Er naturkonstantene konstante?
Er naturkonstantene konstante? Er naturkonstantene konstante?
Er naturkonstantene konstante? Jan Myrheim Institutt for fysikk NTNU 18. mars 2009
- Page 2 and 3: Er naturkonstantene konstante? 1. U
- Page 4 and 5: Mange spørsmål Er lyshastigheten
- Page 6 and 7: - Fysikken er full av konstanter Sa
- Page 8 and 9: Kraft og energi Enheten for kraft e
- Page 10 and 11: Coulombs lov Kraften mellom to punk
- Page 12 and 13: Naturlige enheter Plancks konstant
- Page 14 and 15: Elementærladningen Elektrisk ladni
- Page 16 and 17: Finstrukturkonstanten α = e2 4πɛ
- Page 18 and 19: Relativistisk finstruktur Hastighet
- Page 20 and 21: Er finstrukturkonstanten konstant?
- Page 22: To CERN-eksperimenter: OPAL og L3
- Page 27 and 28: Nøyaktig måling av frekvens (og b
- Page 29 and 30: Noen frekvenser Målt ved sammenlig
- Page 31 and 32: Fra en artikkel av John K. Webb Phy
- Page 33 and 34: Finstrukturkonstanten var litt mind
- Page 35 and 36: Oklo — en merkelig historie I 197
- Page 37: Kort oppsummering Mange har prøvd
<strong>Er</strong> <strong>natur<strong>konstante</strong>ne</strong> <strong>konstante</strong>?<br />
Jan Myrheim<br />
Institutt for fysikk<br />
NTNU<br />
18. mars 2009
<strong>Er</strong> <strong>natur<strong>konstante</strong>ne</strong> <strong>konstante</strong>?<br />
1. Unnskyld — hva var spørsmålet?<br />
– To eksempler: lyshastigheten, Newtons 2. lov<br />
2. Enhetssystemet vårt: SI, også kalt MKSA<br />
3. Finstruktur<strong>konstante</strong>n<br />
– Energiavhengighet<br />
– Tidsvariasjon over et par år?<br />
– Tidsvariasjon over milliarder av år?
Lyshastigheten i vakuum<br />
<strong>Er</strong> definert til c = 299 792 458 m/s<br />
— men betyr det at den er konstant?<br />
Lyshastigheten c opptrer i mer enn en rolle<br />
Den er en absolutt fartsgrense i universet,<br />
fordi energien til en partikkel med masse m og hastighet v er<br />
E = mc2<br />
<br />
1 − v2<br />
c 2<br />
Et foton kan ha lyshastigheten v = c fordi det har masse m = 0<br />
Når v = 0, er c en omregningsfaktor mellom masse og energi:<br />
E = mc 2
Mange spørsmål<br />
<strong>Er</strong> lyshastigheten i vakuum eksakt lik den absolutte fartsgrensen?<br />
<strong>Er</strong> den konstant, eller varierer den med<br />
– tid?<br />
– sted?<br />
– retning?<br />
– hvordan lyskilden beveger seg?<br />
– hvordan observatøren beveger seg?<br />
– bølgelengden av lyset? (i så fall kaller vi det dispersjon)<br />
Michelson–Morley-eksperimentet (1887) viste at lyshastigheten<br />
ikke avhenger av retningen (de observerte en lyskilde i ro)<br />
MEN: Det er lett å finne på bortforklaringer!<br />
Vi må bruke en meterstav for å måle lyshastigheten<br />
— kanskje lengden av meterstaven varierer med retningen?
Et annet eksempel: Newtons 2. lov<br />
Kraft K er lik masse m ganger akselerasjon a:<br />
– K kan måles med fjærvekt<br />
K = ma<br />
– m måles med fjærvekt eller skålvekt<br />
– a måles med meterstav og klokke<br />
Her kunne Newton ha innført en «treghetskonstant» T:<br />
Han valgte å definere T = 1<br />
K = Tma<br />
Men da har han definert T til å være konstant. <strong>Er</strong> det tillatt?<br />
<strong>Er</strong> det ikke et eksperimentelt spørsmål om T er konstant?
