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ISTITUZIONI DI FISICAMATEMATICACors
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5 Funzioni sferiche . . . . . . . .
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Capitolo IEQUAZIONI DELLA FISICAMAT
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ha la seguente rappresentazione:∆
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dove L ∈ (0, +∞). Ponendoψ(r,
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nelle variabili (x, y, z) per k > 0
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3 Equazione di HelmholtzIn questa p
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L’altra condizione u(L) = 0 condu
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oppure[ cos α cos βsin(α + β) c
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dove a 2 è la diffusività termica
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I coefficienti di Fourier si calcol
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per l’equazione delle onde.Per l
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per n, m > n(ε), ossia se lim n,m
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d. (αϕ + βψ, χ) = α(ϕ, χ) +
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Appena trovata una base ortonormale
- Page 34 and 35: ossia∫1 π|f(x)| 2 dx =2π −π
- Page 36 and 37: Proposizione II.3 Siano X, Y spazi
- Page 38 and 39: Sia X uno spazio di Banach compless
- Page 40 and 41: Teorema II.7 Sia T ∈ L(X) un oper
- Page 42 and 43: 5.4 Operatori autoaggiunti non limi
- Page 45 and 46: Capitolo IIIEQUAZIONI DIFFERENZIALI
- Page 47 and 48: Essendo w(x) ≠ 0 (per ogni x ∈
- Page 49 and 50: Spieghiamo ora il Metodo di Frobeni
- Page 51 and 52: poichè in alcuni casi si trovano d
- Page 53 and 54: per |z| abbastanza piccola, dove il
- Page 55 and 56: Quindi la sostituzione y(x) = x −
- Page 57 and 58: come dovevasi dimostrare. La funzio
- Page 59 and 60: e dunque [vedi la (A.10) nell’App
- Page 61 and 62: dove ν > −1. Allora∫ 1xJ ν (
- Page 63 and 64: Siccome µ −ν [αJ ν (µ) + β
- Page 65 and 66: 3025201510587654321000 1 2 3 4 5 1
- Page 67 and 68: È anche abbastanza facile trovare
- Page 69 and 70: Consideriamo ora le funzioni sferic
- Page 71 and 72: soddisfano la (II.74) per λ = l(l
- Page 73 and 74: si ottiene∫ 1(−1) l+1(P l+1 , x
- Page 75 and 76: 5.3 Funzioni di Legendre associateS
- Page 77 and 78: convergente in L 2 (S 2 ). I coeffi
- Page 79 and 80: Confrontando i coefficienti di z n+
- Page 81 and 82: Derivando la (II.95) n + 1 volte e
- Page 83: 40502000−20−40−50−60−80
- Page 87 and 88: ∫ 1−1U n (x)U m (x) √ 1 − x
- Page 89 and 90: dove q è un polinomio di grado n
- Page 91: ++n∑(α j−1 p j−1 (x)p j (y)
- Page 94 and 95: dove K ∗ (x, y) = K(y, x), sono d
- Page 96 and 97: Da questa disuguaglianza segue che
- Page 98 and 99: (1/Mm(Ω)) − ε}, per ε > 0 qual
- Page 100 and 101: Risolviamo ora l’equazione di Vol
- Page 102 and 103: Dimostrazione. Come è noto, ogni s
- Page 104 and 105: Conformemente al Lemma III.5, la su
- Page 106 and 107: ECC. Supponiamo di aver trovato i n
- Page 108 and 109: Introduciamo ora la successione di
- Page 110 and 111: Teorema IV.8 (Teorema di Hilbert-Sc
- Page 112 and 113: L’operatore L è hermitiano, cio
- Page 114 and 115: Calcolando la derivata si trovau
- Page 116 and 117: e quindiw(x) = v 1 (0, λ)v 2(0,
- Page 118 and 119: segue che u 0 ∈ C[0, l], poichè
- Page 120 and 121: Le condizioni al contorno (IV.2) si
- Page 122 and 123: implica l’impossibilità di conve
- Page 124 and 125: Quindi il problema (IV.26)-(IV.27)
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- Page 128 and 129: dove a 00 (x) = 0 (essendo t la coo
- Page 130 and 131: Tutte le funzioni f di classe C 2 (
- Page 132 and 133: 2. Sia f ∈ M L . Ponendo u = f e
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3.1 Equazioni di Laplace e di Poiss
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Sostituendo le condizioni al contor
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Risolvendo la (V.34) sotto la condi
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Utilizzando il linguaggio dell’el
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L’equazione (V.48) è un’equazi
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dove abbiamo utilizzato ∑ ∞n=1
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3.1.fEquazione di Laplace nella sfe
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nella forma∫u(x) = E(x, y)f(y) dy
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4 Equazioni parabolicheL’equazion
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doveG(x, y; t) = 2 ∞∑e −n2 (
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e applicando la solita separazione
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dove u(x) = −u(−x) per x ∈ R
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Quindiu(x, t) = 1 ∫ ∞e i(x·ξ)
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dove ψ 0 (x) = 1/ √ mis(Ω) è l
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L’equazione delle onde (V.97) con
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da Γ(z) = Γ(z + 1)/z, poi nella s
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Il teorema A.1 può essere applicat
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162
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Quindi φ ν (z) è una soluzione d
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dove χ = z −( 1ν + 1 )π, otten
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dove A(k, θ, θ ′ ) è l’ampie
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L’equazione (C.5) può essere ris
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Per trovare i stati limite richiedi
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2 Oscillatore armonicoa. Utilizzand
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isultando in polinomi in x di grado
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altre parole,⎧⎪⎨ E n = −κ
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Siano f, g ∈ L 1 (R n ). Inoltre,
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L’equazione (D.4) dimostra che F
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(d) Se f ∈ S ′ , allora ogni de
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La trasformazione inversa di Fourie
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3.1 Proprietà della trasformazione
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190
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Osservando ora che tutti gli aperti
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3. Se f, g : R n → C sono misurab
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Esempio E.2 Sia f : R + → R defin
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Teorema E.6 (Fubini) Sia f : R n+m
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Sia f : G → C una funzione analit
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e quindi f ′ (w) = 0. Siccome w
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204
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Abbiamo bisogno di alcune informazi
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[13] I.N. Sneddon, Special Function