isultando in polinomi in x <strong>di</strong> grado n = 1, 3, 5, · · · se kx 2 = 2c(2n+1). Insiemetroviamo le seguenti soluzioni X n (x) = φ n (x)e −cx2 , dove φ n (x) è un polinomio<strong>di</strong> grado n = 0, 1, 2, 3, 4, · · · e kx 2 = 2c(2n + 1). Raccogliendo X, Y e Z risulta{k 2 = 2c(2n + 3), n = 0, 1, 2, 3, · · · ,ψ(x, y, z) = e −c(x2 +y 2 +z 2) (C.29)φ n1 (x)φ n2 (y)φ n3 (z),dove n = n 1 + n 2 + n 3 .c. Analisi dei polinomi. Sostituendo z = x √ 2c e v(z) = φ(x) si arrivaall’equazione <strong>di</strong>fferenziale <strong>di</strong> Hermite (II.86). Quin<strong>di</strong> i polinomi φ n (x) nella(C.29) sono proporzionali a H n (x √ 2c), dove H n è il polinomio <strong>di</strong> Hermite <strong>di</strong>grado n. Vale la relazione d’ortogonalità [ve<strong>di</strong> la (II.88)]∫ ∞−∞H n (x √ 2c)H m (x √ 2c)e −2cx2 dx = 2n (n!) √ π√2cδ n,m ,dove δ n,m è la delta <strong>di</strong> Kronecker.I polinomi w m (t) (m = n − l = 0, 1, 2, . . .) sod<strong>di</strong>sfano l’equazione <strong>di</strong>fferenzialetw ′′ m(t) + (l + 3 2 − t)w′ m(t) + mw m (t) = 0.Quest’ultima equazione coincide con l’equazione <strong>di</strong>fferenziale <strong>di</strong> Laguerre perα = l + 1 [ve<strong>di</strong> la (II.96)]. Quin<strong>di</strong> w 2 m(t) è proporzionale al polinomio <strong>di</strong>Laguerre L (l+ 1 2 )m (t). In altre parole,φ l,n (r) = cost.r l L (l+ 1 2 )n−l(2cr 2 ).Calcoliamo ora il numero N n <strong>di</strong> autofunzioni linearmente in<strong>di</strong>pendenti corrispondentiallo stesso livello <strong>di</strong> energia, cioè allo stesso intero n = 0, 1, 2, . . ..Dalla derivazione in coor<strong>di</strong>nate cartesiane segue che N n è uguale al numero <strong>di</strong>punti (n 1 , n 2 , n 3 ) con coor<strong>di</strong>nate intere non negative per cui n 1 + n 2 + n 3 = n.Dalla derivazione in coor<strong>di</strong>nate sferiche segue che⎧#{(n ⎪⎨ 1 , n 2 , n 3 ) ∈ Z + : n 1 + n 2 + n 3 = n} = 1 (n + 1)(n + 2),2∑N n = (2l + 1) = 1 (n + 1)(n + 2),2⎪⎩l=0,1,...,nn−l paridove ci ren<strong>di</strong>amo conto del fatto che ad ogni l = 0, 1, 2, 3, . . . corrispondono2l + 1 autofunzioni linearmente in<strong>di</strong>pendenti (corrispondenti ai valori <strong>di</strong> m =−l, −l + 1, . . . , l) con lo stesso livello <strong>di</strong> energia.176
3 Atomo d’idrogenoIn tal caso V (r) = −e 2 /r, dove e è la carica dell’elettrone. Ponendo λ =−κ 2 per κ > 0 (cioè, richiedendo che l’energia sia negativa), l’equazione <strong>di</strong>Schrö<strong>di</strong>nger (C.10) ha la seguente forma:S ′′ (r) +(−κ 2 + e2r)l(l + 1)− S(r) = 0,r 2(C.30)dove l = 0, 1, 2, · · · . Sostituendo S(r) = e −κr w(r) otteniamo( ew ′′ (r) − 2κw ′ 2(r) +r)l(l + 1)− w(r) = 0.r 2(C.31)Sostituendo ora w(r) = r α ∑ ∞s=0 c sr s si ottiene∞∑ [ ]{(α + s)(α + s − 1) − l(l + 1)}cs +{e 2 − 2κ(α + s − 1)}c s−1 r α+s−2 = 0.s=0(C.32)Osserviamo che il termine costante nella (C.32) coincide con (α−l−1)(α+l)c 0 .Scegliendo α = l + 1 (escludendo α = −l) otteniamoc sc s−1=2κ(s + l) − e2, s = 1, 2, 3, · · · . (C.33)s(s + 2l + 1)Per produrre soluzioni polinomiali richie<strong>di</strong>amo che κ = (e 2 /2n) per n =l + 1, l + 2, · · · . 3 In tal caso risulta c n−l = c n+1−l = · · · = 0; dunque w(r) =r l+1 v(r), dove v(r) è un polinomio in r <strong>di</strong> grado n − l − 1. In altre parole,⎧⎨κ 2 n = − e4, n = l + 1, l + 2, · · · ,4n2 ⎩ψ(r, θ, ϕ) = r l+1 e −e2r/2n v l,n−l−1 (r)Yl m (θ, ϕ), m = −l, −l + 1, · · · , l.(C.34)Ponendo w(r) = r l+1 v(r), t = 2κr, e 2 = 2κn e ṽ(t) = v(r), otteniamot ṽ ′′ (t) + (2l + 2 − t)ṽ ′ (t) + (n − l − 1)ṽ(t) = 0.(C.35)Sostituendo x ↦→ t, α ↦→ 2l + 1 e n ↦→ n − l − 1 nell’equazione <strong>di</strong>fferenziale<strong>di</strong> Laguerre si arriva alla (C.35). Dunque ṽ(t) è proporzionale a L (2l+1)n−l−1(t). In3 Si pone n = s + l, dove s = 1, 2, . . . e l = 0, 1, 2, . . .. Quin<strong>di</strong> n = 1, 2, 3, . . . e l =0, 1, . . . , n − 1.177
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ISTITUZIONI DI FISICAMATEMATICACors
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5 Funzioni sferiche . . . . . . . .
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Capitolo IEQUAZIONI DELLA FISICAMAT
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ha la seguente rappresentazione:∆
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dove L ∈ (0, +∞). Ponendoψ(r,
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nelle variabili (x, y, z) per k > 0
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3 Equazione di HelmholtzIn questa p
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L’altra condizione u(L) = 0 condu
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oppure[ cos α cos βsin(α + β) c
