everything maths and science - C2B2A
everything maths and science - C2B2A everything maths and science - C2B2A
10.3 Faraday se wet vir elektromagnetiese induksie ESE5Y Stroom geïnduseer deur ’n veranderende magneetveld ESE5Z Alhoewel Oersted se verrassende ontdekking van elektromagnetisme die weg gebaan het vir meer praktiese toepassings van elektrisiteit, was dit Michael Faraday wat die sleutel tot die praktiese opwekking van elektrisiteit elektromagnetiese induksie verskaf het. Faraday het ontdek dat wanneer hy ’n staafmagneet naby ’n draad beweeg, ’n spanning (potensiaalverskil) oor die drood ontstaan. As die magneet stilgehou word word geen spanning opgewek nie, die spanning bestaan slegs terwyl die magneet beweeg. Ons noem hierdie spanning die geïndusserde emk (elektromagnetiese krag) (E). ’n Stroombaanlus wat aan ’n sensitiewe ammeter gekoppel is sal ’n stroom registreer as dit opgestel word soos in die diagram en die magneet op en af beweeg word. Magnetiese vloed A Voordat ons aanbeweeg na die definisie van Faraday se wet vir magnetiese induksie en voorbeelde, kyk ons eers na magnetiese vloed. ’n Lus met oppervlak A in die teenwoordigheid van ’n uniforme magneetveld, B, word die magnetiese vloed (φ) gedefinieer as: φ = BAcos θ Hoofstuk 10. Elektromagnetisme 361
Waar: θ = die hoek tussen die magneetveld, B, en die normaal van die oppervlak van die lus, A A = die area (oppervlak) van die lus B = die magnetiese veld Die S.I. eenheid van magnetiese vloed is die weber (Wb). Jy mag dalk wonder waarom die hoek θ ingesluit word. Die magnetiese vloed hang af van die magneetveld wat deur die oppervlak beweeg. Ons weet dat ’n veld parallel aan die oppervlak nie ’n stroom kan veroorsaak nie, omdat dit nie deur die oppervlak beweeg nie. As die magneetveld nie loodreg tot die oppervlak is nie, is daar ’n komponent wat loodreg is en ’n komponent wat parallel met die oppervlak is. Die parallele komponent kan nie tot die vloed bydra nie, slegs die vertikale komponent kan bydra. In hierdie diagram wys ons dat ’n magneetveld met ’n hoek wat nie loodreg is nie, in komponente ontbind kan word. Die komponente loodreg tot die oppervlak het ’n grootte B cos(θ) waar θ die hoek tussen die normaal en die magneetveld is. B B DEFINISIE: Faraday se wet B cos(θ) B sin(θ) Die emk, E, wat rondom ’n geleidende lus opgewek word, is direk eweredig aan die tempo van verandering van die magnetiese vloed, φ, deur die area, A, van die lus. Dit kan wiskundig as volg uitgedruk word: E = −N ∆φ ∆t waar φ = B · A en B die veldlyne (sterkte) van die magneetveld is. N is die aantal stroombaanlusse. ’n Magneetveld word in die eenheid tesla (T) gemeet. Die minusteken dui die rigting aan en dat die geïnduseerde emk neig om die lading in die magnetiese vloed teen te werk. Die minusteken kan ignoreer word wanneer groottes bereken word. 362 10.3. Faraday se wet vir elektromagnetiese induksie θ B B
- Page 324 and 325: Oefening 8 - 6: 1. Hematiet bevat y
- Page 326 and 327: 6. Laat die filtreerpapier effens d
- Page 328 and 329: Stap 3: Bereken die volume suurstof
- Page 330 and 331: • Vir enige aantal mol gas by STD
- Page 332 and 333: a) Skryf ’n gebalanseerde vergely
- Page 334 and 335: Elektrostatika HOOFSTUK 9 9.1 Inlei
- Page 336 and 337: Ooreenkomste tussen Coulomb se wet
- Page 338 and 339: gebruik om die elektrostatiese krag
- Page 340 and 341: Krag op Q2 as gevolg van Q3 F1 = k
- Page 342 and 343: Die grootte van die krag wat deur Q
- Page 344 and 345: Q1 r1 9. Vir die ladingskonfigurasi
- Page 346 and 347: By elke punt rondom die lading +Q s
- Page 348 and 349: Elektriese velde rondom verskillend
- Page 350 and 351: ladings te plaas. Ons kan die kragt
- Page 352 and 353: Ladings van verskillende groottes W
- Page 354 and 355: E = kQ r 2 Uitgewerkte voorbeeld 6:
- Page 356 and 357: E2 = k Q2 r 2 = (9,0 × 10 9 ) (6
- Page 358 and 359: 9.4 Opsomming ESE5Q Sien aanbieding
- Page 360: [SC 2003/11] 7. a) Skryf ’n stell
- Page 363 and 364: 10 Elektromagnetisme 10.1 Inleiding
- Page 365 and 366: Magneetveld om ’n reguit draad ES
- Page 367 and 368: 1. een 9 V battery met houer 2. twe
- Page 369 and 370: Magnetiese veld om ’n solenoïed
- Page 371 and 372: 4. Draai die draad om ’n ysterspy
- Page 373: a) b) stroom vloei stroom vloei 4.
