Appunti di relatività ristretta
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Inoltre∂ µ F µ0 = −J 0 −→ ∂ i F i0 = ρ −→ ⃗ ∇ · ⃗ E = ρ∂ µ F µi = −J i −→ ∂ j F ji + ∂ 0 F 0i = −J i −→ ⃗ ∇ × ⃗ B − ∂ t⃗ E = ⃗ J (73)che riconosciamo come le equazioni <strong>di</strong> Maxwell con sorgenti. Le altre equazioni <strong>di</strong> Maxwell (quelle senza sorgenti)⃗∇ · ⃗B = 0⃗∇ × ⃗ E + ∂ t⃗ B = 0 (74)sono similmente contenute in ∂ µ F νλ + ∂ ν F λµ + ∂ λ F µν = 0, conseguenza della (66) (identità <strong>di</strong> Bianchi).13