Create successful ePaper yourself
Turn your PDF publications into a flip-book with our unique Google optimized e-Paper software.
Tvermės dėsniai ir hidrodinaminės lygtys (XIII)<br />
• Taigi matome, kad esant aukščiau išvardintoms prielaidoms kiekviename erdvės<br />
taške nusistovi vietinė (lokali) pusiausvyra aprašoma Maksvelo-Boltzmano skirstiniu,<br />
kurio parametrai (koncentracija, temperatūra ir vidutinis greitis) lėtai kinta laike ir<br />
erdvėje. Šie parametrai nekinta molekulių susidūrimo metu ir jiems galioja anksčiau<br />
užrašyti tvermės dėsniai. Priminsiu, kad tvermės dėsniai gauti iš tikslios (nedarant<br />
jokių prielaidų) kinetinės lygties ir yra tiek pat tikslūs kiek tiksli yra kinetinė lygtis.<br />
�<br />
�<br />
• Žinodami lokalinę skirstinio formą mes galime apskaičiuoti slėgio tenzorių<br />
ir šilumos srautą q �r, t�<br />
. Tiksliau sakant mes galime išreikšti juos per pusiausvyrinio<br />
skirstinio parametrus , ir ir tuo pačiu uždaryti tvermės lygčių sistemą.<br />
n �<br />
Nesunku įsitikinti, kad šilumos srautas šiame artinyje lygus nuliui:<br />
u �<br />
• Pažymėkime (tuos pačius C ir A žymėjimus mes jau naudojome anksčiau):<br />
� m �<br />
C�r, t��n�<br />
�<br />
� 2��<br />
�<br />
�<br />
� � � � � 2<br />
v �<br />
��0� � 1 m�<br />
� � �<br />
3 � � � � 2 �<br />
q r,<br />
t � d v�v�u�v�uC�r,<br />
t�exp<br />
� A�r,<br />
t�<br />
u<br />
2 n<br />
1<br />
2<br />
2<br />
2 � � �<br />
3 � , � exp�<br />
� � �<br />
� m C r t<br />
� � , � �<br />
�<br />
�d UU<br />
U A r t U � 0<br />
2<br />
� �<br />
3<br />
2<br />
�<br />
A �<br />
�r, t�<br />
m<br />
2�<br />
P ij<br />
� � �<br />
U �<br />
v � u<br />
�<br />
�r, t�<br />
(nulis gaunamas<br />
dėl to, kad funkcija<br />
po integralu yra<br />
nelyginė)
Change language