1 Oscillazioni libere (oscillatore armonico) ( ) ( ) ( ) ( ) 0 e ( )0 - Fisica
1 Oscillazioni libere (oscillatore armonico) ( ) ( ) ( ) ( ) 0 e ( )0 - Fisica
1 Oscillazioni libere (oscillatore armonico) ( ) ( ) ( ) ( ) 0 e ( )0 - Fisica
Create successful ePaper yourself
Turn your PDF publications into a flip-book with our unique Google optimized e-Paper software.
C. d. L. Ingegneria Informatica e delle Telecomunicazioni – A.A. 2001/02 – <strong>Fisica</strong> Generale 1<br />
PROCESSI OSCILLATORI<br />
1 <strong>Oscillazioni</strong> <strong>libere</strong> (<strong>oscillatore</strong> <strong>armonico</strong>)<br />
Siamo in presenza di un sistema la cui equazione che esprime il 2° principio della<br />
<br />
F = ma è del tipo<br />
dinamica ( )<br />
− kxi <br />
<br />
N<br />
mg <br />
Proiettando sull'asse x si ottiene:<br />
che è un'equazione che ammette soluzioni del tipo<br />
Derivando la (3) si ottiene:<br />
Imponiamo le condizioni iniziali: per 0<br />
mentre dalla (3), con la (6) si ha<br />
La soluzione è quindi:<br />
Sostituendo la (8) e la (9) nella (2) si ottiene:<br />
x<br />
kxiˆ <br />
− + mg + N = ma (1)<br />
− kx = mx (2)<br />
( ω ϕ )<br />
xt () = Acos t+<br />
(3)<br />
0<br />
0 0<br />
( )<br />
xt () = − Aω sinω<br />
t+<br />
ϕ<br />
(4)<br />
2<br />
0 0<br />
( )<br />
xt () = − Aω cosω<br />
t+<br />
ϕ<br />
(5)<br />
t = sia x( 0)<br />
x0<br />
0<br />
= e ( )<br />
( )<br />
x 0 = 0.<br />
Dalla (4) segue:<br />
x (0) = − Aω sin ϕ = 0 ⇔ ϕ = 0<br />
(6)<br />
x(0) = Acos(0) = x ⇔ A= x<br />
(7)<br />
0 0<br />
( ω )<br />
x() t = x cos t<br />
(8)<br />
0 0<br />
( )<br />
x() t =−ω<br />
x cosωt<br />
(9)<br />
2<br />
0 0 0<br />
Oscillatore Armonico - Risonanza - 1
C. d. L. Ingegneria Informatica e delle Telecomunicazioni – A.A. 2001/02 – <strong>Fisica</strong> Generale 1<br />
Dalla (10) si vede che il sistema ha una pulsazione propria, 0<br />
questa pulsazione corrispondono la frequenza<br />
1<br />
2 m<br />
T = = π<br />
ν k<br />
0<br />
L'energia potenziale del sistema è data da<br />
− k+ ω m=<br />
0<br />
(10)<br />
2<br />
0<br />
ν<br />
ω , data da 0<br />
ω 1<br />
2π 2π<br />
k<br />
m<br />
k<br />
ω = . A<br />
m<br />
0<br />
0 = = e il periodo<br />
1 2 1 2 1 2 2<br />
U = kx = k⎡x0cos( ωt) ≡ kx0 cos ( ωt)<br />
2 2<br />
⎣ ⎤⎦<br />
(11)<br />
2<br />
mentre l'energia cinetica, utilizzando le (4), (6) e (7) è data da<br />
1 2 1 2 1 2 2 2<br />
T = mx = m⎡− x0ω0sin ( ω0t) ⎤ = mω0x0 sin ( ω0t)<br />
2 2<br />
⎣ ⎦<br />
(12)<br />
2<br />
2<br />
Dalla (10) ricaviamo k = mω,<br />
col che la (12) si può riscrivere:<br />
0<br />
1 2 2<br />
T = kx0 sin ( ω0t)<br />
(13)<br />
