transporto priemonių dinamika - Vilniaus Gedimino technikos ...
transporto priemonių dinamika - Vilniaus Gedimino technikos ... transporto priemonių dinamika - Vilniaus Gedimino technikos ...
Greičių ir pagreičių dispersijos yra lygios: n Dq = 1 ∞ ⎛ 2 2 Wkj S ( ) ⎞ F d k ∫ ⎜ ∑ ω ω j ⎟ ω; (2.178) 2π −∞⎝ j= 1 ⎠ n Dq = 1 ∞ ⎛ 2 4 Wkj S ( ) ⎞ F d k ∫ ⎜ ∑ ω ω j ⎟ ω. (2.179) 2π −∞⎝ j= 1 ⎠ Tegu sistemos judėjimo lygčių sistema lygi: [ M]{}+ q [ C]{}+ q [ K]{}= q [ B] { F() t }+ [ D] F () t 61 { } . (2.180) Sužadinimus, veikiančius sistemą, F 1 , F 2 ,..., F n galima išreikšti įvertinus jų vėlinimą pirmojo sužadinimo atžvilgiu: F t h t 1 1 ()= (); F ()= t h ()= t h t−t F ()= t h ()= t h ( t−t ),.... 3 3 1 3 ()= ()= ( − ) F t h t h t t n n 1 n . 2 2 1 2 ( ); (2.181) Tegu žinome spektrinį tankį S h1 ( ω). Sužadinimus galima užrašyti panaudojus Furjė integralą: arba ∞ i t t Fk = h ( t − tk )= h ( ) e ( − k ) 1 ∫ 0 ω ω d ω , k = 123 , , ,... n . (2.182) −∞ ∞ ( ) F h i t t k = ( t − tk )= i h ( ) e ( − k ) 1 ∫ 0 ωω ω d ω . (2.183) −∞ Tegu sistemos (27) sprendinį ieškosime tokio pavidalo ∞ { ()}= ( ) iωt qt ∫ q0 ω e d ω . (2.184) −∞ Įstatę (2.243), (2.244) ir (2.245) į (2.241), gausime ( − ω 2 [ M]+ iω[ C]+ [ K] ){ q0}= [ B][ H]{ h0}+ iω[ D][ H]{ h 0} (2.185)
( ) [ ]+ [ ] 2 −1 { 0}= − [ ]+ [ ]+ [ ] ( )[ ]{ 0} q ω M iω C K B iω D H h , (2.186) { } T = ⎡ ⎣ čia h0 h0, h0,... h0 00 , ,..., 0 ⎤ ⎦ , ; −iωt −i t −i t [ H]= diag( 1e 2 ω e 3 ω , , ,... e n ,,,..., 11 1)= ⎡1 ⎢ ⎢ ⎢ ⎢ ⎢ ⎢ ⎢ ⎢ ⎢ ⎢ ⎢ ⎢ ⎢ ⎣⎢ e −iωt2 e −iωt3 0 0 1 e −iωt n 1 ⎤ ⎥ ⎥ ⎥ ⎥ ⎥ ⎥ ⎥ . ⎥ ⎥ ⎥ ⎥ ⎥ ⎥ 1⎦⎥ (2.187) čia Sprendinį (2.184) galima perrašyti: { }= ⎡⎣ ( ) ⎤ ⎦ { } q W iω h , (2.188) 0 0 −1 ( ) [ ]+ [ ] 2 ⎡⎣ ( ) ⎤ ⎦ = − [ ]+ [ ]+ [ ] W iω ω M iω C K B iω D H arba skaliarine forma 62 ( )[ ] , (2.189) q ∑ W iω h ω A iω h ω , (2.190) k0 k n = ( ) ( )= ( ) ( ) j= 1 n j= 1 kj kj čia A ∑ W iω . = ( ) 0 k 0 Sprendinio spektrinis tankis lygus k ( )= ( ) ( ) 2 S ω A iω S ω , k = 12 , ,..., h . ∞ h ( ) 1 Dq ( ω)= Ak ( iω) Sh ( ω) dω k ∫ ; 2π −∞ 2
- Page 11 and 12: - Laivai su povandeniniais sparnais
- Page 13 and 14: Vienas didžiausių žmonių išrad
- Page 15 and 16: 1828 m. Hancock sukūrė transporto
- Page 17 and 18: 1.7 pav. Traktorius ir triračiai a
- Page 19 and 20: 2. Transporto priemonių judėjimo
- Page 21 and 22: Rato ir kelio kontakto taške veiki
- Page 23 and 24: Dažnių ω k rinkinys vadinamas fu
- Page 25 and 26: e) 2.4 pav. Funkcijos f ( x)= 2sin
- Page 27 and 28: Užrašysime koordinačių sistemos
- Page 29 and 30: [ ] , gauname: Iš dešinės pusės
- Page 31 and 32: T čia { ω} = ⎡ ⎣ ωxωω y z
- Page 33 and 34: čia R c { } - kūno masių centro
- Page 35 and 36: Įstatę sprendinį (2.116) į (2.1
- Page 37 and 38: Iš ortonormuotųjų vektorių orto
- Page 39 and 40: čia { X} - nežinomasis vektorius,
- Page 41 and 42: d) e) 2.8 pav. Plonos plokštelės
- Page 43 and 44: Panagrinėsime atvejį, kai slopini
- Page 45 and 46: [ B]{}− r [ A]{}= r {} 0 . (2.102
- Page 47 and 48: T [ L] [ B][ R]= [ E] (2.117) arba
- Page 49 and 50: Modalinė matrica [ R] lygi: X X X
- Page 51 and 52: Pradinę lygčių sistemą užrašo
