Roberto Sozzi (ARPA Lazio) Teodoro Georgiadis (CNR-IBIMET ...

6. LA STRUTTURA DEL PBL IN CONDIZIONI DI OMOGENEITÀ SUPERFICIALE.——————————————————————⎯⎯—————————————• i termini contenenti gli sforzi di Reynolds saranno nulli, visto che la poca turbolenza presente restaconfinata sotto, nel PBL.Tenendo conto di queste osservazioni, le equazioni di moto possono essere opportunamente organizzate,ottenendo che:d2dtU2= − f( U − )cU g[6.82]equazione che indica chiaramente un sistema oscillante. La sua soluzione, tenuto conto delle condizioniiniziali, sarà:Fusin ( f ct) − Fvcos( fct)( f t ) − F sin ( f t )U = U +[6.83a]gV = F cos[6.83b]ucvcDa questa soluzione è immediato verificare che la velocità del vento continua ad oscillare attorno alvalore geostrofico, senza mai convergere a questo valore. Il periodo di oscillazione (periodo inerziale)risulta pari a 2π/f c , che alle medie latitudini corrisponde a circa 17 ore. Il modello utilizzato perdescrivere il low-level jet è estremamente semplificato. Un modello semplice, ma più realistico, puòessere trovato in Garratt (1992).6.3.4 ONDE DI GRAVITÀLe osservazioni fatte al Cap. 1 sulla stabilità statica portavano ad affermare che nelle situazioni stabiliesiste una frequenza caratteristica, la frequenza di Brunt-Vaisala N BV dipendente dal parametro digalleggiamento e dal gradiente verticale della temperatura secondo la relazione:NBVg=θv∂θv∂z[6.84]Fig: 6.14: facsimile SODAR di una situazione notturna con la presenza di onde di gravità.In effetti le osservazioni sperimentali evidenziano fenomeni ondosi (onde di gravità); in particolare, sesi considera l’eco di un SODAR, appaiono a varie quote entro il SBL delle strutture chiaramenteoscillanti (Fig.6.14). Questi fenomeni oscillatori sono estremamente complessi e questa non è la sedeper una loro trattazione. Possiamo solo dire che il wind shear o l’interazione del flusso delle masse⎯⎯———————————————————————————————————- 229 -