2<br />
Utilizzando la (11) e la (13) si vede che la somma delle energie cinetica e potenziale è<br />
1 2 2 1 2 2 1 2<br />
E = T + U = kx0 sin ( ωt) + kx0 cos ( ωt)<br />
= kx0 ∀ t (14)<br />
2 2 2<br />
Oscillatore Armonico - Risonanza - 2
xo<br />
C. d. L. Ingegneria Informatica e delle Telecomunicazioni – A.A. 2001/02 – <strong>Fisica</strong> Generale 1<br />
x<br />
<br />
v<br />
0 A<br />
0 A<br />
<br />
v<br />
1<br />
<br />
v 2<br />
0 A<br />
0 A<br />
1 2 3 4 5 6 7 8<br />
3<br />
4<br />
x<br />
x<br />
x<br />
x<br />
-A<br />
-A<br />
0 A<br />
0 A<br />
Oscillatore Armonico - Risonanza - 3<br />
5<br />
<br />
v 6<br />
t<br />
<br />
v<br />
E=T+U<br />
7<br />
0 A<br />
<br />
v 8<br />
0 A<br />
1 2 2<br />
U = kx cos ωt<br />
= U<br />
2 0<br />
max<br />
1 2 2<br />
T = kx sin ωt<br />
= T<br />
2 0<br />
max<br />
t<br />
⎡<br />
⎣⎢<br />
⎡<br />
⎣⎢<br />
x<br />
x<br />
x<br />
x<br />
1+ cos 2ωt<br />
2<br />
1−cos 2ωt<br />
2<br />
⎤<br />
⎦⎥<br />
⎤<br />
⎦⎥
C. d. L. Ingegneria Informatica e delle Telecomunicazioni – A.A. 2001/02 – <strong>Fisica</strong> Generale 1<br />
2 <strong>Oscillazioni</strong> smorzate<br />
Se sul sistema agisce anche una forza resistente che dipende dalla velocità (resistenza<br />
<br />
di tipo viscoso) f =−bv<br />
, si ha<br />
− kxi <br />
<br />
N<br />
mg <br />
la cui proiezione sull'asse x fornisce<br />
f<br />
x<br />
kxiˆ <br />
− − bv + mg + R = ma (15)<br />
mx = −kx−bx ⇒ mx + bx + kx = 0<br />
(16)<br />
che è un'equazione differenziale lineare a coefficienti costanti. Cerchiamo soluzioni<br />
del tipo<br />
Sostituendo nella (16) si ha:<br />
γ t<br />
Essendo e > 0 ∀ t , deve quindi essere<br />
x = e ⇒ x = γe ⇒ x= γ e<br />
γ t γt 2 γt<br />
2 ( γ γ )<br />
γ t<br />
e m + b + k = 0<br />
(17)<br />
2<br />
mγ bγ k<br />
ovvero γ deve essere soluzione della (18), e sarà quindi dato da<br />
+ + = 0<br />
(18)<br />
b<br />
2<br />
b k<br />
1,2 2<br />
Si hanno tre diversi casi a seconda che sia il discriminante<br />
1. Se 0<br />
∆> (grandi smorzamenti), γ 1 e 2<br />
soluzione dell'equazione del moto è<br />
γ = − ± − (19)<br />
2m 4m<br />
m<br />
2<br />
⎛ b ⎞ k ><br />
∆= ⎜ ⎟ − 0<br />
⎝2m⎠ m <<br />
γ sono reali e distinte, e negative. La<br />
∆ ∆<br />
( )<br />
b<br />
− t<br />
γ1t γ2t<br />
2m<br />
t t<br />
1 2 1 2<br />
xt () = Ae + Ae = e Ae + Ae (20)<br />
Oscillatore Armonico - Risonanza - 4
C. d. L. Ingegneria Informatica e delle Telecomunicazioni – A.A. 2001/02 – <strong>Fisica</strong> Generale 1<br />
2. Se ∆= 0 (smorzamento critico), γ 1 e γ 2 sono reali e coincidenti, e si ha<br />
b<br />
γ1 = γ2<br />
=− . La soluzione dell'equazione del moto è<br />
