Lekciju konspekts
Lekciju konspekts Lekciju konspekts
c ita veida šķērsgriezumu caurulēm, p lūsmai telpā starp divām paralē lām plāksnēm, t as pats starp neparalēlām plāksnēm, p lūsmai e kscentriskai p lakanai k oniskai s fēriskai spraugā starp diviem koaksiāliem cilindriem, cilindriskai spraugai, gredzenveida spraugai, gredzenveida spraugai, gredzenveida spraugai, d ažādām spraugām a ttiecībā pret o tru. S peciāls L aminārā Tagad gadījumā, kad viens no spraugu veidojošiem ķermeņiem kustas laminārās plūsmas gadījums attiecas uz hidrodinamisko eļļošanas teoriju. plūsmā enerģijas zudumus tieši nosaka viskozās berzes spēki. jāapskata daži svarīgākie laminārās plūsmas gadījumi. 7 .1. Plūsma apaļā caurulē Š im nolūkam ir izmantojama pazīstamā Puazeila ( Puaze j a) f ormula. L ietojot to, var a prēķināt š ķidruma tilpuma caurplūdumu (sk. 7.1. att. ) Q V 4 d ( p 128 l 1 p 2 ) ( 7.1) ku r d - c aurules diametrs, l - c aurules garums, - š ķidruma dinamiskā viskozitāte, p 1 u n p 2 - a ttiecīgi ieplūdes un izplūdes spiedieni. p 1 p 2 d w l 7.1. att. Laminārā plusma apaļā caurulē 46
G āzes J a plūsmai ir jānosaka masas caurplūdums var pieņemt, ka = c onst, m V w s 7.2. att. Ātrumu sadalījums laminārā plūsmā p 2 l a w p 1 b 7.3. att. Laminār a plūsma spraugā 4 d m ( p 128 l 1 p 2 ) ( 7.2) Vispār T = gan gāzes blīvums nav konstants. Blīvuma maiņu v iegli c onst. Var pierādīt, ka šādā gadījumā vidējā blīvuma vērtība ir kur p 1 u n p 2 Dotajā I evietojot Jāsaka, ievērot izotermiskai plūsmai ar p1 p2 2 R T ( 7.3 ) šo vērtību formula (7.2), dabūjam 4 d m ( p 256 l R T 2 1 p ir statiskie spiedieni attiecīgi ieplūdē un izplūdē. ka laminārai plūsmai 2 2 ) izotermiskais modelis dod pietiekami labu ( 7.4) tuvinājumu. formulā (7.4) gan nav ievērots plūsmas konvektīvais paātrinājums, taču la mināras plūsmas n elielā ātruma dēļ t am nav lielas praktiskas nozīmes. p arabola un Lamināras plūsmas ātrumu sadalījumu šķēr svirzien ( sk. 7.2. att.). Maksimāla is ātrums w m ax ir ā a paļa d ivas reizes lielāks par šķērsgriezuma kanālā attēlo vidējo w ax 2w m ( 7.5 ) to raksturo K oriolisa koeficients ir = 2. - w 47
- Page 1 and 2: Literatūr a P lūsmas mehā n ika
- Page 3 and 4: 9.4. Vietējās pretestības dažos
- Page 5 and 6: ezgalī gi maziem elementiem. Šād
- Page 7 and 8: p Z R T , k ur Z - saspiežamīb
- Page 9 and 10: Pēc analoģijas CGS mērvienība k
- Page 11 and 12: 1 1 mazāka apmēram divreiz ir sil
- Page 13 and 14: 3 1 modelis. plūsmas iendimension
- Page 15 and 16: Spiediena mērvienības ir tādas p
- Page 17 and 18: . 3.2. Hidrostatikas pam atvienādo
- Page 19 and 20: 3.2.1. Ekvipotenciālās virsmas No
- Page 21 and 22: ātrumu lauks, paātrinājums, daž
- Page 23 and 24: attēlojumā. Cietķermeņu mehāni
- Page 25 and 26: T as 4 .3. att. Plūsmas līnija ā
- Page 27 and 28: u n Ā trumu s tarpība x a ss virz
