You also want an ePaper? Increase the reach of your titles
YUMPU automatically turns print PDFs into web optimized ePapers that Google loves.
5 .3.<br />
cietu<br />
Eilera impulsa teorēma<br />
Eilera<br />
ķ ermeni.<br />
r eaktīvo dzinēju darb<br />
ību.<br />
k as<br />
L ai<br />
impulsa teorēma dod iespēju noteikt fluīda plūsmas integrālo spēkdarbī<br />
bu uz kādu<br />
Tas ir svarīgi, lai izprastu un izskaidrotu, kā arī<br />
aprēķinātu turbomašīnu un<br />
atceramies sistēmas dinamikā pazīstamo impulsa teorēmu<br />
dK<br />
dt<br />
d<br />
d t<br />
<br />
nozīme, ka sistēmas impulsa K<br />
sistēmai<br />
p iemērots<br />
s pēki<br />
Ja<br />
p ielikto<br />
nevis<br />
ārē<br />
jo spēku<br />
atsevišķam<br />
m v<br />
F<br />
i<br />
i<br />
( kustības<br />
rezultanti<br />
ķermenim,<br />
F .<br />
bet<br />
( 5.29)<br />
daudzuma) atvasinājums pēc laika t ir vienāds ar<br />
Šai<br />
gadījumā<br />
ķermeņu<br />
impulsa<br />
sistēmai.<br />
savstarpēji līdzsvarojas, un to darbība ārēji neizpaužas.<br />
ir nepārtraukta vide, tad impulsu<br />
Kā<br />
nezūdamības<br />
zināms,<br />
summas vietā ņemam attiecīgu integrālu<br />
sistēmas<br />
likums<br />
tiek<br />
iekšējie<br />
dK<br />
dt<br />
d<br />
w dm<br />
dt<br />
m<br />
( 5.30)<br />
p lūsmai,<br />
Sarežģītākais<br />
kura<br />
uzdevums<br />
šeit<br />
ir,<br />
ka<br />
atrast<br />
šāda<br />
integrāla<br />
vērtību.<br />
Taču<br />
stacionārai<br />
lokālais<br />
atvasinājums w/dt viscaur ir vienāds ar nulli un masas caurplūdums<br />
m const. , integrāls ir<br />
v iegli atrodams.<br />
m ainās<br />
Fl<br />
uīda<br />
plūsmu kaut kādā kanālā<br />
var<br />
skatīt<br />
5.5.<br />
attē<br />
lā.<br />
Kanāla konfigurācija ir tāda,<br />
gan<br />
plūsmas virziens, gan ātrums. Plūsmas ātrums ieplūdē ir w<br />
1, bet izplūdē - w<br />
2<br />
.<br />
ka<br />
v irzienā.<br />
Aplūkojamā<br />
f luīda masa sākotnēji aizņem tilpumu V 1 . Šis tilpums V 1 ir iesvītrots vienā<br />
Jānos<br />
aka, kāds būs kopējais impulsa pieaugums d K b ezgalīgi īsā laikā<br />
d t.<br />
Šim nolūkam<br />
jāsadala aplūkojamo<br />
fluīda<br />
plūsmu bezgalīgi mazos<br />
elementos, kam ir ripiņas veids un masa ir<br />
d m .<br />
Pēc<br />
laika dt v isi plūsmas elementi būs<br />
pārvietojušies<br />
uz<br />
priekšu<br />
un<br />
ieņems<br />
jaunu<br />
stāvokli<br />
V 2 , kas iesvītrots krusteniski. Pats pēdējais elements dm 2 pie izplūdes ir izgājis ārā no<br />
sākotnējā<br />
tilpuma V 1 . T ā v ietu un attiecīgo ātrumu ir pārņēmis aiz tā sekojošais elements.<br />
Līdzīgā<br />
veidā ikviens f luīda<br />
elements divkārt iesvītrotajā plūsmas vidusdaļā ir ieņēmis<br />
i epriekšējā<br />
p lūsmas<br />
elementa<br />
vidusdaļā<br />
vietu<br />
un<br />
nekādas<br />
pārņēmis<br />
paliekošas<br />
tā<br />
ātrumu,<br />
jo<br />
pārmaiņas<br />
ātruma<br />
nav<br />
lauks<br />
notikušas.<br />
nav<br />
mainījies.<br />
Vienīgi<br />
paša<br />
Tādējādi<br />
pirmā<br />
elementa<br />
dm 1 vieta<br />
ir palikusi tukša, jo no šejienes tā<br />
fluīda masas<br />
daļa,<br />
kas<br />
tika<br />
aplūkot<br />
a,<br />
ir<br />
a izgājusi<br />
projām.<br />
36
Change language