2m<br />
b<br />
− t<br />
2m<br />
( )<br />
x() t = e A + At<br />
(21)<br />
1 2<br />
3. Se ∆< 0 (piccoli smorzamenti), γ 1 e γ 2 sono immaginarie; si ha<br />
b<br />
γ1,2 =− ± iω<br />
',<br />
con i =<br />
2m<br />
− 1 e ω ' =<br />
k ⎛ b ⎞<br />
−⎜ ⎟<br />
m ⎝2m⎠ (22)<br />
La soluzione dell'equazione del moto è:<br />
Sfruttando le formule di Eulero<br />
si ottiene<br />
b<br />
− t<br />
2m<br />
iω't −iω't<br />
( 1 2 )<br />
xt () = e Ae + Ae<br />
(23)<br />
iθ<br />
− iθ<br />
e = cos θ + i sin θ ; e = cos θ − i sin θ<br />
b<br />
− t<br />
2m<br />
( ) 1 cos ' sin ' 2 cos ' sin '<br />
( ω ω ) ( ω ω )<br />
x t = e ⎡⎣A t+ i t + A t+ i t ⎤⎦<br />
=<br />
Poniamo ora A1 A2 Acosϕ da cui<br />
b<br />
− t<br />
2m<br />
⎡⎣ ( 1 2) cos ω ' ( 1 2)<br />
sin ω'⎤⎦<br />
(24)<br />
= e A + A t + i A − A t<br />
+ = e ( )<br />
i A − A = A ϕ ; si ha<br />
1 2 sin<br />
b<br />
− t<br />
2m<br />
( ) cos ' cos sin ' sin<br />
[ ω ϕ ω ϕ]<br />
xt = Ae t + t<br />
(25)<br />
b<br />
− t<br />
2m<br />
() cos '<br />
Queste sono oscillazioni smorzate con pulsazione<br />
( ω ϕ)<br />
xt = Ae t+<br />
(26)<br />
k ⎛ b ⎞ k<br />
ω ' = − ⎜ ⎟ < = ω0<br />
m ⎝2m⎠ m<br />
2<br />
Oscillatore Armonico - Risonanza - 5<br />
2<br />
(27)
C. d. L. Ingegneria Informatica e delle Telecomunicazioni – A.A. 2001/02 – <strong>Fisica</strong> Generale 1<br />
3 <strong>Oscillazioni</strong> forzate e Risonanza<br />
Se oltre alla forza elastica di richiamo ed alla resistenza di tipo viscoso c'è anche<br />
un'altra forza di tipo alternativo espressa da ( ) ˆ<br />
<br />
F = Fcos ωt<br />
i , il 2° principio della<br />
dinamica si scrive come<br />
N <br />
F<br />
<br />
f<br />
= F cos (ωt) î<br />
− kxi ˆ<br />
mg <br />
che proiettata sull'asse x da<br />
x<br />
La figura [D.Sette, Lezioni di <strong>Fisica</strong>, Ed.<br />
Veschi] rappresenta la funzione x(t) per un<br />
<strong>oscillatore</strong> smorzato. Le curve II e III<br />
rappresentano due possibili risposte nel caso<br />
∆ >0 (grandi smorzamenti); la curva IV<br />
rapprenta il caso ∆=0 (smorzamento critico),<br />
mentre la curva I rappresenta il caso ∆
C. d. L. Ingegneria Informatica e delle Telecomunicazioni – A.A. 2001/02 – <strong>Fisica</strong> Generale 1<br />
più un integrale particolare della equazione completa (29). L'integrale generale della<br />
(30) si risolve come descritto al punto 2), e rappresenta il comportamento transitorio<br />
(o transiente) del sistema dopo che viene perturbato. A tempi lunghi questa<br />
comportamento smorzato scompare, e la soluzione della (29) la cerchiamo nella forma<br />
che ha derivate<br />
( ω ϕ )<br />
xt () = X cos t−<br />
