Roberto Sozzi (ARPA Lazio) Teodoro Georgiadis (CNR-IBIMET ...

4. TEORIA DELLA SIMILARITÀ—————————————————————————————————————forma riportata in Fig.4.9.Come già detto nel Cap.2, sono stati introdotti nello studio della Micrometeorologia due parametri distabilità estremamente interessanti, il Numero di Richardson Gradiente Ri ed il Numero diRichardson Flusso R f . Riesaminiamoli ora alla luce della Teoria della Similarità di Monin-Obukhov. Ladefinizione del Numero di Richardson Gradiente Ri è la seguente:g dθdzRi = [4.66a]T( du dz) 2Tenendo conto delle Relazioni di Similarità e con semplici passaggi algebrici si giunge alla conclusioneche:Φ H ( ζ )Ri = ζ[4.66b]Φ ζ( ( )) 2mPer quanto riguarda, invece, il Numero di Richardson Flusso R f , la sua definizione è:Rf=gTw'θ 'u'w'⋅dudz[4.67a]che, tenendo conto delle Relazioni di Similarità, diventa:Rfζ= [4.67b]Φm( ζ )A questo punto è interessante dimostrare che:RfRiK=HKm( )( ζ)ζ = αζ( )[4.68]4.3.10.2 I coefficienti di drag e le resistenze aerodinamicheSi definisce coefficiente di drag per il trasporto di quantità di moto C D (Stull, 1988) il parametroseguente:C D⎛ u* ⎞= ⎜ ⎟⎝ u ⎠2Ricordando la (4.10c) è immediato constatare che:[4.69a]CD=⎡ ⎛⎢ln⎜⎣ ⎝zz0k2⎞⎟− Ψ⎠M⎤⎥⎦( ζ )2[4.69b]relazione che evidenzia la dipendenza di C D dal livello di stabilità presente nel SL. Questo parametronon riveste un’importanza particolare nel contesto della Teoria della Similarità, tuttavia spesso viene—————————————————————————————————————- 162 -