everything maths and science - C2B2A
everything maths and science - C2B2A everything maths and science - C2B2A
Voordat die golffront die hindernis tref genereer dit nog ’n voorwaarts bewegende golffront (pas Huygens se beginsel hier toe). Wanneer die hindernis die meeste van die golffront blokkeer het, kan jy sien dat die voorwaarts bewegende golffront buig rondom die spleet, omdat die sekondêre golwe waarmee dit interaksie moes hê om ’n reguit golffront te vorm deur die hindernis blokkeer is. Indien jy Huygens se beginsel inspan sal jy sien dat die golffronte nie meer reguit lyne is nie. Diffraksiepatrone ESE4K Deur nou Huygens se beginsel verder aan te wend kan ons selfs meer leer oor wat gebeur nadat die golffront die versperring tref. Elke punt op die golffront wat deur die spleet beweeg tree op soos ‘n puntbron. Ons kan oor die gevolge hiervan dink indien ons analiseer wat gebeur wanneer twee puntbronne naby aan mekaar is en golffronte uitstuur met dieselfde golflengte en frekwensie. Hierdie twee puntbronne verteenwoordig die puntbronne op die twee randte van die spleet en ons noem hulle bron A en bron B. Elke puntbron stuur golffronte van die rand van die spleet uit. In die diagram wys ons die opeenvolgende golffronte wat deur elke puntbron uitgestuur word. Die swart lyne wys kruine in die golwe wat deur die puntbronne uitgestuur word en die grys lyne verteenwoordig trôe. Ons merk die plekke waar konstruktiewe interferensie (kruin ontmoet ‘n kruin of trog ontmoet ‘n trog) plaasvind met ‘n soliede diamant en plekke waar destruktiewe interferensie plaasvind (trog ontmoet ‘n kruin) plaasvind met ‘n hol diamant. Wanneer die golffront ‘n versperring tref sal by sommige plekke op die versperring konstruktiewe interferensie plaasvind en op ander plekke weer destruktiewe interferensie gebeur. Hoofstuk 6. Twee- en driedimensionele golffronte 243
A B Die meetbare effek van die konstruktiewe- of destruktiewe interferensie by ‘n versperring hang van die tipe golwe waarmee ons werk af. Indien ons met klankgolwe doenig is sal dit byvoorbeeld baie raserig wees by die punte langs die versperring waar konstruktiewe interferensie plaasvind en stil waar destruktiewe interferensie gebeur. NOTA: Die patroon van konstruktiewe en dan destruktiewe interferensie wat ‘n end vanaf ‘n enkele spleet gemeet word, kom voor vanweë twee eienskappe van golwe, buiging en steuring. Soms word hierdie patroon ‘n steurpatroon (of interferensiepatroon) genoem en soms ‘n diffraksiepatroon of buigpatroon. Beide benoemings is korrek en beide eienskappe word benodig vir die patroon om waarneembaar te wees. Ter wille van konsekwentheid sal ons dit ‘n diffraksiepatroon in die res van die boek noem. Die sterkte van die diffraksiepatroon vir ‘n enkele, nou spleet lyk só: A B Die prent hierbo wys hoe die golffronte inmeng om die diffraksiepatroon te vorm. Die kruine stem ooreen met die plekke waar die golwe opbouend bymekaartel en die trôe is waar afbrekende steuring gebeur. Wanneer jy na die prentjie kyk sal jy sien dat, wanneer die golflengte (die afstand tussen twee opeenvolgende kruine/trôe) verskil, die patroon ook sal verskil. Byvoorbeeld, indien die golflengte halveer word, sal die skets só lyk: 244 6.5. Diffraksie deur ’n enkelspleet
- Page 206 and 207: 2. Watter eienskappe van water laat
- Page 208 and 209: Hidried Smeltpunt ( ◦C) HI −34
- Page 210 and 211: Geometriese Optika HOOFSTUK 5 5.1 O
- Page 212 and 213: lig versprei. Ligstrale is nie ’n
- Page 214 and 215: Weerkaatsing ESE42 As jy in ’n sp
- Page 216 and 217: invalstraal 60 ◦ 60 ◦ weerkaats
- Page 218 and 219: 11. ’n Ligstraal (byvoorbeeld van
- Page 220 and 221: van lig verander wanneer dit in die
- Page 222 and 223: Ons word die brekingsindeks n van g
- Page 224 and 225: invallende straal normaal θ1 water
- Page 226 and 227: Informele eksperiment: Ligvoortplan
- Page 228 and 229: Teken die gebreekte straal as: a) m
- Page 230 and 231: straalkissie glasblok A4 papier 3.
