everything maths and science - C2B2A
everything maths and science - C2B2A everything maths and science - C2B2A
A B Die mate van diffraksie is afhanklik van die golflengte. Ons kan die verspreiding van die punte van konstruktiewe en destruktiewe interferensie vergelyk deur die gemerkte punte saam te teken vir die twee gevalle. Ons moet die sentrale maksimum vir die twee gevalle in lyn kry om die verskil te kan sien. In die geval waar die golflengte kleiner is, sal daar kleiner hoeke tussen die lyne van konstruktiewe en destruktiewe interferensie wees. A B Dit hang ook af van die wydte van die spleet. ’n Verandering in die wydte sal die afstand tussen die punte gemerk A en B in die skets verander. A B Ons kan die verspreiding van die punte van konstruktiewe en destruktiewe interferensie vergelyk deur die gemerkte punte saam te teken vir die twee gevalle. Ons moet die sentrale maksimum vir die twee gevalle in lyn kry om die verskil te kan sien. In die geval waar die golflengte kleiner is, sal daar kleiner hoeke tussen die lyne van konstruktiewe en destruktiewe interferensie wees. Hoofstuk 6. Twee- en driedimensionele golffronte 245
Die effek van spleetwydte en golflengte op diffraksiepatrone ESE4M Deur gebruik te maak van ons diagramme kan ons sien dat die mate van buiging deur die spleet afhang van die spleetwydte en die golflengte van die golwe. Hou nouer die spleet, hoe meet is die buiging. Hoe korter die golflengte, hoe minder buiging is daar. Die mate van diffraksie is: diffraksie ∝ λ w waar λ die golflengte van die golf, en w die wydte van die spleet is. Ons kan vasstel of hierdie verhouding sin maak deur spesiale gevalle te oorweeg. Baie groot en baie klein waardes word in elk van die teller en die noemer ingestel om te sien watter gedrag ons kan verwag. Dit is nie ’n berekening nie, maar net ’n toets oor wat die uitkoms gaan wees as ons die golflengte of spleetwydte verander. 1 baie groot getal • Stel λ =1en w baie groot, die resultaat sal wees wat ’n baie klein getal lewer. Vir ’n baie groot spleetwydte is daar baie min diffraksie. • Stel λ =1en w baie klein, die resultaat sal 1 baie klein getal wees, wat ’n baie groot getal lewer. Daarom, vir ’n baie klein spleetwydte, is daar ’n groter mate van diffraksie (dit maak sin, omdat jy met ’n puntbron werk wat sirkelvormige golffronte uitstuur). baie groot getal • Stel λ baie groot en w =1, die resultaat sal 1 wees, wat ’n baie groot getal lewer. Daarom, vir ’n baie groot golflengte, is daar ’n groot mate van diffraksie. baie klein getal • Stel λ baie klein en w =1, die resultaat sal 1 wees wat ’n baie klein getal lewer. Daarom is daar baie min diffraksie met ’n baie kort golflengte. Golfgeaardheid van lig ESE4N In Graad 10 het ons geleer van elektromagnetiese straling en dat sigbare lig ’n klein gedeelte van die EM spektrum uitmaak. EM straling is ’n golf, so ons sal diffraksie van sigbare lig waarneem as dit ’n hindernis tref of deur ’n spleet beweeg. In die alledaagse lewe merk jy nie diffraksie van lig rondom voorwerpe of deur oop deure of vensters op nie. Dit is omdat die golflengte van lig baie klein is en die ’splete’ soos deure en vensters redelik groot is. Ons kan alledaagse getalle in die vergelyking: diffraksie ∝ λ w stel om te sien hoeveel diffraksie ons verwag. Wit lig is ’n samestelling van lig van baie verskillende kleure en elke kleur het ’n ander golflengte en frekwensie. Om dinge eenvoudiger te maak, laat ons net aan een kleur dink: groen lig het byvoorbeeld ’n golflengte van 532 × 10-9 m. As ’n golffront van groen lig ’n huis se muur met ’n oop deur tref wat 1 m wyd is, wat verwag ons om te sien? diffraksie ∝ λ w ∝ 532 × 10-9 m 1 m ∝ 532 × 10 -9 246 6.5. Diffraksie deur ’n enkelspleet
- Page 208 and 209: Hidried Smeltpunt ( ◦C) HI −34
- Page 210 and 211: Geometriese Optika HOOFSTUK 5 5.1 O
- Page 212 and 213: lig versprei. Ligstrale is nie ’n
- Page 214 and 215: Weerkaatsing ESE42 As jy in ’n sp
- Page 216 and 217: invalstraal 60 ◦ 60 ◦ weerkaats
- Page 218 and 219: 11. ’n Ligstraal (byvoorbeeld van
- Page 220 and 221: van lig verander wanneer dit in die
- Page 222 and 223: Ons word die brekingsindeks n van g
- Page 224 and 225: invallende straal normaal θ1 water
- Page 226 and 227: Informele eksperiment: Ligvoortplan
- Page 228 and 229: Teken die gebreekte straal as: a) m
- Page 230 and 231: straalkissie glasblok A4 papier 3.