- Page 377 and 378: A In die tweede diagram beweeg di
- Page 379 and 380: WENK ’n Maklike manier om ’n ma
- Page 381 and 382: E = −N ∆φ ∆t Ons weet dat di
- Page 383 and 384: OPLOSSING Stap 1: Identifiseer wat
- Page 385 and 386: solenoïedspoel met N draaie en deu
- Page 387 and 388: 6. Oorweeg ’n vierkantige spoel m
- Page 389 and 390: 11 Elektriese stroombane 11.1 Inlei
- Page 391 and 392: Metode: Hierdie eksperiment het twe
- Page 393 and 394: Dink jy jy het dit? Kry oplossings
- Page 395 and 396: Analise: Aantal selle Voltmeterlesi
- Page 397 and 398: Stap 3: Skryf die finale antwoord D
- Page 399 and 400: Kom laat ons hierdie vergelyking in
- Page 401 and 402: R1 A B D V R3 Die eerste beginsel o
- Page 403 and 404: OPLOSSING Stap 1: Teken die stroomb
- Page 405 and 406: Gebruik weer Ohm se wet: Stap 4: Be
- Page 407 and 408: Stap 2: Bepaal hoe om die probleem
- Page 409 and 410: Stap 4: Skryf die finale antwoord D
- Page 411 and 412: Die stroom deur die sel is 6 A. Die
- Page 413 and 414: R1 R2 Parallelle Stroombaan 1 Paral
- Page 415 and 416: a) b) 2 Ω 1 Ω 2 Ω 4 Ω 2 Ω
- Page 417 and 418: Ekwivalente vorme Ons kan Ohm se we
- Page 419 and 420: 6 V oor die sel. R1 = 1Ω. OPLOSSI
- Page 421 and 422: OPLOSSING Stap 1: Wat word benodig
- Page 423 and 424: R1 R2 Parallelle Stroombaan 1 RP 1
Waar:<br />
θ = die hoek tussen die magneetveld, B, en die normaal van die oppervlak van die lus, A<br />
A = die area (oppervlak) van die lus<br />
B = die magnetiese veld<br />
Die S.I. eenheid van magnetiese vloed is die weber (Wb).<br />
Jy mag dalk wonder waarom die hoek θ ingesluit word. Die magnetiese vloed hang<br />
af van die magneetveld wat deur die oppervlak beweeg. Ons weet dat ’n veld parallel<br />
aan die oppervlak nie ’n stroom kan veroorsaak nie, omdat dit nie deur die oppervlak<br />
beweeg nie. As die magneetveld nie loodreg tot die oppervlak is nie, is daar ’n komponent<br />
wat loodreg is en ’n komponent wat parallel met die oppervlak is. Die parallele<br />
komponent kan nie tot die vloed bydra nie, slegs die vertikale komponent kan bydra.<br />
In hierdie diagram wys ons dat ’n magneetveld met ’n hoek wat nie loodreg is nie,<br />
in komponente ontbind kan word. Die komponente loodreg tot die oppervlak het ’n<br />
grootte B cos(θ) waar θ die hoek tussen die normaal en die magneetveld is.<br />
B<br />
B<br />
DEFINISIE: Faraday se wet<br />
B cos(θ)<br />
B sin(θ)<br />
Die emk, E, wat rondom ’n geleidende lus opgewek word, is direk eweredig aan die<br />
tempo van ver<strong>and</strong>ering van die magnetiese vloed, φ, deur die area, A, van die lus. Dit<br />
kan wiskundig as volg uitgedruk word:<br />
E = −N ∆φ<br />
∆t<br />
waar φ = B · A en B die veldlyne (sterkte) van die magneetveld is. N is die aantal<br />
stroombaanlusse. ’n Magneetveld word in die eenheid tesla (T) gemeet. Die minusteken<br />
dui die rigting aan en dat die geïnduseerde emk neig om die lading in die<br />
magnetiese vloed teen te werk. Die minusteken kan ignoreer word wanneer groottes<br />
bereken word.<br />
362 10.3. Faraday se wet vir elektromagnetiese induksie<br />
θ<br />
B<br />
B