- Page 232 and 233: 5. Die doel van hierdie eksperiment
- Page 234 and 235: die wiele deur die lang gras te sto
- Page 236 and 237: Uitgewerkte voorbeeld 4: Gebruik Sn
- Page 238 and 239: Invalshoek Brekingshoek 0,0 ◦ 0,0
- Page 240 and 241: Elke media paar het hul eie unieke
- Page 242 and 243: Stap 3: Skryf die finale antwoord n
- Page 244 and 245: innekern omhulsel Figuur 5.17: Die
- Page 246 and 247: 5.8 Opsomming ESE4C Sien aanbieding
- Page 248: 5. Lig beweeg vanaf glas (n = 1,5)
- Page 251 and 252: 6 Twee- en driedimensionele golffro
- Page 253 and 254: Uitgewerkte voorbeeld 1: Toepassing
- Page 255: Algemene eksperiment: Diffraksie Wa
- Page 259 and 260: Die effek van spleetwydte en golfle
- Page 261 and 262: Die diffraksierooster is dieselfde
- Page 263 and 264: 2511 × 10 -9 m is en ons weet dat
- Page 265 and 266: Die spleetwydte is 1500 nm. sin θ
- Page 268 and 269: Ideale gasse HOOFSTUK 7 7.1 Bewegin
- Page 270 and 271: Ons kan die druk en temperatuur van
- Page 272 and 273: 7.2 Ideale gaswette ESE4V Daar is v
- Page 274 and 275: Gevolgtrekking: Indien die volume v
- Page 276 and 277: Wanneer jy die waarde van k bepaal
- Page 278 and 279: OPLOSSING Stap 1: Skryf al die inli
- Page 280 and 281: dat die temperatuur en volume van d
- Page 282 and 283: Volume 0 Temperatuur (K) Figuur 7.6
- Page 284 and 285: V1 = 122 mL V2 =? T1 = 20 ◦ C T2
- Page 286 and 287: Druk 0 Temperatuur (K) Figuur 7.7:
- Page 288 and 289: T1 = 32 ◦ C T2 = 15 ◦ C p1 = 68
- Page 290 and 291: Druk-temperatuur: p ∝ T (V = kons
- Page 292 and 293: Uitgewerkte voorbeeld 8: Algemene g
- Page 294 and 295: Oefening 7 - 5: Die algemene gasver
- Page 296 and 297: Stap 4: Vervang die gegewe waardes
- Page 298 and 299: Ons moet die volume omskakel na m 3
- Page 300 and 301: 3. ’n Gemiddelde paar menslike lo
- Page 302 and 303: • Avogadro se wet beskryf dat gel
- Page 304 and 305: 8. Twee gassilinders, A en B, het
Voordat die golffront die hindernis tref genereer dit nog ’n voorwaarts bewegende<br />
golffront (pas Huygens se beginsel hier toe). Wanneer die hindernis die meeste van<br />
die golffront blokkeer het, kan jy sien dat die voorwaarts bewegende golffront buig<br />
rondom die spleet, omdat die sekondêre golwe waarmee dit interaksie moes hê om ’n<br />
reguit golffront te vorm deur die hindernis blokkeer is.<br />
Indien jy Huygens se beginsel inspan sal jy sien dat die golffronte nie meer reguit lyne<br />
is nie.<br />
Diffraksiepatrone ESE4K<br />
Deur nou Huygens se beginsel verder aan te wend kan ons selfs meer leer oor wat<br />
gebeur nadat die golffront die versperring tref.<br />
Elke punt op die golffront wat deur die spleet beweeg tree op soos ‘n puntbron. Ons<br />
kan oor die gevolge hiervan dink indien ons analiseer wat gebeur wanneer twee puntbronne<br />
naby aan mekaar is en golffronte uitstuur met dieselfde golflengte en frekwensie.<br />
Hierdie twee puntbronne verteenwoordig die puntbronne op die twee r<strong>and</strong>te van<br />
die spleet en ons noem hulle bron A en bron B.<br />
Elke puntbron stuur golffronte van die r<strong>and</strong> van die spleet uit. In die diagram wys ons<br />
die opeenvolgende golffronte wat deur elke puntbron uitgestuur word. Die swart lyne<br />
wys kruine in die golwe wat deur die puntbronne uitgestuur word en die grys lyne<br />
verteenwoordig trôe. Ons merk die plekke waar konstruktiewe interferensie (kruin<br />
ontmoet ‘n kruin of trog ontmoet ‘n trog) plaasvind met ‘n soliede diamant en plekke<br />
waar destruktiewe interferensie plaasvind (trog ontmoet ‘n kruin) plaasvind met ‘n hol<br />
diamant. Wanneer die golffront ‘n versperring tref sal by sommige plekke op die versperring<br />
konstruktiewe interferensie plaasvind en op <strong>and</strong>er plekke weer destruktiewe<br />
interferensie gebeur.<br />
Hoofstuk 6. Twee- en driedimensionele golffronte<br />
243
Change language