Galīgo elementu metode
Galīgo elementu metode Galīgo elementu metode
12 NODAĻA 1. TEORĒTISKAIS PAMATS Tai pašai konstrukcijai ārējo spēku darba (ārējās enerǵijas) izteiksme ir ∫ ∫ W = u T fdV + u T T dS + ∑ u T i P i (1.11) V S i Pilnās poteciālās enerǵijas izteiksme ir iekšējās un ārējās enerǵijas summa Π= 1 ∫ ∫ ∫ σ T ɛdV − u T fdV − u T T dS − ∑ u T i P i (1.12) 2 V V S i Mēs šeit aplūkojam konservatīvas sistēmas, t.i. tādas sistēmas, kurās ārējo spēku darbs nav atkarīgs no ceļa. Tādām sistēmām var formulēt potenciālās enerǵijas minimuma principu sekojošā veidā. Konservatīvām sistēmām starp kinemātiski pieļaujamiem pārvietojumiem līdzsvara stāvoklim atbilst tie, kas dod minimumu sistēmas pilnai potenciālai enerǵijai. Kinematiski pieļaujamie pārvietojumi ir tie, kas atbilst nepārtrauktības nosacījumiem un robežnoteikumiem. Tā kāšajā grāmatā tiekaplūkota tikai pārvietojumu metode, kurā nezināmie ir pārvietojumi, tadnepārtrauktības nosacījumi tiek izpildīti automātiski. 1.3.1 Piemērs: elastīgas atsperes Lai ilustrētu potenciālās enerǵijas minimuma principu apskatīsim diskrētu sistēmu, kas satāv no elastīgām atsperēm (sk. Zīm. 1.2). k 1 1 k 2 F 3 2 1 q 1 2 F 1 q 2 k q3 3 k 4 3 3 4 Zīmējums 1.2: Diskrēta sistēmanoelastīgām atsperēm
1.3. POTENCIĀLĀS ENERǴIJAS MINIMUMA PRINCIPS 13 Sistēmas potenciālā enerǵija ir Π= 1 2 (k 1δ 2 1 + k 2 δ 2 2 + k 3 δ 2 3 + k 4 δ 2 4) − F 1 q 1 − F 3 q 3 (1.13) kur δ 1 ,δ 2 ,δ 3 un δ 4 ir pārvietojumi atsperēs. Tā kā δ 1 = q 1 − q 2 ,δ 2 = q 2 ,δ 3 = q 3 − q 2 ,δ 4 = −q 3 ,tadpotenciālo enerǵiju var izteikt caur mezglu pārvietojumiem q i Π= 1 2 [k 1(q 1 − q 2 ) 2 + k 2 q 2 2 + k 3 (q 3 − q 2 ) 2 + k 4 q 2 3] − F 1 q 1 − F 3 q 3 (1.14) Tātadšai sistēmai ir 3 brīvības pakāpes q 1 ,q 2 un q 3 . Lai iegūtu sistēmas līdzsvaru, ir jāatrodΠ minimums. To nosaka atvasinot Π pēc q i ∂Π =0, i =1, 2, 3 (1.15) ∂q i jeb izvērstā veidā ∂Π = k 1 (q 1 − q 2 ) − F 1 =0, (1.16) ∂q 1 ∂Π = −k 1 (q 1 − q 2 )+k 2 q 2 − k 3 (q 3 − q 2 )=0, ∂q 2 ∂Π = k 3 (q 3 − q 2 )+k 4 q 3 − F 3 =0 ∂q 3 Šos vienādojumus var uzrakstīt matricu formā Kq = F (1.17) kur K ir sistēmas stinguma matrica ⎡ ⎤ k 1 −k 1 0 K = ⎣ −k 1 k 1 + k 2 + k 3 −k 3 ⎦ (1.18) 0 −k 3 k 3 + k 4 bet q T =[q 1 ,q 2 ,q 3 ]irpārvietojumi un F T =[F 1 , 0,F 3 ]irspēki. Alternatīva ir šķēlumu metode (sk. Zīm. 1.3), kuru izmantojot var uzrakstīt 3 līdzsvara vienādojumus k 1 δ 1 = F 1 , (1.19) k 2 δ 2 − k 1 δ 1 − k 3 δ 3 =0, k 3 δ 3 − k 4 δ 4 = F 3 Var redzēt, ka šie vienādojumi sakrīt ar vienādojumiem (1.17), kas iegūti, izmantojot potenciālās enerǵijas minimuma principu.
