Lekciju konspekts
Lekciju konspekts Lekciju konspekts
R e d w jo dinamiskā viskozitāte g aisam un citām līdzīgām gāzēm ir gandrīz konstanta c onst. Tāpēc Darsī k oeficients šādos apstākļos ir praktiski konstants = c onst. Integrējot fluīdu di namikas vienādojumu sistēmu ( 11.8. . 11 .11) 11.2. a tt.) no šķēluma s 1 līdz s 2 , i egūst šādu vienādojumu: l 1 R To d w 2 1 1 k 1 w2 ln 2 w 2 k w1 gar kanāla asi (sk. ( 11.12) kur l v ar = s 2 - s 1 , i r kanāla garums starp šķēlumiem 1 u n 2. L ielumu l d ( 11.13 ) nosaukt par kanāla relatīvo garumu. s 1 s 2 w 1 d =cons t T 0 =const T T 0 w 2 kuros k as I egūtais vienādojums ( 11.12) plūsmas ātrumi ir attiecīgi N o t ās 11.2. att. Shēma adiabā tiskās p lūsmas integrālim i zteic w 1 un w 2 . kanāla relatīvo garumu s tarp diviem šķēlumiem, p ašas pamatvienādojumu sistēmas (11.8..11.11) iegūst divus citus vienādojumus, izteic sakarību starp ātrumiem un spiedieniem divos kanāla šķēlumos. Tādējādi dabū vienādojumu, kurā ir ietverta statisko spiedienu attiecība p p 2 1 w w 1 2 2 w2 1 2c T 1 2c T p 0 2 w1 p 0 š ādu ( 11.14) Gadījuma, kad dots ir totālais ieplūdes spiediens p 10 , izmanto izentropiska procesa vienādojumu u n iegūst šādu vienādojumu: 64
garums, ( 11.12, A trisinot p p divu 2 1 w w 1 2 2 w1 1 2c p T vienādojumu 0 1 k1 sistēmu, 2 w2 1 2c p T kuros 65 0 ietverti ātrumi, spiedieni un ( 11.15) relatīvais var aprēķināt adiabā tisku reālas gāzes plūsmu konstanta šķērsgriezuma kanālā. Sistēmu 11.14) lielo gadījumā, ja dots ir statiskais ieplūdes spiediens p 1 , 11.15) , ja ir dots totālais ieplūdes spiediens p 10 . Diemžēl a trisināmas. r isinājuma abas Tādēļ iegūšanai: šīs jāizmanto vienādojumu citas sistēmas risinājuma 1) skaitliskā metode, lietojot attiecīgu programmu, 2) pneimolīniju aprēķina tabulu metode, 3) tuvinātā algoritma m etode. • S kaitliskais risinājums vajadzīgo programmu. m odeļi, ir vienkāršs. daudz varētu Salīdzinājumā vienkāršāks, jo nav To var veikt ar vispieticīgāko būt ir visērtākais, transcendentas metodes. ja vien Turpmāk rīcībā un ir b et sistēmu ( 11.12, tāpēc minētas algebriski trī s personālais nav metodes d ators ar diabātisko modeli aprēķins, izmantojot adiabātisko vajadzīga d atoru. skaitliskā integrēšana. Uzdevums Šim nolūkam vajadzīgā programma tika sagatavota un izmantota, lai sastādītu īpašas p neimolīniju aprēķina t abulas. lietojot Tabulu aprēķins. Ja nav tabulas. (P. Lielpēt ers. datora v ai Pneimolīniju ir ar gl uži vajadzīgas programmas, aprēķins ir viegli veicams, aprēķina tabulas. Rīga, RPI, 1987.) i zskaidrota to lietošanas kārtība. Tabulu lietošana ir vienkārša, un tās dod precīzus rezultātus. T uvinātie algoritmi. Ja tabulas nav pieejamas, var izmantot divus vienkāršus Tabulās ir tuvinātus algoritmus. Šie algoritmi būtībā ir formulu kopas, kuras secīgi lietojot dabū vajadzīgos rezultātus. R ezultāti ir aptuveni, taču precizitāt e ir pietiekama daudziem inženieraprēķiniem. v eicama ar inženiera prēķinu kalkulatoru. T uvināto algoritmu apraksts Aprēķinam vajadz ī gi šādi parametri, kam jābūt dotiem: l c aurules garums, d c aurules hidrauliskais diametrs, a c aurules c aurules Darsī koeficients, šķērsgriezum a laukums, apaļam šķērsgriezumam i ep i eplūdes vietējā pretestība, p 10 a bsolūtais totālais spiediens ieplūdē vai p 1 a bsolūtais statiskais spiediens ieplūdē, p 2 a bsolūtais pretspiediens izplūdē, a =d 2 / 4, Risināšana
