la micrometeorologia e la dispersione degli inquinanti ... - ARPA Lazio

MODELLI PER SITUAZIONI PARTICOLARI
Queste equazioni possono essere riscritte in modo più conveniente utilizzando il
concetto di vorticità definita come:
ottenendo:
Dato che si sta considerando un moto che presenta evidenti caratteristiche vorticose,
l’avvezione avrà un’importanza secondaria e quindi potrà essere omessa.
Pertanto il modello risulterà costituito da:
Hotchkiss e Harlow (1973) hanno trovato che una sua possibile soluzione è la
seguente:
cioè:
dove u 0 è la velocità media del vento sopra del canyon, K= π/W, ß=exp(-2KH),e
y = z-H.
Fig.9.7: geometria di un canyon urbano per il modello di Hotchkiss e Harlow (1973).
Questo modello, pur essendo semplice, riesce a catturare ottimamente l’essenza
della realtà di canyon, come hanno mostrato le misure realizzate da Yamartino e
Wiegand (1986) in un canyon reale con W/H prossimo a 1. Dato che la soluzione
(9.3f) non è unica, non è detto che essa possa essere realistica anche per W/H≠1.
Va detto, infatti, che ogni combinazione lineare di soluzioni del tipo (4.110f) con
K multiplo di π/W soddisfa la (9.3e).
Un’altra limitazione di cui soffre il modello di Hotchkiss e Harlow è l’impossibilità
di descrivere lo scambio di massa tra l’esterno e l’interno del canyon, che invece
viene considerata in modelli di maggior complessità, come evidenziato in
Fig.9.8.
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