Galīgo elementu metode
Galīgo elementu metode Galīgo elementu metode
22 NODAĻA 2. VIENDIMENSIJU PROBLĒMAS robežnoteikumi. Atgādināsim, ka uzdevuma kinemātiskie (galvenie) robežnoteikumi ir u =0 ∣ x=L (2.13) Kinemātiskos robežnoteikumus sauc par galveniem, jo tie ir jāizpilda, sākot risināt uzdevumu. Statikas robežnoteikumus sauc par dabīgiem, jo tie izpildās automātiski, minimizējot funkcionāli. 2.3 Līdzsvara vienādojums Zīm. 2.1 attēlotam stienim var iegūt līdzsvara vienādojumu, izmantojot līdzsvara principu. Šim nolūkam aplūko elementa dx līdzsvaru (sk. Zīm. 2.3). Stieņa elementu iegūstardiviemšķēlumiem attālumā x un x + dx. N z p dx x N + dN Zīmējums 2.3: Stieņa elementa dx līdzsvars Stieņa elementa ārējo un iekšējo spēku līdzsvara nosacījums ir ∑ x =0, pdx+(N + dN) − N = 0 (2.14) no šejienes dN dx + p = 0 (2.15)
2.4. KONSTRUKCIJAS DALĪŠANA GALĪGOS ELEMENTOS 23 Izmantojot kinemātiskās sakarības (2.3) un Huka likumu (2.2), aksiālo spēku var izteikt caur pārvietojumiem N = Aσ = AEɛ = EA du dx Ievietojot šo izteiksmi līdzsvara vienādojumā (2.15), iegūstam otrās kārtas diferenciālvienādojumu EA d2 u dx + p = 0 (2.16) 2 Redzam, ka šis vienādojums sakrīt ar vienādojumu (2.11), kurš iegūts, izmantojot potenciālās enerǵijas minimuma principu. Tātadir divi ekvivalenti uzdevumu risināšanas ceļi 1. Izmantojot potenciālās enerǵijas minimuma principu. 2. Izmantojot līdzsvara principu. Tomēr datoraprēķiniem ļoti piemērots ir tieši pirmais risināšanas ceļš, kas balstās uz potenciālās enerǵijas minimuma principu. Tas ir gan Ritca, gan galīgo elementu metodes pamatā. 2.4 Konstrukcijas dalīšana galīgos elementos Nepārtraukto konstrukciju, kas attēlota Zīm. 2.1, var sadalīt galīgos elementos. Vienkāršības dēļ tiekaplūkots (sk. Zīm. 2.4) dalījums divos galīgos elementos un konstants šķērsgriezuma laukums, kaut gan tas nav būtiski. Galīgie elementi tiek savienoti mezglu punktos. Lai apmierinātu kinemātiskos robežnoteikumus elementu savienojumu vietās, kā mezglu nezināmie tiek izvēlēti pārvietojumi (sk. Zīm. 2.5). Šie mezglu pārvietojumi ir galīgo elementu metodes nezināmie. Visi konstrukcijas mezgli tiek sanumurēti. Tā ir mezglu globālā numerācija. Tātadkatram elementam ir divi mezgli. Elementi tiek sanumurēti. To numuri ir apvilkti ar apli, lai tos atšķirtu no mezglu numuriem. Katrā mezglā i ir viena brīvības pakāpe (DOF) - mezgla pārvietojums Q i un viens mezgla spēks F i .Atzīmēsim, ka tas ir ārējais spēks mezglā. Visas konstrukcijas (sk. Zīm. 2.5) pārvietojumu vektors ir Q T =[Q 1 ,Q 2 ,Q 3 ] (2.17) un mezglu spēku vektors ir F T =[F 1 ,F 2 ,F 3 ] (2.18) Pārvietojumu un spēku pozitīvais virziens ir x ass virziens.