– Fysikken er full av <strong>konstante</strong>r<br />
Sakens kjerne<br />
– De fleste er usynlige, fordi vi har satt dem lik 1, eller lik 0<br />
– Den påstanden at en naturkonstant er konstant,<br />
er en vesentlig del av de naturlovene der <strong>konstante</strong>n opptrer<br />
– Hvis det viser seg at <strong>natur<strong>konstante</strong>ne</strong> ikke er <strong>konstante</strong>,<br />
så må vi revidere naturlovene<br />
– Da er 101 ute — vi står på skjelvende grunn<br />
– Og uante muligheter åpner seg!
SI-systemet<br />
MKSA = meter, kilogram, sekund, ampere<br />
– 1 s = 1 sekund = 9 192 631 770 svingninger<br />
av radiobølger i resonans med atomer av cesium 133<br />
– 1 m = 1 meter = 1/299 792 458 av lengden<br />
som lyset beveger seg i vakuum på ett sekund<br />
– 1 kg = 1 kilogram = massen av kilogramprototypen i Paris<br />
– 1 A = 1 ampere = den elektriske strømmen i hver av to tynne,<br />
uendelig lange parallelle ledere i en meters avstand, i vakuum,<br />
når kraften på hver meter av hver leder er 2 × 10 −7 N<br />
Enheten for elektrisk ladning er<br />
C = coulomb = A s = ampere × sekund
Kraft og energi<br />
Enheten for kraft er N = newton = kg m / s 2<br />
i samsvar med Newtons 2. lov K = ma<br />
Arbeid er en form for energi, arbeid = kraft × vei<br />
Derfor er enheten for energi<br />
J = joule = N m = newton × meter = kg m 2 / s 2<br />
i samsvar med Einsteins ligning E = mc 2
Newtons gravitasjonslov<br />
Tiltrekningskraften mellom to punktmasser m1 og m2 i avstand r er<br />
K = Gm1m2<br />
r 2<br />
der G er Newtons gravitasjonskonstant,<br />
G = 6, 6743 × 10 −11 m 3 /(kg s 2 )<br />
Den er faktisk ikke mer nøyaktig kjent!<br />
Kraftloven tilsvarer at de to punktmassene har en potensiell energi<br />
V = − Gm1m2<br />
r<br />
Minustegnet betyr at kraften er tiltrekkende (alle masser er positive)
Coulombs lov<br />
Kraften mellom to punktladninger q1 og q2 i avstand r er<br />
K = q1q2<br />
4πɛ0 r 2<br />
der ɛ0 er permittiviteten i vakuum, som har en definert verdi,<br />
ɛ0 =<br />
1<br />
4π × 10 −7 (N/A 2 ) c 2 = 8, 854 . . . × 10−12 C 2 s 2 /(kg m 3 )<br />
Kraftloven tilsvarer at den potensielle energien er<br />
V = q1q2<br />
4πɛ0 r<br />
Kraften er tiltrekkende mellom en positiv og en negativ ladning,<br />
frastøtende mellom to positive og mellom to negative ladninger
Kvantefysikk<br />
Frekvens er antall svingninger pr. tid, og enheten for frekvens er<br />
Hz = hertz = 1 / s<br />
Et system som svinger (oscillerer) med frekvens f ,<br />
tar opp og gir fra seg energi i et helt antall energikvanter<br />
Et energikvant er<br />
der h er Plancks konstant,<br />
E = hf<br />
h = 6, 626 069 0 × 10 −34 J s<br />
Ofte har vi bruk for Plancks konstant dividert med 2π, så vi definerer<br />
= h<br />
2π = 1, 054 571 6 × 10−34 J s
Naturlige enheter<br />
Plancks konstant h (eller ) er en omregningsfaktor<br />
mellom frekvens og energi, eller mellom tid og energi<br />
Lyshastigheten c er en omregningsfaktor<br />
mellom masse og energi, eller mellom tid og lengde<br />
I partikkelfysikken brukes naturlige enheter,<br />
der omregningsfaktorene settes lik 1:<br />
c = 299 792 458 m/s = 1<br />
= 1, 054 571 6 × 10 −34 J s = 1<br />
Av de tre enhetene m, kg og s blir det da bare en igjen
Planck-enheter<br />
I kosmologien er det praktisk å sette gravitasjons<strong>konstante</strong>n lik 1,<br />
G = 6, 6743 × 10 −11 m 3 /(kg s 2 ) = 1<br />
Dermed har vi eliminert alle enhetene m, kg, s<br />
