br />
: materialkoeffisient, ofte 1,1<br />
: Konstruksjonens dimensjonerende kapasitet<br />
KRAV: R ≥ q<br />
d d<br />
fasthet 16
RA nov 2007<br />
Dimensjoneringskriterier<br />
• Bruddgrensetilstand:<br />
– en tilstand som svarer til en definert kapasitet hos<br />
en konstruksjon eller et konstruksjonselement.<br />
Brudd eller store uelastiske forskyvninger eller<br />
tøyninger som kan sammenlignes med brudd<br />
• Bruksgrensetilstand:<br />
– en tilstand som svarer til en definert grense som<br />
ikke skal overskrides ved normal bruk av en<br />
konstruksjon eller et konstruksjonselement. Ikke<br />
akseptable forskyvninger, tøyninger, rissdannelse<br />
etc. i et bruksperspektiv<br />
• Materialfastheten<br />
– flytekriterier, bruddkriterier<br />
fasthet 17
RA nov 2007<br />
σ2 − σ 1 = f y<br />
( − f y, − f y )<br />
σ2<br />
Flytekriterier, Tresca og Mises<br />
( f y , f y )<br />
Tresca<br />
Mises<br />
σ<br />
1<br />
σ1 − σ 2 = f y<br />
1<br />
τ max = ( σ1 − σ2<br />
)<br />
2<br />
f y<br />
Tresca: τmax ≤<br />
2<br />
Mises: σ + σ − σ σ ≤ f , dvs. innenfor ellipsen<br />
2 2 2<br />
1 2 1 2 y<br />
Mises gir jevnføringsspenningen: σ = σ + σ − σ σ<br />
2 2<br />
1 2 1 2<br />
2 2<br />
Med koordinatspenninger: j x y x y 3 xy<br />
I ren skjærspenningstilstand: τ = τ<br />
xy<br />
j<br />
σ = σ + σ − σ σ + ⋅τ<br />
f y f y<br />
Mises τ = Tresca τ = τ ≈1,15 ⋅τ<br />
3 2<br />
M T M T<br />
fasthet 18
RA nov 2007<br />
Eksempel<br />
fasthet 19
RA nov 2007<br />
− − ( − fu , − fu<br />
)<br />
max stor τ<br />
σ2<br />
+ + ( fu , fu<br />
)<br />
Bruddkriterier<br />
+ −<br />
f : strekkbruddspenningen, f : trykkbruddspenningen<br />
u u<br />
Normalspenningskriteriet : σ < f og -σ<br />
< f<br />
+ −<br />
max u min u<br />
σ1<br />
max liten τ<br />
Indrefriksjonskriteriet<br />
Normalspenningskriteriet<br />
(Coulomb, Rankine)<br />
Indrefriksjonskriteriet :<br />
max min<br />
Brudd når: − ≥ 1<br />
+ −<br />
fu fu<br />
Bruddskjærspenning<br />
τ<br />
u<br />
+ −<br />
u u<br />
+ −<br />
u + u<br />
Ved isotrop strekkspenning σ = σ = σ = σ<br />
σ<br />
k<br />
=<br />
=<br />
f ⋅ f<br />
f f<br />
f ⋅ f<br />
f f<br />
+ −<br />
u u<br />
+ −<br />
u − u<br />
σ σ<br />
1 2 3<br />
fasthet 20<br />
k
RA nov 2007<br />
Glasser og keramer<br />
• er sprø – dvs. tåler ikke strekkrefter, heller ikke bøying<br />
strekk<br />
• Sprø materialer tåler mye høyere trykk enn strekk, typisk<br />
15 ganger mer for mange keramer<br />
• Ved bruk av metaller ønsker man å utnytte duktiliteten<br />
fasthet 21
RA nov 2007<br />
Bruddanvisning<br />
meget høye lokale<br />
spenninger<br />
Sprøtt Spr tt vs. duktilt material<br />
strekk<br />
fasthet 22<br />
Bruddanvisningen mister<br />
sin skarphet pga. flyt.<br />
Langt lavere lokale<br />
spenninger
RA nov 2007<br />
Alle materialer har defekter<br />
I sprø materialer er det den største defekten som utløser<br />
brudd<br />
Bruddseigheten viser motstand mot sprøtt brudd<br />
stål: Ic<br />
Plast Ic<br />
Glass Ic<br />
K 250 MPa m<br />
=<br />
K 25 MPa m<br />
=<br />
K 0,5 MPa m<br />
=<br />
Maksimal strekkspenning σ og defekt a: Ic<br />
Brudd i sprøtt spr tt material<br />
K ≥ σ π a<br />
Defekter forekommer tilfeldig fordelt i materialet.<br />
Jo grovere komponent – jo større er det sannsynlig at den<br />
maksimale defekten vil være. Altså:<br />
En tynn komponent (eks. en glassfiber) tåler mye<br />
større strekkspenning enn en grov komponent (eks. en<br />
glasstav eller en isolator).<br />
---------<br />
Sprø materialer tåler mye høyere trykk enn strekk, typisk<br />
15 ganger mer. Bøyefastheten er høyere enn<br />
strekkfastheten.<br />
σ<br />
Bøyeprøving av glasstav<br />
ε<br />
F<br />
L<br />
d<br />
fasthet 23<br />
Sprøtt brudd,<br />
plutselig, uten<br />
varsel, ingen flyt
RA nov 2007<br />
Defekter er bruddutløsende<br />
Defektene er tilfeldig fordelt, både mht. antall og størrelse<br />
Sprø materialer får stor spredning i fasthet<br />
Eksempel, simulering med Weibull-fordelingen av 10 000<br />
prøvinger:<br />
Brudd i sprøtt spr tt material<br />
Maksimal bruddlast (sterkeste stav): 1283 N<br />
Minimal bruddlast (svakeste stav): 22 N<br />
Gjennomsnittsverdi (”Bruddmodul”): 51 N<br />
Den nest-sterkeste i serien: 1060 N<br />
Den femte (5.) sterkeste: 450 N<br />
F<br />
Bøyeprøving av glasstav<br />
L<br />
d<br />
fasthet 24
RA nov 2007<br />
RA 2006 RA 2004<br />
Andre bruddårsaker<br />
brudd rsaker<br />
Utmatting<br />
Eks.: Roterende aksel<br />
Spenningsvekslinger<br />
Strekk-trykk-strekk-trykk-…………<br />
fasthet 25
RA nov 2007<br />
http://www.disastercity.info<br />
Andre bruddårsaker<br />
brudd rsaker<br />
Konstruksjonsstål Konstruksjonsst l i kulde<br />
Duktil brudd<br />
romtemperatur<br />
RA 2006<br />
RA 2006<br />
Sprøtt brudd, kulde<br />
fasthet 26
RA nov 2007<br />
http://www.civil.usyd.edu.au<br />
Andre bruddårsaker<br />
brudd rsaker<br />
Konstruksjonsstål Konstruksjonsst l i sterk varme<br />
http://hms.cobuilder.no/doc/GLAVA<br />
Brannbeskyttelse<br />
fasthet 27<br />
Flytegrensen for metaller faller dramatisk ved temperatur over 400 °C