Jaarboek no. 89. 2010/2011 - Koninklijke Maatschappij voor ...
Jaarboek no. 89. 2010/2011 - Koninklijke Maatschappij voor ...
Jaarboek no. 89. 2010/2011 - Koninklijke Maatschappij voor ...
You also want an ePaper? Increase the reach of your titles
YUMPU automatically turns print PDFs into web optimized ePapers that Google loves.
Natuurkundige <strong>voor</strong>drachten I Nieuwe reeks 89<br />
Magneten schakelen met de snelheid van licht<br />
76<br />
V<br />
θ= V B l<br />
de waarge<strong>no</strong>men spectroscopische opsplitsingen,<br />
maar lang niet alle, wat aanleiding gaf tot het begrip<br />
΄a<strong>no</strong>maal Zeeman-effect΄. Door het invoeren van<br />
een vierde quantumgetal, de spin, kon dit probleem<br />
worden opgelost en vielen vele stukjes van de puzzel<br />
uit de zich toen net ontwikkelende quantummechanica<br />
op hun plaats. De spin van een elektron<br />
heeft twee mogelijke toestanden: spin up en spin<br />
down, welke klassiek gezien corresponderen met<br />
het linksom of rechtsom draaien van het elektron<br />
om zijn as (maar bedenk, dit is slechts een klassiek<br />
en geen letterlijk beeld). In een materiaal geeft de<br />
interactie tussen de spins van de buitenste elektronen<br />
aanleiding tot magnetische ordening. Deze<br />
ordening kan ferromagnetisch zijn, zoals in ijzer<br />
(de spins ordenen zich parallel, wat leidt tot een<br />
netto magnetisatie) of anti-ferromagnetisch zoals<br />
in chroom (de spins van naburige elektronen zijn<br />
tegengesteld gericht, waardoor er geen netto magnetisatie<br />
overblijft). Er zijn ook <strong>no</strong>g andere wijzen<br />
van magnetische ordening, zoals in een ferrimagneet,<br />
maar daar kom ik later <strong>no</strong>g op terug.<br />
Maar statische eigenschappen zijn slechts één aspect:<br />
hoe staat het met de dynamica? Wat gebeurt<br />
er als de geordende spins in een magneet uit hun<br />
evenwicht worden gebracht door een externe verstoring,<br />
bij<strong>voor</strong>beeld een magnetische veldpuls?<br />
Van belang hierbij is je hierbij te realiseren dat de<br />
B<br />
l<br />
θ<br />
Figuur 1<br />
Faraday effect: de draaiing van<br />
de polarisatie is evenredig met<br />
de veldsterkte en de dikte van<br />
het materiaal.<br />
spins onderling sterk gekoppeld zijn en zo’n excitatie<br />
aanleiding geeft tot een collectieve response:<br />
spingolven of mag<strong>no</strong>nen. Traditioneel werden deze<br />
excitaties bestudeerd met behulp van ferromagnetische<br />
resonantie: het magnetisch materiaal wordt<br />
bestraald met de juiste (GHz) straling, waarbij of het<br />
veld of de frequentie wordt gevarieerd tot er een<br />
resonantie optreedt. Het gebruikte GHz gebied correspondeert<br />
met de typische energieschaal van enkele<br />
milli-elektronvolt <strong>voor</strong> mag<strong>no</strong>nen.<br />
Door nu als lichtbron een gepulste laser te gebruiken<br />
kan men deze excitaties ook in het tijdsdomein<br />
bestuderen. Dit doen we door een soort van stroboscopische<br />
opname van de bewegende spins te<br />
maken met behulp van een zogenaamd pomp-probe<br />
experiment. Hierbij wordt een laserpuls in tweeën<br />
gesplitst, waarbij een deel met zo’n 90% van de oorspronkelijke<br />
intensiteit gebruikt wordt om het te<br />
bestuderen medium te exciteren (de pomp), waarna<br />
de response van het medium na een bepaalde tijd<br />
gemeten wordt via de veel zwakkere probe pulse die<br />
in de tijd is vertraagd (dus iets later aankomt). Deze<br />
tijdsvertraging wordt bereikt via een ΄delay line΄: de<br />
puls wordt via een verplaatsbare spiegel omgeleid.<br />
De hoge waarde van de lichtsnelheid zorgt er<strong>voor</strong><br />
dat een omweg van slechts een micrometer correspondeert<br />
met een tijdsvertraging van ongeveer drie<br />
femtoseconden (een femtoseconde is een miljoenste<br />
deel van een miljardste seconde), een bijna over