- Page 29 and 30: 9 2 y p Y t v 1 d D 5.4) ( z p
- Page 31 and 32: 1 3 const 2 2 g w g p z 5.14)
- Page 33 and 34: 3 3 .2. 5 reālam mpulsa vienādoju
- Page 35 and 36: 5 3 paātrinājumu speķa pievilkš
- Page 37 and 38: w 2 dm 2 w 1 k ontrolvirsma A cīmr
- Page 39 and 40: 9 3 plūsmā vienādojumam gāzes e
- Page 41 and 42: 1 4 temperatūra ka iznāk, tad arb
- Page 43 and 44: 3 4 vārds Vispār flautu. ar p ulo
- Page 45: ku r l - r aksturīgs garuma izmēr
- Page 49 and 50: J āsaka nozīmes. i zmanto gan, p
- Page 51 and 52: K oriolisa neņ em v ērā. koefici
- Page 53 and 54: 9. VIETĒJĀS PRETESTĪB AS 8.6. at
- Page 55 and 56: Bordā-Kar no t eorēma tiešam apr
- Page 57 and 58: Tāda zudumiem koeficientu i r veid
- Page 59 and 60: par s ummāro r elatīvo g arumu. L
- Page 61 and 62: w kr a sk k R T ( 11.5) Pie tam
- Page 63 and 64: 3 6 Adiab 1.4. 1 ā s modeli iskais
- Page 65 and 66: garums, ( 11.12, A trisinot p p div
- Page 67 and 68: 2 p2 rokr 10 1 p ubkri p l
- Page 69 and 70: T - konstantā gāzes statiskā tem
- Page 71 and 72: patiesais Lielums c i r caurplūdu
- Page 73 and 74: Liekot w 1 = 0, var noteikt gāzes
- Page 75: T aču analīze rāda, ka g āzes p
G āzes<br />
J a<br />
plūsmai ir jānosaka masas caurplūdums<br />
var pieņemt,<br />
ka = c onst,<br />
m V<br />
w s<br />
7.2.<br />
att.<br />
Ātrumu sadalījums laminārā<br />
plūsmā<br />
p 2<br />
l<br />
a w p 1<br />
b<br />
7.3.<br />
att. Laminār<br />
a plūsma spraugā<br />
4<br />
d<br />
<br />
m ( p<br />
128<br />
l<br />
1<br />
p<br />
2<br />
)<br />
( 7.2)<br />
Vispār<br />
T =<br />
gan gāzes blīvums nav konstants. Blīvuma maiņu<br />
v iegli<br />
c onst. Var pierādīt, ka šādā gadījumā vidējā blīvuma vērtība ir<br />
kur<br />
p 1 u n p 2<br />
Dotajā<br />
I evietojot<br />
Jāsaka,<br />
ievērot<br />
izotermiskai plūsmai ar<br />
p1<br />
p2<br />
2 R T<br />
( 7.3 )<br />
šo vērtību formula (7.2), dabūjam<br />
4<br />
d<br />
m <br />
( p<br />
256<br />
l<br />
R T<br />
2<br />
1<br />
p<br />
ir<br />
statiskie spiedieni attiecīgi ieplūdē un<br />
izplūdē.<br />
ka<br />
laminārai<br />
plūsmai<br />
2<br />
2<br />
)<br />
izotermiskais<br />
modelis<br />
dod<br />
pietiekami<br />
labu<br />
( 7.4)<br />
tuvinājumu.<br />
formulā<br />
(7.4) gan nav ievērots plūsmas konvektīvais paātrinājums, taču la<br />
mināras<br />
plūsmas<br />
n elielā ātruma dēļ t am nav lielas praktiskas nozīmes.<br />
p arabola<br />
un<br />
Lamināras<br />
plūsmas ātrumu<br />
sadalījumu šķēr<br />
svirzien<br />
( sk. 7.2. att.). Maksimāla is ātrums<br />
w m ax<br />
ir<br />
ā<br />
a paļa<br />
d ivas reizes lielāks par<br />
šķērsgriezuma kanālā attēlo<br />
vidējo<br />
w ax<br />
2w<br />
m ( 7.5 )<br />
to raksturo K oriolisa koeficients ir<br />
= 2.<br />
- w<br />
47
Change language