- Page 1: GALĪGO ELEMENTU METODE Rolands Rik
- Page 4 and 5: 4 zinātniskās monogrāfijās un r
- Page 6 and 7: 6 SATURS 4 Divdimensiju problēmas
- Page 8 and 9: 8 SATURS
- Page 10 and 11: 10 NODAĻA 1. TEORĒTISKAIS PAMATS
- Page 12 and 13: 12 NODAĻA 1. TEORĒTISKAIS PAMATS
- Page 14 and 15: 14 NODAĻA 1. TEORĒTISKAIS PAMATS
- Page 16 and 17: 16 NODAĻA 1. TEORĒTISKAIS PAMATS
- Page 18 and 19: 18 NODAĻA 1. TEORĒTISKAIS PAMATS
- Page 20 and 21: 20 NODAĻA 2. VIENDIMENSIJU PROBLĒ
- Page 24 and 25: 24 NODAĻA 2. VIENDIMENSIJU PROBLĒ
- Page 26 and 27: 26 NODAĻA 2. VIENDIMENSIJU PROBLĒ
- Page 28 and 29: 28 NODAĻA 2. VIENDIMENSIJU PROBLĒ
- Page 30 and 31: 30 NODAĻA 2. VIENDIMENSIJU PROBLĒ
- Page 32 and 33: 32 NODAĻA 2. VIENDIMENSIJU PROBLĒ
- Page 34 and 35: 34 NODAĻA 2. VIENDIMENSIJU PROBLĒ
- Page 36 and 37: 36 NODAĻA 2. VIENDIMENSIJU PROBLĒ
- Page 38 and 39: 38 NODAĻA 2. VIENDIMENSIJU PROBLĒ
- Page 40 and 41: 40 NODAĻA 2. VIENDIMENSIJU PROBLĒ
- Page 42 and 43: 42 NODAĻA 2. VIENDIMENSIJU PROBLĒ
- Page 44 and 45: 44 NODAĻA 2. VIENDIMENSIJU PROBLĒ
- Page 46 and 47: 46 NODAĻA 3. SIJAS y p P m M k x L
- Page 48 and 49: 48 NODAĻA 3. SIJAS Q 2 Q 1 Q 3 Q 4
- Page 50 and 51: 50 NODAĻA 3. SIJAS Tabula 3.2: Sij
- Page 52 and 53: 52 NODAĻA 3. SIJAS Ievērojot form
- Page 54 and 55: 54 NODAĻA 3. SIJAS 12 kN/m ! 1m
- Page 56 and 57: 56 NODAĻA 3. SIJAS v, mm M, kNm 10
- Page 58 and 59: 58 NODAĻA 4. DIVDIMENSIJU PROBLĒM
- Page 60 and 61: 60 NODAĻA 4. DIVDIMENSIJU PROBLĒM
- Page 62 and 63: 62 NODAĻA 4. DIVDIMENSIJU PROBLĒM
- Page 64 and 65: 64 NODAĻA 4. DIVDIMENSIJU PROBLĒM
- Page 66 and 67: 66 NODAĻA 4. DIVDIMENSIJU PROBLĒM
- Page 68 and 69: 68 NODAĻA 4. DIVDIMENSIJU PROBLĒM
- Page 70 and 71: 70 NODAĻA 4. DIVDIMENSIJU PROBLĒM
2.4. KONSTRUKCIJAS DALĪŠANA GALĪGOS ELEMENTOS 23<br />
Izmantojot kinemātiskās sakarības (2.3) un Huka likumu (2.2), aksiālo spēku<br />
var izteikt caur pārvietojumiem<br />
N = Aσ = AEɛ = EA du<br />
dx<br />
Ievietojot šo izteiksmi līdzsvara vienādojumā (2.15), iegūstam otrās kārtas<br />
diferenciālvienādojumu<br />
EA d2 u<br />
dx + p = 0 (2.16)<br />
2<br />
Redzam, ka šis vienādojums sakrīt ar vienādojumu (2.11), kurš iegūts, izmantojot<br />
potenciālās enerǵijas minimuma principu. Tātadir divi ekvivalenti<br />
uzdevumu risināšanas ceļi<br />
1. Izmantojot potenciālās enerǵijas minimuma principu.<br />
2. Izmantojot līdzsvara principu.<br />
Tomēr datoraprēķiniem ļoti piemērots ir tieši pirmais risināšanas ceļš, kas<br />
balstās uz potenciālās enerǵijas minimuma principu. Tas ir gan Ritca, gan<br />
galīgo <strong>elementu</strong> <strong>metode</strong>s pamatā.<br />
2.4 Konstrukcijas dalīšana galīgos elementos<br />
Nepārtraukto konstrukciju, kas attēlota Zīm. 2.1, var sadalīt galīgos elementos.<br />
Vienkāršības dēļ tiekaplūkots (sk. Zīm. 2.4) dalījums divos galīgos<br />
elementos un konstants šķērsgriezuma laukums, kaut gan tas nav būtiski.<br />
Galīgie elementi tiek savienoti mezglu punktos. Lai apmierinātu<br />
kinemātiskos robežnoteikumus <strong>elementu</strong> savienojumu vietās, kā mezglu<br />
nezināmie tiek izvēlēti pārvietojumi (sk. Zīm. 2.5). Šie mezglu pārvietojumi<br />
ir galīgo <strong>elementu</strong> <strong>metode</strong>s nezināmie. Visi konstrukcijas mezgli tiek sanumurēti.<br />
Tā ir mezglu globālā numerācija.<br />
Tātadkatram elementam ir divi mezgli. Elementi tiek sanumurēti. To numuri<br />
ir apvilkti ar apli, lai tos atšķirtu no mezglu numuriem. Katrā mezglā i<br />
ir viena brīvības pakāpe (DOF) - mezgla pārvietojums Q i un viens mezgla<br />
spēks F i .Atzīmēsim, ka tas ir ārējais spēks mezglā. Visas konstrukcijas (sk.<br />
Zīm. 2.5) pārvietojumu vektors ir<br />
Q T =[Q 1 ,Q 2 ,Q 3 ] (2.17)<br />
un mezglu spēku vektors ir<br />
F T =[F 1 ,F 2 ,F 3 ] (2.18)<br />
Pārvietojumu un spēku pozitīvais virziens ir x ass virziens.