la micrometeorologia e la dispersione degli inquinanti ... - ARPA Lazio

MODELLI PER SITUAZIONI PARTICOLARI
dove U è la componente del moto lungo l’asse x e W é la componente lungo
l’asse z, p è la deviazione della pressione da un dato livello di riferimento. Dato
che normalmente non si adotta una chiusura del primo ordine, ma al contrario
si impiega una chiusura k-ε, il coefficiente di diffusività turbolenta K m è dato da:
in cui E è l’energia cinetica turbolenta ed ε il tasso di dissipazione turbolenta
relativo. Da questa definizione risulta evidente la necessità di aggiungere al
modello altre due equazioni prognostiche descrittive di E ed ε:
dove le varie costanti presenti sono pari a (C µ , σ k , σ ε , C ε1 ,
C ε2 )=(0.09,1.0,1.3,1.44,1.92) Queste equazioni, con le opportune condizioni
iniziali e al contorno, possono essere risolte numericamente col metodo dei
volumi finiti.
Il modello fin qui considerato non prende in considerazione le forzanti termiche
e quindi si riferisce a situazioni puramente adiabatiche. Kim e Baik (1999b
e 2001) hanno esteso il loro modello in modo da poter trattare anche situazioni
non adiabatiche. In sintesi, studiare ciò significa aggiungere al modello l’equazione
prognostica per la temperatura potenziale:
Il modello fluidodinamico illustrato presenta notevoli complicazioni nel suo
impiego pratico. Si è quindi pensato ad una sua semplificazione radicale
(Berkowicz e al., 1997). In particolare, in condizioni stazionarie e con gli assi
coordinati posti come indicato in Fig.9.7,si ha che:
392