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dove a 2 è la diffusività termica
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I coefficienti di Fourier si calcol
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per l’equazione delle onde.Per l
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per n, m > n(ε), ossia se lim n,m
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d. (αϕ + βψ, χ) = α(ϕ, χ) +
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Appena trovata una base ortonormale
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ossia∫1 π|f(x)| 2 dx =2π −π
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Proposizione II.3 Siano X, Y spazi
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Sia X uno spazio di Banach compless
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Teorema II.7 Sia T ∈ L(X) un oper
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5.4 Operatori autoaggiunti non limi
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Capitolo IIIEQUAZIONI DIFFERENZIALI
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Essendo w(x) ≠ 0 (per ogni x ∈
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Spieghiamo ora il Metodo di Frobeni
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poichè in alcuni casi si trovano d
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per |z| abbastanza piccola, dove il
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Quindi la sostituzione y(x) = x −
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come dovevasi dimostrare. La funzio
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e dunque [vedi la (A.10) nell’App
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dove ν > −1. Allora∫ 1xJ ν (
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Siccome µ −ν [αJ ν (µ) + β
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3025201510587654321000 1 2 3 4 5 1
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È anche abbastanza facile trovare
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Consideriamo ora le funzioni sferic
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soddisfano la (II.74) per λ = l(l
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si ottiene∫ 1(−1) l+1(P l+1 , x
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5.3 Funzioni di Legendre associateS
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convergente in L 2 (S 2 ). I coeffi
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Confrontando i coefficienti di z n+
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Derivando la (II.95) n + 1 volte e
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40502000−20−40−50−60−80
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otteniamo le seguenti espressioni p
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∫ 1−1U n (x)U m (x) √ 1 − x
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dove q è un polinomio di grado n
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++n∑(α j−1 p j−1 (x)p j (y)
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dove K ∗ (x, y) = K(y, x), sono d
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Da questa disuguaglianza segue che
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(1/Mm(Ω)) − ε}, per ε > 0 qual
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Risolviamo ora l’equazione di Vol
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Dimostrazione. Come è noto, ogni s
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Conformemente al Lemma III.5, la su
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ECC. Supponiamo di aver trovato i n
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Introduciamo ora la successione di
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Teorema IV.8 (Teorema di Hilbert-Sc
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L’operatore L è hermitiano, cio
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Calcolando la derivata si trovau
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e quindiw(x) = v 1 (0, λ)v 2(0,
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segue che u 0 ∈ C[0, l], poichè
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Le condizioni al contorno (IV.2) si
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implica l’impossibilità di conve
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Quindi il problema (IV.26)-(IV.27)
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120
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dove a 00 (x) = 0 (essendo t la coo
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Tutte le funzioni f di classe C 2 (
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