- Page 13 and 14: 3 1 modelis. plūsmas iendimension
- Page 15 and 16: Spiediena mērvienības ir tādas p
- Page 17 and 18: . 3.2. Hidrostatikas pam atvienādo
- Page 19 and 20: 3.2.1. Ekvipotenciālās virsmas No
- Page 21 and 22: ātrumu lauks, paātrinājums, daž
- Page 23 and 24: attēlojumā. Cietķermeņu mehāni
- Page 25 and 26: T as 4 .3. att. Plūsmas līnija ā
- Page 27 and 28: u n Ā trumu s tarpība x a ss virz
- Page 29 and 30: 9 2 y p Y t v 1 d D 5.4) ( z p
- Page 31 and 32: 1 3 const 2 2 g w g p z 5.14)
- Page 33 and 34: 3 3 .2. 5 reālam mpulsa vienādoju
- Page 35 and 36: 5 3 paātrinājumu speķa pievilkš
- Page 37 and 38: w 2 dm 2 w 1 k ontrolvirsma A cīmr
- Page 39 and 40: 9 3 plūsmā vienādojumam gāzes e
- Page 41 and 42: 1 4 temperatūra ka iznāk, tad arb
- Page 43 and 44: 3 4 vārds Vispār flautu. ar p ulo
- Page 45 and 46: ku r l - r aksturīgs garuma izmēr
- Page 47 and 48: G āzes J a plūsmai ir jānosaka m
- Page 49 and 50: J āsaka nozīmes. i zmanto gan, p
- Page 51 and 52: K oriolisa neņ em v ērā. koefici
- Page 53 and 54: 9. VIETĒJĀS PRETESTĪB AS 8.6. at
- Page 55 and 56: Bordā-Kar no t eorēma tiešam apr
- Page 57 and 58: Tāda zudumiem koeficientu i r veid
- Page 59 and 60: par s ummāro r elatīvo g arumu. L
- Page 61 and 62: w kr a sk k R T ( 11.5) Pie tam
- Page 63: 3 6 Adiab 1.4. 1 ā s modeli iskais
- Page 67 and 68: 2 p2 rokr 10 1 p ubkri p l
- Page 69 and 70: T - konstantā gāzes statiskā tem
- Page 71 and 72: patiesais Lielums c i r caurplūdu
- Page 73 and 74: Liekot w 1 = 0, var noteikt gāzes
- Page 75: T aču analīze rāda, ka g āzes p
R e<br />
d w <br />
<br />
<br />
jo<br />
dinamiskā viskozitāte g aisam un citām līdzīgām gāzēm ir gandrīz konstanta<br />
c onst.<br />
Tāpēc<br />
Darsī<br />
k oeficients šādos apstākļos ir praktiski konstants<br />
= c onst.<br />
Integrējot<br />
fluīdu di namikas vienādojumu sistēmu ( 11.8.<br />
. 11 .11)<br />
11.2.<br />
a tt.) no<br />
šķēluma<br />
s 1 līdz<br />
s 2 , i egūst šādu vienādojumu:<br />
l<br />
1<br />
R To<br />
d<br />
<br />
w<br />
2<br />
1<br />
1 k 1<br />
w2<br />
ln<br />
2<br />
w<br />
<br />
2 k w1<br />
gar kanāla asi (sk.<br />
( 11.12)<br />
kur<br />
l<br />
v ar<br />
= s 2 - s 1 , i r kanāla<br />
garums starp šķēlumiem 1 u n 2.<br />
L ielumu<br />
l<br />
<br />
d<br />
( 11.13 )<br />
nosaukt par kanāla relatīvo garumu.<br />
s 1 s 2<br />
w 1<br />
d =cons t<br />
T 0 =const<br />
<br />
T T 0<br />
w 2<br />
kuros<br />
k as<br />
I egūtais vienādojums ( 11.12)<br />
plūsmas ātrumi ir attiecīgi<br />
N o<br />
t ās<br />
11.2.<br />
att. Shēma adiabā<br />
tiskās<br />
p lūsmas integrālim<br />
i zteic<br />
w 1 un<br />
w 2 .<br />
kanāla relatīvo<br />
garumu s tarp diviem šķēlumiem,<br />
p ašas pamatvienādojumu sistēmas (11.8..11.11)<br />
iegūst divus citus vienādojumus,<br />
izteic<br />
sakarību starp ātrumiem un spiedieniem divos kanāla šķēlumos. Tādējādi dabū<br />
vienādojumu,<br />
kurā ir ietverta statisko spiedienu attiecība<br />
p<br />
p<br />
2<br />
1<br />
w<br />
<br />
w<br />
1<br />
2<br />
2<br />
w2<br />
1<br />
2c<br />
T<br />
<br />
1<br />
2c<br />
T<br />
p 0<br />
2<br />
w1<br />
p<br />
0<br />
š ādu<br />
( 11.14)<br />
Gadījuma,<br />
kad dots ir totālais ieplūdes spiediens p 10<br />
, izmanto izentropiska procesa vienādojumu<br />
u n iegūst šādu vienādojumu:<br />
64
Change language