e applicando la solita separazione delle variabili arriviamo, per λ > 0, all’equazione<strong>di</strong>fferenzialed 2 Rd(r √ λ) + 1( )2 r √ dRλ d(r √ λ) + 1 − m2(r √ R(r) = 0,λ) 2dove m = 0, 1, 2, . . . e R(r) è limitato se r → 0 + . Allora R(r) ∼ J m (r √ λ),mentre R(L) = 0. Quin<strong>di</strong> gli autovalori sono λ mn = (ν mn /L) 2 [essendo ν mn lozero positivo n-esimo della J m (x)], dove m = 0, 1, 2, . . . e n = 1, 2, 3, . . .. Leautofunzioni normalizzate in L 2 (Ω) ≃ L 2 ([0, L] × [0, 2π]; rdr dθ) sono⎧1( ν0n r)ϕ 0n (r, θ) =, n = 1, 2, 3, . . .L √ π|J⎪⎨0(ν ′ 0n )| J 0√ L2 cos mθ(ϕ c mn(r, θ) =L √ π|J m(ν ′ mn )| J νmn rm√ L2 sin mθ(⎪⎩ ϕ s mn(r, θ) =L √ π|J m(ν ′ mn )| J νmn rmLLe costanti <strong>di</strong> normalizzazione seguono dall’identità∫ L ∫ 2π ( νmn r)rJ m cos mθ dθdr = (1 + δ m0 )πL00), m = 1, 2, 3, . . . , n = 1, 2, . . .), m = 1, 2, 3, . . . , n = 1, 2, . . . .∫ L= (1 + δ m0 ) L22 J m(ν ′ mn ) 2 ,e ugualmente con sin mθ al posto <strong>di</strong> cos mθ se m ≥ 1.Risultadoveu(r, θ, t) =+∫ ∞ ∫ 2π0 0∫ t ∫ ∞ ∫ 2πG(r, ˆr, θ − ˆθ; t) =+ 2m=100rG(r, ˆr, θ − ˆθ; t)u 0 (r, θ) dθ dr00( νmn r)rJ m drLˆrG(r, ˆr, θ − ˆθ; t − s)f(ˆr, ˆθ, s) dˆθ dˆr ds,⎡ ( ν0n r) ( ) ν0nˆr∞∑J 0 J 0⎢L L⎣ e−ν2 0n t/L2 πL 2 J 0(ν ′ 0n ) 2n=1( νmn r) ( )⎤νmnˆr∞∑ J m J m cos[m(θ −L Lˆθ)]e −ν2 mnt/L 2 ⎥πL 2 J m(ν ′ mn ) 2⎦ ,in cui abbiamo utilizzato la formulacos(m[θ − ˆθ]) = cos mθ cos mˆθ − sin mθ sin mˆθ.148
4.2 Esempi su domini illimitatiEsempio VI.4 Consideriamo il problema a valori iniziali⎧⎨∂u∂t (x, t) = ∂2 u+ f(x, t), x ∈ R, t > 0,∂x2 ⎩u(x, 0) = u 0 (x).(VI.81)Applicando la trasformata <strong>di</strong> Fourier uni<strong>di</strong>mensionale u ↦→ Fû otteniamo⎧⎨∂û∂t (ξ, t) = −ξ2 û(ξ, t) + ˆf(ξ, t), ξ ∈ R, t > 0,(VI.82)⎩û(ξ, 0) = û 0 (ξ).La soluzione del problema (V.82) è elementare:Quin<strong>di</strong>û(ξ, t) = e −ξ2tû 0 (ξ) +∫ t0e −ξ2 (t−τ) ˆf(ξ, τ) dτ.(VI.83)doveu(x, t) = 12π= 12π=G(x, t) = 12π∫ ∞−∞∫ ∞−∞∫ ∞−∞∫ ∞e ixξ û(ξ, t) dξe ixξ [e −ξ2tû 0 (ξ) +G(x − y; t)u 0 (y) dy +−∞∫ t]e −ξ2 (t−τ) ˆf(ξ, τ) dτ dξ0∫ t ∫ ∞0−∞e ixξ e −ξ2t dξ = 1 ∫ ∞/4t2π e−x2−∞G(x − y; t − τ)f(y, τ) du dτ,ix−(ξ−e 2t) 2t dξ = √ 1 e −x2 /4t . 4πtEsempio VI.5 Consideriamo ora il problema a valori iniziali e al contorno⎧∂u⎪⎨∂t (x, t) = ∂2 u∂x + f(x, t), x ∈ 2 R+ , t > 0,u(0, t) = 0, x ∈ R⎪⎩+ ,(VI.84)u(x, 0) = u 0 (x).Per risolvere la (V.84) introduciamo la trasformata <strong>di</strong> Fourier seno(F s u)(ξ) =√2π∫ ∞0u(x) sin(xξ) dx =−i √2π û(ξ),(VI.85)149
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ISTITUZIONI DI FISICAMATEMATICACors
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5 Funzioni sferiche . . . . . . . .
