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la micrometeorologia e la dispersione degli inquinanti ... - ARPA Lazio

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MODELLI DI TIPO STAZIONARIO<br />

In generale, il tasso di inglobamento di aria ambiente è dato da una re<strong>la</strong>zione del tipo<br />

dove il parametro ß è determinato nei due casi estremi e vale 0.11 per un plume<br />

bent over e 0.6 per un plume verticale. Nel derivare le equazioni di bi<strong>la</strong>ncio si è assunto<br />

che <strong>la</strong> pressione entro il plume fosse <strong>la</strong> stessa dell'ambiente circostante e che fosse<br />

valida l’approssimazione di Boussinesq.<br />

Per fumi caldi in cui le differenze di densità sono causate da una differenza di temperatura<br />

∆T,è possibile scrivere l'equazione dell'energia nel modo seguente:<br />

dove θ a è temperatura potenziale dell'ambiente. Assumendo che il fumo del pennacchio<br />

sia un gas perfetto, è possibile ottenere <strong>la</strong> differenza di densità dall'equazione<br />

dei gas:<br />

Sul<strong>la</strong> base di tutto ciò, dal<strong>la</strong> (4.26) è possibile ottenere <strong>la</strong> re<strong>la</strong>zione seguente:<br />

dove F è il flusso di galleggiamento (Buoyancy Flux), definito come:<br />

e N è dato da:<br />

In condizioni stabili, con gradiente verticale di temperatura potenziale positivo, N<br />

è <strong>la</strong> frequenza di Brunt-Väisälä, cioè <strong>la</strong> frequenza naturale di oscil<strong>la</strong>zione di una particel<strong>la</strong><br />

di fluido se perturbata dal<strong>la</strong> propria posizione di equilibrio. Un suo valore<br />

tipico è 1 minuto. L'equazione (4.28) è corretta per fumi inerti. Nel caso invece in<br />

cui ci sia nei fumi una fonte di calore (esempio vapore in cambiamento di fase) o<br />

materiale partico<strong>la</strong>to sospeso in grande percentuale, essa può essere ritenuta solo<br />

un'approssimazione di primo tentativo.<br />

Per ottenere <strong>la</strong> traiettoria del baricentro del plume è necessario specificare i flussi di<br />

massa, di quantità di moto e di energia al<strong>la</strong> sorgente e aggiungere le condizioni<br />

cinematiche re<strong>la</strong>tivamente al<strong>la</strong> quota del baricentro rispetto al<strong>la</strong> sommità del<strong>la</strong><br />

ciminiera (z') ed al<strong>la</strong> distanza sottovento (x):<br />

Prima di procedere è opportuno realizzare un’ulteriore riscrittura delle equazioni<br />

di bi<strong>la</strong>ncio in cui invece del<strong>la</strong> variabile s (spostamento lungo <strong>la</strong> linea baricentrica<br />

del plume) sia presente <strong>la</strong> variabile tempo, limitatamente al<strong>la</strong> situazione bent-over.<br />

Senza entrare nei dettagli e definendo un flusso di quantità di moto (momentum<br />

flux) come:<br />

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