(31)<br />
m<br />
( )<br />
xt () = −ωX sinωt−ϕ<br />
(32)<br />
m<br />
2<br />
() m cos<br />
( )<br />
xt = −ωX ωt−ϕ (33)<br />
Sostituendo le (31), (32) e (33) nella (29) si ottiene la seguente equazione:<br />
( ) ( ) ( ) ( )<br />
− − − − + − =<br />
2<br />
mωXmcos ωt ϕ bωXmsinωt ϕ kXmcosωt ϕ Fcos ωt<br />
Usando le formule trigonometriche di sottrazione, si ottiene:<br />
( cos cos sin sin ) ( sin cos cos sin )<br />
− ω ω ϕ+ ω ϕ − ω ω ϕ− ω ϕ +<br />
2<br />
m Xm t t b Xm t t<br />
raccogliendo e quindi separando i termini in cos( t)<br />
m<br />
( cosω cosϕ sinω sinϕ) cos(<br />
ω )<br />
+ kX t + t = F t<br />
ω e sin ( t)<br />
( 2<br />
mω Xmcosϕ bωXmsinϕ kXmcosϕ F) cosωt<br />
( 2<br />
m m m )<br />
− + + − +<br />
ω si ottiene quindi:<br />
+ −mω X sinϕ− bωX cosϕ+ kX sinϕ sinωt = 0<br />
Si dividono ora tutti i termini per m, e ricordando che<br />
km= ω si impone che la<br />
precedente equazione sia sempre soddisfatta, il che implica che entrambe la parentesi<br />
devono separatamente essere uguali a 0; si ottiene il seguente sistema di equazioni<br />
ovvero<br />
2 bω2 F<br />
− ω Xmcosϕ+ Xmsinϕ+ ω0Xmcosϕ =<br />
m m<br />
2 bω<br />
2<br />
−ω Xmsinϕ− Xmcosϕ+ ω0Xmsinϕ = 0<br />
m<br />
⎧ 2 2<br />
bωF ( ω0− ω ) Xmcosϕ+ Xmsinϕ<br />
=<br />
⎪<br />
m m<br />
⎨<br />
⎪ 2 2 bω<br />
( ω0−ω ) Xmsinϕ− Xmcosϕ<br />
= 0<br />
⎪⎩<br />
m<br />
e le costanti X m e ϕ soddisfano quindi le relazioni<br />
2<br />
0<br />
Oscillatore Armonico - Risonanza - 7
C. d. L. Ingegneria Informatica e delle Telecomunicazioni – A.A. 2001/02 – <strong>Fisica</strong> Generale 1<br />
X<br />
X<br />
m<br />
m<br />
cos<br />
sin<br />
( ϕ )<br />
( ϕ )<br />
dalle quali si ottiene, quadrando e sommando:<br />
mentre, dividendo la (35) per la (34):<br />
X<br />
Dalle (36) e (37) si ha che:<br />
m<br />
=<br />
F<br />
( ) 2<br />
0<br />
2 2<br />
Fm(<br />
ω0−ω )<br />
( 0 −<br />
2<br />
) +<br />
=<br />
2<br />
m<br />
2<br />
ω<br />
2<br />
ω<br />
2 2<br />
b ω<br />
=<br />
Fbω<br />
2<br />
m<br />
2 2<br />
ω − ω<br />
2 2<br />
+ b ω<br />
2 2 2 2 2<br />
m ω − ω + b ω<br />
tgϕ<br />
=<br />
bω<br />
2 2 ( ω0−ω )<br />
( ) 2<br />
0<br />
1. lo spostamento della massa m è sfasato di un angolo ϕ rispetto alla forza F ;<br />
2. l'angolo di sfasamento è sempre positivo, e varia tra 0 e π ;<br />
3. l'ampiezza di oscillazione X m dipende da ω ;<br />
4. il massimo valore di X m si ha per ω = ω0 1−( b 2mω)2≅<br />
ω0<br />
(frequenza di<br />
risonanza); in corrispondenza a tale valore di frequenza lo sfasamento vale<br />
ϕ = π 2.<br />
m<br />
(34)<br />
(35)<br />
(36)<br />
(37)<br />
Oscillatore Armonico - Risonanza - 8