3.1.fEquazione <strong>di</strong> Laplace nella sfera n-<strong>di</strong>mensionalePer n ≥ 2 conviene cercare le soluzioni dell’equazione <strong>di</strong> Laplace ∆u = 0 nellaregione sferica {x ∈ R n : ‖x‖ 2 < L} nella seguente forma:( r) lu(r, ω) = y(ω), r > 0, ω ∈ S n−1 , (VI.57)Ldove y(ω) è una funzione sferica <strong>di</strong> grado l = 0, 1, 2, . . .. Sia N(l, n) il numerodelle funzioni sferica <strong>di</strong> grado l in n variabili linearmente in<strong>di</strong>pendenti. 9 Alloraesiste una base ortonormale{y l,s (ω)} s=1,...,N(l,n);l=0,1,2,...dello spazio <strong>di</strong> Hilbert L 2 (S n−1 ) che consiste esclusivamente in funzioni sferiche.Data la funzione g ∈ L 2 (S n−1 ), si ha lo sviluppog(ω) =∞∑l=0N(l,n)∑s=1c l,s y l,s (ω),dove∫c l,s = (g, y l,s ) = g(ω)y l,s (ω) dω.S n−1In tal caso la funzione armonica u(r, ω) nelle regione sferica <strong>di</strong> raggio L chesod<strong>di</strong>sfa alla con<strong>di</strong>zione <strong>di</strong> Dirichlet u(L, ω) = g(ω) ha la formau(r, ω) =∞∑l=0( N(l,n)r l ∑L)s=1∫c l,s y l,s (ω) = G(r, ω, ˆω)g( ˆω) d ˆω,S n−1(VI.58)doveG(r, ω, ˆω) =∞∑l=0( N(l,n)r l ∑L)s=1y l,s (ω)y l,s ( ˆω).(VI.59)La funzione armonica u(r, ω) nella regione aferica che sod<strong>di</strong>sfa alla con<strong>di</strong>zioneal contorno ∂u (L, ω) = h(ω) ha la forma10∂ru(r, ω) =∞∑l=1Ll( N(l,n)r l−1 ∑L)s=1∫c l,s y l,s (ω) = H(r, ω, ˆω)g( ˆω) d ˆω,S n−1(VI.60)9 Quin<strong>di</strong> N(0, n) = 1, N(1, n) = n, N(l, 2) = 2 per l ≥ 1, N(l, 3) = 2l + 1, N(l, 4) =(l + 1) 2 , e N(l, n) = (2l+n−2)(l+n−3)!l! (n−2)!.10 Si spieghi poichè G(r, ω, ˆω) e H(r, ω, ˆω) <strong>di</strong>pendono soltanto da (r/L) e ω · ˆω.140
doveH(r, ω, ˆω) =∞∑l=1Ll( N(l,n)r l−1 ∑L)s=1y l,s (ω)y l,s ( ˆω).(VI.61)Per l’esistenza bisogna richiedere ∫ h(ω) dω = 0, mentre per l’unicitàS n−1richie<strong>di</strong>amo ∫ u(x) dx = 0.ΩPer n = 2 abbiamo N(l, 2) = 2 − δ l,0 , ω ≡ θ ∈ [0, 2π], y 0,1 (ω) = (2π) −1/2 ,y l,1 (ω) = π −1/2 cos(lθ), e y l,2 (θ) = π −1/2 sin(lθ). Dunque(G(r, θ, ˆθ) = 1 ∞)1π 2 + ∑ ( r) lcos l(θ − ˆθ) = 1 L 2 − r 2L2π L 2 − 2rL cos(θ − ˆθ) + r ,2l=1H(r, θ, ˆθ) = 1 π∞∑l=1Ll( rL) l=1cos l(θ − ˆθ) =12π log L 2L 2 − 2rL cos(θ − ˆθ) + r 2 .3.2 Equazione <strong>di</strong> HelmholtzUtilizzando la (V.31) e la (V.32) e applicando la separazione delle variabiliψ(r, ω) = R(r)ψ(ω) (con r > 0 e ω ∈ S n−1 ) all’equazione <strong>di</strong> Helmholtzn-<strong>di</strong>mensionalen∑∆ψ + k 2 ∂ 2 ψψ = + k 2 ψ = 0, (VI.62)∂x 2 jotteniamo l’equazione <strong>di</strong>fferenziale or<strong>di</strong>naria( ) ()1 d n−1 dRr + k 2 l(l + n − 2)− R(r) = 0,r n−1 dr drr 2j=1(VI.63)mentre y(ω) è una funzione sferica <strong>di</strong> grado l in n variabili. Per n = 2 risultal’equazione <strong>di</strong> Bessel <strong>di</strong> or<strong>di</strong>ne l nella variabile kr. La sostituzione R(r) =r γ ˜R(r) nella (V.63) rende˜R ′′ (r) + 2γ + n − 1r˜R ′ (r) +()k 2 (l − γ)(l + γ + n − 2)−r 2˜R(r) = 0.Per γ = 1 − 1n risulta l’equazione <strong>di</strong> Bessel <strong>di</strong> or<strong>di</strong>ne l − 1 + 1 n nella variabile2 2kr˜R ′′ (r) + 1 r ˜R ′ (r) +(k 2 − (l − 1 + 1 )2 n)2 ˜R(r) = 0. (VI.64)r 2Per risolvere l’equazione <strong>di</strong> Helmholtz non omogenea∆u + k 2 u(x) = −f(x), x ∈ R n , (VI.65)141
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ISTITUZIONI DI FISICAMATEMATICACors
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5 Funzioni sferiche . . . . . . . .
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ha la seguente rappresentazione:∆
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dove L ∈ (0, +∞). Ponendoψ(r,
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nelle variabili (x, y, z) per k > 0
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3 Equazione di HelmholtzIn questa p
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L’altra condizione u(L) = 0 condu
