Le Antenne - Artiglio

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Istituto Tecnico Industriale Statale “Ettore Majorana” – CASSINO generale ponendo G=1, pertanto per l’antenna 2 λ ideale isotropa si ha A e0 = . 4 ⋅π 13. Formula fondamentale della propagazione radio Supponiamo di considerare un radiocollegamento direttivo in visibilità ottica, ovvero con le antenne orientate frontalmente e poste nella direzione di massima propagazione. Dovremo quindi considerare una antenna trasmittente ed una antenna ricevente disposte come indicato di seguito: P T r P R G T A e Si supponga di conoscere, per l’antenna trasmittente, i valori di G T e di P T ; mentre per l’antenna ricevente è noto il valore di A e . Si vuole trovare una relazione che consenta di ricavare direttamente il valore della potenza ricevuta P R . Allo scopo possiamo ragionare nel seguente modo. Se l’antenna trasmittente fosse quella isotropa essa produrrebbe, a distanza r, una densità di PT potenza data da S 0 = 2 . Ma essendo 4 ⋅π ⋅ r un’antenna direttiva, quindi dotata di un guadagno G T >1, alla stessa distanza produrrà una densità di potenza superiore e data da Le Antenne – Dispensa per il corso di Telecomunicazioni (anno IV) Pagina 30
Istituto Tecnico Industriale Statale “Ettore Majorana” – CASSINO GT ⋅ P S = 4 ⋅π ⋅ r T 2 . Di conseguenza la potenza ricevuta può essere calcolata come P R = S ⋅ A e = G T ⋅ P T 4 ⋅π ⋅ r ⋅ A 2 e tale espressione è detta formula fondamentale della propagazione radio. Inoltre ricavando il rapporto P P T R si ha P P T R = 4 ⋅π ⋅ r G ⋅ A T e 2 che è l’espressione della Attenuazione Disponibile del radiocollegamento sempre nella direzione di massima propagazione. 14. Antenne a riflettore parabolico Sono costituite da un B B’ A A’ D F d f disco, detto riflettore, che è una sezione di paraboloide di diametro D. Nel fuoco F di tale paraboloide è posta la vera antenna detta illuminatore. La vista in sezione di tale struttura radiante è illustrata di lato; è possibile anche Le Antenne – Dispensa per il corso di Telecomunicazioni (anno IV) Pagina 31
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