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Capitolo IEQUAZIONI DELLA FISICAMAT
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ha la seguente rappresentazione:∆
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dove L ∈ (0, +∞). Ponendoψ(r,
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nelle variabili (x, y, z) per k > 0
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3 Equazione di HelmholtzIn questa p
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L’altra condizione u(L) = 0 condu
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oppure[ cos α cos βsin(α + β) c
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dove a 2 è la diffusività termica
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I coefficienti di Fourier si calcol
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per l’equazione delle onde.Per l
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per n, m > n(ε), ossia se lim n,m
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d. (αϕ + βψ, χ) = α(ϕ, χ) +
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Appena trovata una base ortonormale
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ossia∫1 π|f(x)| 2 dx =2π −π
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Proposizione II.3 Siano X, Y spazi
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Sia X uno spazio di Banach compless
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Teorema II.7 Sia T ∈ L(X) un oper
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5.4 Operatori autoaggiunti non limi
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Capitolo IIIEQUAZIONI DIFFERENZIALI
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Essendo w(x) ≠ 0 (per ogni x ∈
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Spieghiamo ora il Metodo di Frobeni
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poichè in alcuni casi si trovano d
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per |z| abbastanza piccola, dove il
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Quindi la sostituzione y(x) = x −
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come dovevasi dimostrare. La funzio
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e dunque [vedi la (A.10) nell’App
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dove ν > −1. Allora∫ 1xJ ν (
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Siccome µ −ν [αJ ν (µ) + β
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3025201510587654321000 1 2 3 4 5 1
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È anche abbastanza facile trovare
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Consideriamo ora le funzioni sferic
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soddisfano la (II.74) per λ = l(l
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si ottiene∫ 1(−1) l+1(P l+1 , x
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5.3 Funzioni di Legendre associateS
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convergente in L 2 (S 2 ). I coeffi
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Confrontando i coefficienti di z n+
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Derivando la (II.95) n + 1 volte e
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40502000−20−40−50−60−80
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otteniamo le seguenti espressioni p
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∫ 1−1U n (x)U m (x) √ 1 − x
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dove q è un polinomio di grado n
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++n∑(α j−1 p j−1 (x)p j (y)
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dove K ∗ (x, y) = K(y, x), sono d
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Da questa disuguaglianza segue che
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(1/Mm(Ω)) − ε}, per ε > 0 qual
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Risolviamo ora l’equazione di Vol
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Dimostrazione. Come è noto, ogni s
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- Page 172 and 173: dove χ = z −( 1ν + 1 )π, otten
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- Page 182 and 183: isultando in polinomi in x di grado
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Teorema E.6 (Fubini) Sia f : R n+m
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Sia f : G → C una funzione analit
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e quindi f ′ (w) = 0. Siccome w
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Abbiamo bisogno di alcune informazi
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[13] I.N. Sneddon, Special Function