- Page 53 and 54: { } ir Matome, kad dešiniųjų pus
- Page 55 and 56: [ ]{ }= { }. (2.145) arba H q F cs
- Page 57 and 58: Pradiniai duomenys: m1 = 75 kg 2 ;
- Page 59 and 60: Fk ()= t Fk ()− t Fvid (). t (2.1
- Page 61: arba ∞ ⎡ n n * ⎤ iωτ ∫
- Page 65 and 66: Kūnų sistemos judėjimo lygčių
- Page 67 and 68: Tikrinės reikšmės, λ= α+iω Da
- Page 69 and 70: 3. Transporto priemonių dinaminių
- Page 71 and 72: c) 3.1 pav. TP dinaminiai modeliai:
- Page 73 and 74: Kiekvienas materialus kūnas turi
- Page 75 and 76: 3.1 lentelė. Pagrindinių kūnų m
- Page 77 and 78: Iyy = 1 2 m a + 2 ( c ); 3 c b a Ix
- Page 79 and 80: T [ I]= [ Icc ]+ m⎡R ⎣ c ⎤
- Page 81 and 82: Panagrinėsime bedrąjį atvejį, k
- Page 83 and 84: 3.7 pav. Kūnų sistema Materialių
- Page 85 and 86: 3.3. Jėgų klasifikacija Išorinė
- Page 87 and 88: Slopinimo jėgos. Judant TP tam tik
- Page 89 and 90: Kelių laisvės laipsnių TP sistem
- Page 91 and 92: Tamprusis elementas, kurio jėginė
- Page 93 and 94: 3.14 pav. Nuosekliai sujungtų tamp
- Page 95 and 96: 3 d F + 3 dq s q= q0 q 3 1 (3.46) K
- Page 97 and 98: cc 1 2c3... cn c = cc... cn + c c .
- Page 99 and 100: Įstatę (3.59) išraiškas į (3.5
- Page 101 and 102: arba sutrumpinta forma: ⎧ Ṙ̇ {
- Page 103 and 104: δA F δ q F k k T = { } {}; (3.79)
- Page 105 and 106: Pradiniai kūnų pasukimo kampų ve
- Page 107 and 108: d∆L dt ij = ∆L ij =⎡Dij ⎤
- Page 109 and 110: kelio dangoje atsirasti nematomiems
- Page 111 and 112: Ratas užvažiuoja ant susidariusio
Greičių ir pagreičių dispersijos yra lygios:<br />
n<br />
Dq = 1<br />
∞ ⎛ 2 2<br />
Wkj S ( )<br />
⎞<br />
F d<br />
k<br />
∫ ⎜ ∑ ω ω<br />
j<br />
⎟ ω; (2.178)<br />
2π<br />
−∞⎝<br />
j=<br />
1<br />
⎠<br />
n<br />
Dq = 1<br />
∞ ⎛ 2 4<br />
Wkj S ( )<br />
⎞<br />
F d<br />
k<br />
∫ ⎜ ∑ ω ω<br />
j<br />
⎟ ω. (2.179)<br />
2π<br />
−∞⎝<br />
j=<br />
1<br />
⎠<br />
Tegu sistemos judėjimo lygčių sistema lygi:<br />
[ M]{}+ q [ C]{}+ q [ K]{}= q [ B] { F()<br />
t }+ [ D] F<br />
() t<br />
61<br />
{ }<br />
. (2.180)<br />
Sužadinimus, veikiančius sistemą, F 1 , F 2 ,..., F n<br />
galima išreikšti<br />
įvertinus jų vėlinimą pirmojo sužadinimo atžvilgiu:<br />
F t h t<br />
1 1<br />
()= (); F ()= t h ()= t h t−t<br />
F ()= t h ()= t h ( t−t<br />
),....<br />
3 3 1 3<br />
()= ()= ( − )<br />
F t h t h t t<br />
n n 1 n .<br />
2 2 1 2<br />
( ); (2.181)<br />
Tegu žinome spektrinį tankį S h1 ( ω). Sužadinimus galima užrašyti<br />
panaudojus Furjė integralą:<br />
arba<br />
∞<br />
i t t<br />
Fk<br />
= h ( t − tk<br />
)= h ( ) e<br />
( − k )<br />
1 ∫ 0 ω ω<br />
d ω , k = 123 , , ,... n . (2.182)<br />
−∞<br />
∞<br />
( )<br />
F<br />
h<br />
i t t<br />
k = ( t − tk<br />
)= i h ( ) e<br />
( − k )<br />
1 ∫ 0 ωω ω<br />
d ω . (2.183)<br />
−∞<br />
Tegu sistemos (27) sprendinį ieškosime tokio pavidalo<br />
∞<br />
{ ()}= ( )<br />
iωt<br />
qt ∫ q0 ω e d ω . (2.184)<br />
−∞<br />
Įstatę (2.243), (2.244) ir (2.245) į (2.241), gausime<br />
( − ω 2 [ M]+ iω[ C]+ [ K]<br />
){ q0}= [ B][ H]{ h0}+ iω[ D][ H]{ h 0}<br />
(2.185)