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oppure[ cos α cos βsin(α + β) c
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dove a 2 è la diffusività termica
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I coefficienti di Fourier si calcol
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per l’equazione delle onde.Per l
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per n, m > n(ε), ossia se lim n,m
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d. (αϕ + βψ, χ) = α(ϕ, χ) +
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Appena trovata una base ortonormale
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ossia∫1 π|f(x)| 2 dx =2π −π
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Proposizione II.3 Siano X, Y spazi
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Sia X uno spazio di Banach compless
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Teorema II.7 Sia T ∈ L(X) un oper
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5.4 Operatori autoaggiunti non limi
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Capitolo IIIEQUAZIONI DIFFERENZIALI
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Essendo w(x) ≠ 0 (per ogni x ∈
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Spieghiamo ora il Metodo di Frobeni
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poichè in alcuni casi si trovano d
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per |z| abbastanza piccola, dove il
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Quindi la sostituzione y(x) = x −
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come dovevasi dimostrare. La funzio
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e dunque [vedi la (A.10) nell’App
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dove ν > −1. Allora∫ 1xJ ν (
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Siccome µ −ν [αJ ν (µ) + β
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3025201510587654321000 1 2 3 4 5 1
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È anche abbastanza facile trovare
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Consideriamo ora le funzioni sferic
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soddisfano la (II.74) per λ = l(l
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si ottiene∫ 1(−1) l+1(P l+1 , x
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5.3 Funzioni di Legendre associateS
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convergente in L 2 (S 2 ). I coeffi
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Confrontando i coefficienti di z n+
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Derivando la (II.95) n + 1 volte e
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40502000−20−40−50−60−80
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otteniamo le seguenti espressioni p
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∫ 1−1U n (x)U m (x) √ 1 − x
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dove q è un polinomio di grado n
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++n∑(α j−1 p j−1 (x)p j (y)
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dove K ∗ (x, y) = K(y, x), sono d
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Osservando ora che tutti gli aperti
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3. Se f, g : R n → C sono misurab
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Esempio E.2 Sia f : R + → R defin
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Teorema E.6 (Fubini) Sia f : R n+m
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Sia f : G → C una funzione analit
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e quindi f ′ (w) = 0. Siccome w
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Abbiamo bisogno di alcune informazi
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[13] I.N. Sneddon, Special Function