Create successful ePaper yourself
Turn your PDF publications into a flip-book with our unique Google optimized e-Paper software.
• Toliau susidūrimo narį<br />
f f � f<br />
� �<br />
�t<br />
�<br />
Tvermės dėsniai ir hidrodinaminės lygtys (XIX)<br />
supaprastinsime, pakeisime jį<br />
� �f<br />
�<br />
� �<br />
� �t<br />
�<br />
susid<br />
�<br />
�<br />
f<br />
� f<br />
�<br />
�0� išraiška<br />
Matome, kad taip pakeistas susidūrimo narys kokybiškai teisingai aprašo sistemos<br />
artėjimą prie pusiausvyrinio skirstinio. Panaudojus relaksacijos laiko<br />
aproksimaciją, kinetinė lygtis įgauna tokį pavidalą:<br />
� � v<br />
�0� � ( 0)<br />
�t / � ( 0)<br />
f � ( f0<br />
� f ) e � f<br />
�<br />
� �<br />
�<br />
�<br />
� v�<br />
� �t<br />
�0� g �� f<br />
Čia pagal eilę<br />
�<br />
F<br />
�<br />
m<br />
�<br />
�<br />
�<br />
� 0<br />
� �<br />
r � �<br />
v<br />
� � �f�g� Esant prielaidai , kairioje lygties pusėje galime išbraukti funkciją .<br />
�0� Tarkime, kad charakteringas funkcijos f kitimo ilgis yra L (ilgis, kuriame funkcija<br />
pasikeičia dydžiu, pagal eilę lygiu funkcijos reikšmei). Tuomet, vertinant kairės ir<br />
dešinės pusės narių eiles, gauname<br />
�0� f<br />
v � �<br />
L<br />
g<br />
�<br />
–<br />
lygus laisvo lėkio keliui.<br />
relaksacijos laiko aproksimacija<br />
� �<br />
g<br />
�<br />
g �<br />
� ��<br />
� 0<br />
f L<br />
( 0)<br />
f � f kai<br />
t � �<br />
g
Change language