- Page 232 and 233: 5. Die doel van hierdie eksperiment
- Page 234 and 235: die wiele deur die lang gras te sto
- Page 236 and 237: Uitgewerkte voorbeeld 4: Gebruik Sn
- Page 238 and 239: Invalshoek Brekingshoek 0,0 ◦ 0,0
- Page 240 and 241: Elke media paar het hul eie unieke
- Page 242 and 243: Stap 3: Skryf die finale antwoord n
- Page 244 and 245: innekern omhulsel Figuur 5.17: Die
- Page 246 and 247: 5.8 Opsomming ESE4C Sien aanbieding
- Page 248: 5. Lig beweeg vanaf glas (n = 1,5)
- Page 251 and 252: 6 Twee- en driedimensionele golffro
- Page 253 and 254: Uitgewerkte voorbeeld 1: Toepassing
- Page 255 and 256: Algemene eksperiment: Diffraksie Wa
- Page 257: A B Die meetbare effek van die kons
- Page 261 and 262: Die diffraksierooster is dieselfde
- Page 263 and 264: 2511 × 10 -9 m is en ons weet dat
- Page 265 and 266: Die spleetwydte is 1500 nm. sin θ
- Page 268 and 269: Ideale gasse HOOFSTUK 7 7.1 Bewegin
- Page 270 and 271: Ons kan die druk en temperatuur van
- Page 272 and 273: 7.2 Ideale gaswette ESE4V Daar is v
- Page 274 and 275: Gevolgtrekking: Indien die volume v
- Page 276 and 277: Wanneer jy die waarde van k bepaal
- Page 278 and 279: OPLOSSING Stap 1: Skryf al die inli
- Page 280 and 281: dat die temperatuur en volume van d
- Page 282 and 283: Volume 0 Temperatuur (K) Figuur 7.6
- Page 284 and 285: V1 = 122 mL V2 =? T1 = 20 ◦ C T2
- Page 286 and 287: Druk 0 Temperatuur (K) Figuur 7.7:
- Page 288 and 289: T1 = 32 ◦ C T2 = 15 ◦ C p1 = 68
- Page 290 and 291: Druk-temperatuur: p ∝ T (V = kons
- Page 292 and 293: Uitgewerkte voorbeeld 8: Algemene g
- Page 294 and 295: Oefening 7 - 5: Die algemene gasver
- Page 296 and 297: Stap 4: Vervang die gegewe waardes
- Page 298 and 299: Ons moet die volume omskakel na m 3
- Page 300 and 301: 3. ’n Gemiddelde paar menslike lo
- Page 302 and 303: • Avogadro se wet beskryf dat gel
- Page 304 and 305: 8. Twee gassilinders, A en B, het
- Page 306 and 307: HOOFSTUK 8 Kwantitatiewe aspekte va
A B<br />
Die mate van diffraksie is afhanklik van die golflengte. Ons kan die verspreiding van<br />
die punte van konstruktiewe en destruktiewe interferensie vergelyk deur die gemerkte<br />
punte saam te teken vir die twee gevalle. Ons moet die sentrale maksimum vir die<br />
twee gevalle in lyn kry om die verskil te kan sien. In die geval waar die golflengte<br />
kleiner is, sal daar kleiner hoeke tussen die lyne van konstruktiewe en destruktiewe<br />
interferensie wees.<br />
A B<br />
Dit hang ook af van die wydte van die spleet. ’n Ver<strong>and</strong>ering in die wydte sal die<br />
afst<strong>and</strong> tussen die punte gemerk A en B in die skets ver<strong>and</strong>er.<br />
A B<br />
Ons kan die verspreiding van die punte van konstruktiewe en destruktiewe interferensie<br />
vergelyk deur die gemerkte punte saam te teken vir die twee gevalle. Ons moet<br />
die sentrale maksimum vir die twee gevalle in lyn kry om die verskil te kan sien. In<br />
die geval waar die golflengte kleiner is, sal daar kleiner hoeke tussen die lyne van<br />
konstruktiewe en destruktiewe interferensie wees.<br />
Hoofstuk 6. Twee- en driedimensionele golffronte<br />
245
Change language