- Page 1: GALĪGO ELEMENTU METODE Rolands Rik
- Page 4 and 5: 4 zinātniskās monogrāfijās un r
- Page 6 and 7: 6 SATURS 4 Divdimensiju problēmas
- Page 8 and 9: 8 SATURS
- Page 10 and 11: 10 NODAĻA 1. TEORĒTISKAIS PAMATS
- Page 14 and 15: 14 NODAĻA 1. TEORĒTISKAIS PAMATS
- Page 16 and 17: 16 NODAĻA 1. TEORĒTISKAIS PAMATS
- Page 18 and 19: 18 NODAĻA 1. TEORĒTISKAIS PAMATS
- Page 20 and 21: 20 NODAĻA 2. VIENDIMENSIJU PROBLĒ
- Page 22 and 23: 22 NODAĻA 2. VIENDIMENSIJU PROBLĒ
- Page 24 and 25: 24 NODAĻA 2. VIENDIMENSIJU PROBLĒ
- Page 26 and 27: 26 NODAĻA 2. VIENDIMENSIJU PROBLĒ
- Page 28 and 29: 28 NODAĻA 2. VIENDIMENSIJU PROBLĒ
- Page 30 and 31: 30 NODAĻA 2. VIENDIMENSIJU PROBLĒ
- Page 32 and 33: 32 NODAĻA 2. VIENDIMENSIJU PROBLĒ
- Page 34 and 35: 34 NODAĻA 2. VIENDIMENSIJU PROBLĒ
- Page 36 and 37: 36 NODAĻA 2. VIENDIMENSIJU PROBLĒ
- Page 38 and 39: 38 NODAĻA 2. VIENDIMENSIJU PROBLĒ
- Page 40 and 41: 40 NODAĻA 2. VIENDIMENSIJU PROBLĒ
- Page 42 and 43: 42 NODAĻA 2. VIENDIMENSIJU PROBLĒ
- Page 44 and 45: 44 NODAĻA 2. VIENDIMENSIJU PROBLĒ
- Page 46 and 47: 46 NODAĻA 3. SIJAS y p P m M k x L
- Page 48 and 49: 48 NODAĻA 3. SIJAS Q 2 Q 1 Q 3 Q 4
- Page 50 and 51: 50 NODAĻA 3. SIJAS Tabula 3.2: Sij
- Page 52 and 53: 52 NODAĻA 3. SIJAS Ievērojot form
- Page 54 and 55: 54 NODAĻA 3. SIJAS 12 kN/m ! 1m
- Page 56 and 57: 56 NODAĻA 3. SIJAS v, mm M, kNm 10
- Page 58 and 59: 58 NODAĻA 4. DIVDIMENSIJU PROBLĒM
- Page 60 and 61: 60 NODAĻA 4. DIVDIMENSIJU PROBLĒM
1.3.<br />
POTENCIĀLĀS ENERǴIJAS MINIMUMA PRINCIPS 13<br />
Sistēmas potenciālā enerǵija ir<br />
Π= 1 2 (k 1δ 2 1 + k 2 δ 2 2 + k 3 δ 2 3 + k 4 δ 2 4) − F 1 q 1 − F 3 q 3 (1.13)<br />
kur δ 1 ,δ 2 ,δ 3 un δ 4 ir pārvietojumi atsperēs. Tā kā δ 1 = q 1 − q 2 ,δ 2 =<br />
q 2 ,δ 3 = q 3 − q 2 ,δ 4 = −q 3 ,tadpotenciālo enerǵiju var izteikt caur mezglu<br />
pārvietojumiem q i<br />
Π= 1 2 [k 1(q 1 − q 2 ) 2 + k 2 q 2 2 + k 3 (q 3 − q 2 ) 2 + k 4 q 2 3] − F 1 q 1 − F 3 q 3 (1.14)<br />
Tātadšai sistēmai ir 3 brīvības pakāpes q 1 ,q 2 un q 3 . Lai iegūtu sistēmas<br />
līdzsvaru, ir jāatrodΠ minimums. To nosaka atvasinot Π pēc q i<br />
∂Π<br />
=0, i =1, 2, 3 (1.15)<br />
∂q i<br />
jeb izvērstā veidā<br />
∂Π<br />
= k 1 (q 1 − q 2 ) − F 1 =0, (1.16)<br />
∂q 1<br />
∂Π<br />
= −k 1 (q 1 − q 2 )+k 2 q 2 − k 3 (q 3 − q 2 )=0,<br />
∂q 2<br />
∂Π<br />
= k 3 (q 3 − q 2 )+k 4 q 3 − F 3 =0<br />
∂q 3<br />
Šos vienādojumus var uzrakstīt matricu formā<br />
Kq = F (1.17)<br />
kur K ir sistēmas stinguma matrica<br />
⎡<br />
⎤<br />
k 1 −k 1 0<br />
K = ⎣ −k 1 k 1 + k 2 + k 3 −k 3<br />
⎦ (1.18)<br />
0 −k 3 k 3 + k 4<br />
bet q T =[q 1 ,q 2 ,q 3 ]irpārvietojumi un F T =[F 1 , 0,F 3 ]irspēki.<br />
Alternatīva ir šķēlumu <strong>metode</strong> (sk. Zīm. 1.3), kuru izmantojot var<br />
uzrakstīt 3 līdzsvara vienādojumus<br />
k 1 δ 1 = F 1 , (1.19)<br />
k 2 δ 2 − k 1 δ 1 − k 3 δ 3 =0,<br />
k 3 δ 3 − k 4 δ 4 = F 3<br />
Var redzēt, ka šie vienādojumi sakrīt ar vienādojumiem (1.17), kas iegūti,<br />
izmantojot potenciālās enerǵijas minimuma principu.