Create successful ePaper yourself
Turn your PDF publications into a flip-book with our unique Google optimized e-Paper software.
• Galutinai tankio nuokrypiui gauname bangos lygtį<br />
�<br />
�t<br />
2<br />
2<br />
5 �0<br />
2<br />
�� � � ��<br />
3 m<br />
Tvermės dėsniai ir hidrodinaminės lygtys (XVII)<br />
arba<br />
�<br />
�t<br />
2<br />
2<br />
�� � c<br />
Čia c yra akustinės bangos sklidimo greitis (garso greitis) :<br />
Matome, kad garso greitis apytiksliai lygus vidutiniam molekulių<br />
2<br />
�<br />
2<br />
��<br />
5 �<br />
3 m<br />
0 c � �<br />
5<br />
6<br />
v<br />
šiluminiam greičiui.<br />
• Jau minėjau, kad nulinio artinio hidrodinaminės lygtys neaprašo klampos reiškinių.<br />
Klampos reiškiniai atsiranda tik pirmame artinyje. Griežtas hidrodinaminių lygčių<br />
išvedimas pirmame artinyje yra gana sudėtingas. Jis paremtas vadinamuoju<br />
Čapmano-Enskogo (Chapman-Enskog) metodu. Čia panagrinėsime<br />
supaprastintą šio metodo versiją.<br />
• Pagrindines idėjas bei problemas, su kuriomis susiduriama išvedinėjant pirmo<br />
artinio hidrodinamines lygtis pademonstruosime, panaudodami supaprastintą<br />
susidūrimo nario išraiška. Susidūrimo narį aproksimuosime relaksacijos laiku.<br />
Naudodami šią aproksimaciją mes negausime tikslių pernašos koeficientų išraiškų.<br />
Tačiau naudodami relaksacijos laiko aproksimaciją mes gausime teisingas<br />
hidrodinamines lygtis ir kokybiškai teisingas pernašos koeficientų išraiškas.<br />
2
Change language