Det betyr at vi bruker Planck-enheter, nemlig:<br />
<br />
G<br />
Planck-lengden LP =<br />
c3 = 1, 6161 × 10−35 m<br />
<br />
c<br />
Planck-massen mP =<br />
G = 2, 1767 × 10−8 kg<br />
<br />
G<br />
Planck-tiden tP =<br />
c5 = 5, 3906 × 10−44 s
Elementærladningen<br />
Elektrisk ladning er kvantisert i enheter av elementærladningen<br />
e = 1, 602 176 49 × 10 −19 C<br />
Et proton har ladning e, et elektron har ladning −e<br />
Kvantiseringen er svært nøyaktig, for eksempel:<br />
et nøytralt atom har nettoladning mindre enn 5 × 10 −21 e<br />
(i følge Piccard & Kessler 1925)<br />
En passende enhet for energi i partikkelfysikken er<br />
elektronvolt = eV = 1, 602 176 49 × 10 −19 J<br />
der V = volt er enheten for elektrisk potensial:<br />
coulomb × volt = joule : C V = J
<strong>Er</strong> enheter og <strong>konstante</strong>r <strong>konstante</strong>?<br />
Enhver måling er en sammenligning av sammenlignbare størrelser<br />
Skal vi undersøke for eksempel om lyshastigheten er konstant,<br />
må vi ha en annen hastighet å sammenligne med<br />
Det har mening å spørre om en størrelse er konstant<br />
bare dersom den er et dimensjonsløst forhold mellom to størrelser<br />
Eksempel:<br />
1 år<br />
1 døgn =<br />
<br />
365, 25 nå<br />
425 for 370 millioner år siden<br />
(geologer har telt årringer og døgnringer i veksten av fossile koraller)<br />
<strong>Er</strong> året blitt kortere eller døgnet lenger?<br />
Spørsmålet er meningsløst om vi ikke har en tredje klokke<br />
å sammenligne med
Finstruktur<strong>konstante</strong>n<br />
α = e2<br />
4πɛ0 c =<br />
1<br />
137, 035 999 07<br />
Grovstrukturen i spektret fra et hydrogenatom:<br />
bølgelengden λ til en spektrallinje er gitt av formelen<br />
hc<br />
λ = En+k − En ,<br />
der n = 1, 2, 3, . . . og k = 1, 2, 3, . . .<br />
Kvantetallet n bestemmer omtrentlig et energinivå til atomet som<br />
En = − α2 2<br />
mec<br />
2n2 der me er elektronmassen, og mec 2 er hvileenergien til elektronet<br />
Så kommer alle korreksjonene til energien En (finstrukturen)
Redusert masse<br />
Atomkjernen i hydrogenatomet (protonet) ligger ikke helt i ro<br />
Derfor må elektronmassen me i energiformelen erstattes med den<br />
reduserte massen<br />
m ′ = me<br />
1 + me<br />
mp<br />
Hydrogenspektret avhenger av det dimensjonsløse forholdet mellom<br />
elektronmassen og protonmassen,<br />
me<br />
mp<br />
=<br />
1<br />
1 836, 152 57<br />
For tyngre atomer er den tilsvarende korreksjonen enda mindre
Relativistisk finstruktur<br />
Hastigheten til elektronet i hydrogenatomet er ikke helt neglisjerbar<br />
sammenlignet med lyshastigheten, derfor kommer relativitetsteorien<br />
inn og gir små korreksjoner til energinivåene<br />
I stedet for Schrödinger-ligningen må vi ta i bruk Dirac-ligningen,<br />
den gir energinivåer<br />
mec<br />
En,j =<br />
2<br />
<br />
1 + α2 (n − δj) 2<br />
, δj = j + 1<br />
2 −<br />
<br />
<br />
j + 1<br />
2 − α<br />
2<br />
2<br />
som avhenger av to kvantetall<br />
n = 1, 2, 3, . . . og j = 1<br />
2<br />
, 3<br />
2<br />
5 1<br />
, , . . . , n −<br />
2 2<br />
j er den totale dreieimpulsen til elektronet, inkludert egenspinnet
Relativistisk finstruktur<br />
Dirac-formelen blir mer forståelig når vi rekkeutvikler etter potenser<br />
av finstruktur<strong>konstante</strong>n α:<br />
En,j = mec 2 − α2<br />
2n2 mec 2 − α4<br />
n4 <br />
n 3<br />
− mec<br />
2j + 1 8<br />
