la micrometeorologia e la dispersione degli inquinanti ... - ARPA Lazio

MODELLI PER SITUAZIONI PARTICOLARI
Fig. 9.8: ricostruzione numerica del campo di vento medio nel canyon
(Berkowicz e al., 1997)
Per quanto riguarda la turbolenza presente entro il canyon, ben poco si sa di preciso.
Una prima fonte di informazione è costituita dalle correlazioni ottenute da
Yamartino e Wiegand (1986) e basate su un insieme limitato di dati sperimentali.
Louka e al. (2000) hanno condotto un’ulteriore campagna sperimentale da cui
risulta che:
• la σ w a z/H>1.5 è quella propria di un normale PBL imperturbato ed è stata
valutata pari a σ w =1.46•u*.Alla sommità del canyon (z/H=1),σ w /u* presenta un
massimo pari a 1.69 mentre entro il canyon tale valore sembra praticamente
riportarsi a circa 1.4;
• per quanto riguarda σ u (la deviazione standard della componente del vento perpendicolare
all’asse del canyon), si ha che σ u /u* è circa costante sopra il canyon
(e pari a 2.44) e decresce al suo interno (es. a z/H≈0.5,σ u /u*≈1.8)
• σ v (la deviazione standard della componente del vento lungo l’asse del canyon)
si comporta esattamente come σ u .
Vento Parallelo al canyon.
Un vento parallelo all’asse del canyon genera un flusso d’aria diretto in tale direzione
e confinato nel canyon stesso.Tale flusso sarà perturbato in corrispondenza
dei bordi laterali per l’attrito che le pareti oppongo al moto delle masse d’aria.
Se ci si limita a considerare tale flusso in corrispondenza del centro del canyon,
Yamartino e Wiegand (1986) hanno ipotizzato un suo profilo verticale di tipo
logaritmico del tipo:
dove z 0 è la rugosità superficiale a quota stradale e v r è la velocità parallela al canyon
misurata ad una quota di riferimento z r .
Vento obliquo
Quando il vento è obliquo rispetto all’asse del canyon (cioè quando l’angolo tra
la direzione del canyon e quella del vento è superiore a 30°), Nakamura e Oke
(1988) hanno mostrato come lungo il canyon si sviluppi un vortice a spirale che
altro non è se non la composizione del moto generato da:
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