Introduzione alla meccanica dei Corpi Rigidi. - Scienze Matematiche ...
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In tal caso ogni momento d’inerzia I O,n è strettamente positivo.<br />
(d) Nel caso in cui S sia costituito da punti allineati su un unico asse di versore n, I O è definito<br />
positivo, ma a·I O (a) = 0 se e solo se a = αn, con α ∈ R. In particolare tutti i momenti d’inerzia<br />
sono strettamente positivi, eccetto I O,n = 0.<br />
(e) Per ogni versore u ∈ E IS ed ogni punto O ∈ E IS , vale la formula<br />
I O,u = u · I O (u) =<br />
N∑<br />
m k d 2 k , (5.14)<br />
dove d k è la diatanza del punto materiale P k di S con massa m k dall’asse per O con vettore<br />
tangente dato da u. Nel caso continuo vale l’analoga formula<br />
∫<br />
I O,u = u · I O (u) = ρ V (P )d(P ) 2 dv(P ) , (5.15)<br />
V S<br />
k=1<br />
e le analoghe nel caso di corpi continui lineari o superficiali.<br />
Dimostrazione. L’enunciato (a) è banalmente vero per le proprietà di additività della sommatoria<br />
oppure dell’integrale, la dimostrazione è immediata.<br />
Passiamo a dimostrare (b). Direttamente d<strong>alla</strong> definizione di tensore d’inerzia (5.6) e (5.7) ed<br />
usando l’identità vettoriale<br />
a ∧ (b ∧ c) = a · c b − a · b c ,<br />
si ricavano (5.12) e (5.13). Da tali espressioni è evidente che la matrice che rappresenta I O è<br />
simmetrica e pertanto l’operatore I O è simmetrico. Riguardo alle proprietà di positività espresse<br />
in (c) e (d), si noti che, preso un qualsiasi versore u, in virtù di (5.12) risulta:<br />
u · I O (u) =<br />
N∑<br />
m k€x 2 (k) u · u − (x (k) · u) 2Š=<br />
k=1<br />
N∑<br />
m k€x 2 (k) − (x (k) · u) 2Š.<br />
In altre parole, se d k ≥ 0 è la distanza del punto P k (con massa m k > 0) dall’asse passante per<br />
O e parallelo a u, abbiamo che<br />
u · I O (u) =<br />
k=1<br />
N∑<br />
m k d 2 k ≥ 0 .<br />
k=1<br />
Questo, oltre <strong>alla</strong> (5.14), prova che, in tutti i casi I 0 è definito positivo, ma non ancora che è<br />
anche strettamente positivo quando i punti di S non sono allineati. Dato che ogni massa m k è<br />
strettamente positiva, affinché il secondo membro si annulli è necessario e sufficiente che tutte i<br />
punti P k siano allineati lungo l’asse parallelo ad u passante per O, in modo da annullare tutte<br />
le distanze d k ≥ 0. Quando i punti di S non sono allineati lungo alcun asse ciò è evidentemente<br />
impossibile e risulta u · I O (u) > 0 comunque si scelga il versore u. In tal caso, dato che per<br />
un vettore generico vale a := αu per qualche α ∈ R e qualche versore u, a · I O (a) = 0 implica<br />
α 2 u·I O (u) = 0 e quindi α = 0, cioè a = 0. Nel caso in cui S sia costituito da punti allineati lungo<br />
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