2 + · · ·<br />
Første ledd er hvileenergien til elektronet<br />
Andre ledd, med α 2 , er den ikke-relativistiske bindingsenergien<br />
Tredje ledd, med α 4 , er den relativistiske finstrukturen<br />
I tillegg har hydrogenspektret en hyperfinstruktur,<br />
som skyldes at protonet omgir seg med et magnetfelt.<br />
Hyperfinstrukturen til hydrogen er opphav til 21 cm radiobølger,<br />
som gjør det mulig å observere nøytralt hydrogen i verdensrommet
<strong>Er</strong> finstruktur<strong>konstante</strong>n konstant?<br />
Mange har prøvd å gjette på eksakte matematiske formler<br />
James Gilson ga en formel i 2006, med to primtall a = 137 og b = 29:<br />
α = cos <br />
π <br />
tan πab<br />
a<br />
1<br />
a π =<br />
137, 035 999 787<br />
ab<br />
Den stemte bra med den eksperimentelle verdien i 2006:<br />
1<br />
= 137, 035 999 679(94)<br />
α<br />
(der tallet i parentes er usikkerheten i de to siste sifrene)<br />
Uheldigvis ble den eksperimentelle verdien senere korrigert til<br />
1<br />
= 137, 035 999 070(98)<br />
α
<strong>Er</strong> finstruktur<strong>konstante</strong>n konstant?<br />
Nei, for den avhenger av energien, på grunn av vakuumpolarisasjon<br />
Og av avstanden mellom ladningene: Coulombs lov er ikke eksakt!<br />
Eksempel: i akseleratoren LEP i CERN (nå nedlagt til fordel for LHC)<br />
frontkolliderte elektroner mot positroner<br />
Bhabha-spredning er en prosess der elektronet og positronet<br />
kolliderer elastisk og forandrer retning med en vinkel θ<br />
Det utveksles et foton, γ, som har energi Eγ og impuls pγ<br />
Vi definerer en negativ størrelse Q 2 , kalt impulsoverføring, ved at<br />
Q 2 =<br />
E 2<br />
γ<br />
c 2 − |pγ| 2 = −2p 2 (1 − cos θ)<br />
p er størrelsen av impulsen til hver av partiklene som kolliderer<br />
Finstruktur<strong>konstante</strong>n avhenger av Q 2 , og følgelig av θ<br />
Den verdien som er så nøyaktig målt, er ved Q 2 = 0
To CERN-eksperimenter: OPAL og L3
<strong>Er</strong> finstruktur<strong>konstante</strong>n tidsavhengig?<br />
Det kan vi undersøke ved å sammenligne spektrallinjer,<br />
gjerne linjer fra flere forskjellige atomer<br />
Bølgelengden λ til en spektrallinje avhenger av α som<br />
1<br />
λ = Aα2 + Bα 4<br />
Konstantene A og B karakteriserer den ene spektrallinjen,<br />
og kan beregnes teoretisk<br />
Når B = 0, skyldes det den relativistiske finstrukturen<br />
Forholdet mellom bølgelengdene for to spektrallinjer<br />
avhenger av finstruktur<strong>konstante</strong>n på en kjent måte,<br />
λ2<br />
λ1<br />
= A1 + B1α 2<br />
A2 + B2α 2
Nøyaktig måling av frekvens (og bølgelengde)<br />
John Hall og Theodor Hänsch fikk Nobel-prisen i fysikk i 2005<br />
(på deling med Roy Glauber) for å ha utviklet en teknikk<br />
der frekvensen av lys måles med ekstrem presisjon<br />
Idéen er, svært kort fortalt, å lage en frekvenskam (se figur):<br />
hvitt laserlys som består av hundretusenvis av spektrallinjer,<br />
hver med en nøyaktig definert frekvens,<br />
som så den ukjente frekvensen kan sammenlignes mot<br />
Figur fra årbok 2003,<br />
Max-Planck-Institutt<br />
for kvanteoptikk,<br />
Garching
Apparatur
Noen frekvenser<br />
Målt ved sammenligning av frekvenser,<br />
i forhold til hyperfinstrukturen i cesium, som definerer sekundet<br />
Tallene i parentes er usikkerheten i to siste (eller siste) siffer<br />
Atom Årstall Frekvens<br />
hertz<br />
H 2001 2 466 061 413 187 103 (46)<br />
2003 2 466 061 413 187 074 (34)<br />
Ca 2001 455 986 240 494 158 (26)<br />
2003 455 986 240 494 150 (8)<br />
Yb + 2001 688 358 979 309 312 (6)<br />
2003 688 358 979 309 310 (6)<br />
Hg + 2001 1 064 721 609 899 143 (10)<br />
2003 1 064 721 609 899 144 (11)<br />
Konklusjon: Ingen målbar tidsvariasjon
Varierer finstruktur<strong>konstante</strong>n over lang tid?<br />
Vi observerer 12-13 milliarder år gammelt lys fra kvasarer<br />
med absorpsjonslinjer fra forskjellige grunnstoffer<br />
Linjene skyldes gass-skyer som lyset har passert gjennom på vei hit<br />
Gass-skyene har forskjellig avstand og forskjellig rødforskyvning,<br />
men to linjer fra samme gass-sky har samme rødforskyvning,<br />
slik at rødforskyvningen forkortes bort når vi dividerer den ene<br />
bølgelengden på den andre<br />
Hvis forholdet mellom bølgelengdene var et annet for noen milliarder<br />
år siden enn det vi observerer i laboratoriet i dag, så må (?) det<br />
skyldes at finstruktur<strong>konstante</strong>n har forandret verdi
Fra en artikkel av<br />
John K. Webb<br />
Physics World,<br />
April 2003, s. 33
Fra samme artikkel<br />
Hvordan noen<br />
spektrallinjer<br />
forandres hvis<br />
finstruktur<strong>konstante</strong>n<br />
blir (mye!) mindre
Finstruktur<strong>konstante</strong>n var litt mindre før (?)<br />
∆α<br />
α<br />
= α(da) − α(nå)<br />
α(nå)<br />
= (−0, 54 ± 0, 12) × 10 −5
Finstruktur<strong>konstante</strong>n var litt mindre før (?)<br />
Fra et foredrag av Michael Murphy
Oklo — en merkelig historie<br />
I 1972 oppdaget den franske atomenergikommisjonen at uran fra Oklo<br />
i Gabon (i Vest-Afrika) inneholdt 0,717 % uran 235<br />
Den normale verdien er (0,720 ± 0,001) % (resten er uran 238)<br />
Nærmere undersøkelser ga verdier ned mot halvparten av det normale<br />
Naturen bygde kjernefysiske reaktorer for 1,8 milliarder år siden<br />
I alt 16 reaktorsoner er identifisert i Oklo<br />
Den gangen var innholdet av uran 235 på 3 % (halveringstidene er<br />
700 millioner år for 235 U og 4,5 milliarder år for 238 U)<br />
3 % passer akkurat for en reaktor med vann som moderator
Oklo — en enda merkeligere historie<br />
I 1976 fant Alexander Shlyakhter ut at Oklo-reaktoren gir en test på<br />
om finstruktur<strong>konstante</strong>n hadde samme verdi dengang som nå<br />
Grunnstoffet samarium, atomnummer 62, har mange isotoper<br />
Malmen fra Oklo er fattig på isotopen samarium 149, andelen er<br />
45 ganger mindre enn normalt, fordi nøytroner fra kjernereaksjonene<br />
omdannet samarium 149 til samarium 150<br />
Nøytroninnfanging i samarium 149 er spesielt effektiv på grunn av en<br />
resonanstilstand i kjernen, og resonansenergien er kritisk avhengig av<br />
finstruktur<strong>konstante</strong>n<br />
I følge Shlyakhters analyse (og senere analyser) betyr det at den<br />
relative forandringen i verdien av finstruktur<strong>konstante</strong>n er<br />
∆α<br />
α<br />
= (−0, 8 ± 1, 0) × 10−8
Kort oppsummering<br />
Mange har prøvd på å observere tidsvariasjon av natur<strong>konstante</strong>r<br />
For eksempel finstruktur<strong>konstante</strong>n,<br />
eller masseforholdet mellom elektronet og protonet<br />
Noen mener å ha observert tidsvariasjoner, men ingen slike<br />
observasjoner er ennå alminnelig akseptert<br />
Observasjonene av spektra fra kvasarer, som tyder på at<br />
finstruktur<strong>konstante</strong>n kan ha forandret seg siden det tidlige universet,<br />
er det nærmeste vi har kommet, så langt