x - Dipartimento di Fisica - Università di Pisa

More documents

Recommendations

Info

Fig. 11-1 86 Nicolò Beverini Introduciamo ora il concetto di flusso di campo elettrico. Nel caso in cui il campo elettrico sia uniforme (abbia cioè in tutti i punti lo stesso modulo E e la stessa direzione). Considerando una superficie piana di area A, orientata ortogonalmente ! alla direzione del campo (Fig. 12-1), definiamo ! flusso , del vettore E attraverso la superficie piana il prodotto di E per A. Graficamente, il flusso è proporzionale al numero delle linee di forza del campo che attraversano la superficie. Fig. 11-2 Supponiamo ora che la superficie piana A tagli obliquamente le linee di forza del campo elettrico. Dalla Fig. 11-3 si osserva che il numero di linee di forza del campo tagliate dalla superficie A, lì disegnata in arancione, è uguale al numero di linee di forza del campo tagliate dalla superficie A’, disegnata in azzurro, che è la proiezione di A su un piano ortogonale alla direzione del campo. Indicando con ' l’angolo compreso tra la normale al piano e la direzione del campo elettrico. l’area A’ vale A cos'. Il flusso tagliato da A risulta quindi pari al prodotto di E per A cos' . In questo cotesto è utile definire le superfici piane come grandezze vettoriali, esprimendole come vettori il cui modulo è il valore dell’area e la cui direzione è la direzione della normale al piano su cui ! giace la superficie. La definizione di flusso del campo elettrico uniforme E attraverso una su-
Elementi di fisica perficie ! piana potrà allora ! essere espressa come il prodotto scalare del vettore E e del vettore A , nella forma: [11.8] ! ! ( E ) = ! E " ! A = ! E ! A cos# Fig. 11-3 ! Estendiamo ora la definizione al caso in cui E non sia uniforme o la superficie attraverso cui si deve calcolare il flusso non sia piana. A tal fine, si suddivide la superficie in elementi di area ! ! A i , abbastanza piccoli da po- ! terli considerare ! piani e da poter considerare su di essi E uniforme Il flusso di E attraverso l’intera superficie si ottiene eseguendo la somma estesa a tutti gli elementi in cui ! è stata suddivisa la superficie dei flussi calcolati per ciascun elemento E i! " ! A i (Fig. 11-4). Questa operazione può essere formalizzata matematicamente, facendo tendere a zero la dimensione dei singoli elementi di superficie limite ed eseguendo l’operazione di integrazione. [11.9] Fig. 11-4 ! ! = E " # ! & % % % $ ! = i A i #A i $0 ' superficie ! E " d ! A 87
Page 1:
Nicolò Beverini Dipartimento di Fi
Page 4 and 5:
2 Nicolò Beverini 6. L’energia e
Page 6 and 7:
4 Nicolò Beverini
Page 8 and 9:
6 Nicolò Beverini do il rapporto t
Page 10 and 11:
8 Nicolò Beverini L’uso di quest
Page 12 and 13:
Grandezze fondamentali 10 Unita' di
Page 14 and 15:
12 Nicolò Beverini 1.4 Grandezze s
Page 16 and 17:
14 Nicolò Beverini Si noti che il
Page 18 and 19:
16 Nicolò Beverini ! le componenti
Page 20 and 21:
18 Nicolò Beverini segni: nel caso
Page 22 and 23:
20 Nicolò Beverini Fig. 3-1 Suppon
Page 24 and 25:
22 Nicolò Beverini traiettoria. La
Page 26 and 27:
Fig. 3-2 24 Nicolò Beverini Il mod
Page 28 and 29:
26 Nicolò Beverini 4.2 Il secondo
Page 30 and 31:
28 Nicolò Beverini sono uguali e c
Page 32 and 33:
30 Nicolò Beverini
Page 34 and 35:
32 Nicolò Beverini ! presentata da
Page 36 and 37:
[5.13] 34 Nicolò Beverini x (t) =
Page 38 and 39: 36 Nicolò Beverini 0 = ! 1 2 gt 2
Page 40 and 41: 38 Fig. 5-1 Nicolò Beverini Che co
Page 42 and 43: 40 Nicolò Beverini da P; quando è
Page 44 and 45: 5.7 La forza d’attrito dinamico.
Page 46 and 47: 44 Nicolò Beverini
Page 48 and 49: 46 Nicolò Beverini me il prodotto
Page 50 and 51: 48 Nicolò Beverini Se il punto B n
Page 52 and 53: 50 Nicolò Beverini Le forze, per c
Page 54 and 55: 52 Nicolò Beverini dalla forza pes
Page 56 and 57: 54 Nicolò Beverini china che produ
Page 58 and 59: 56 Nicolò Beverini 7.2 Forze conse
Page 60 and 61: 7.3 L’energia potenziale 58 Nicol
Page 62 and 63: 60 Nicolò Beverini Analizziamo il
Page 66 and 67: 64 Nicolò Beverini Definendo quant
Page 68 and 69: 66 Nicolò Beverini che legano i va
Page 72 and 73: 70 Nicolò Beverini Applicando la d
Page 74 and 75: 72 Nicolò Beverini Poiché 1 l =1
Page 76 and 77: 74 Nicolò Beverini Un corpo rigido
Page 78 and 79: 76 Nicolò Beverini da ciò che è
Page 80 and 81: 78 Nicolò Beverini La seconda legg
Page 82 and 83: 80 Nicolò Beverini Il periodo di r
Page 86 and 87: [11.2] 84 ! F = 1 4!" 0 11.2 Il cam
Page 90 and 91: 11.5 Il teorema di Gauss. 88 Nicol
Page 92 and 93: 90 Nicolò Beverini conduttore attr
Page 94 and 95: 92 Nicolò Beverini Si può quindi
Page 96 and 97: 94 Nicolò Beverini Come si vede, l
Page 98 and 99: 12.4 I condensatori 96 Nicolò Beve
Page 100 and 101: 98 Nicolò Beverini condensatore pi
Page 104 and 105: 102 Nicolò Beverini quando attrave
Page 107 and 108: Elementi di fisica [13.13] Vd - Va
Page 109 and 110: Elementi di fisica 14. Il campo mag
Page 111 and 112: Elementi di fisica 14.3 Moto di una
Page 113 and 114: Elementi di fisica essendo a e b gl
Page 115 and 116: Fig. 14-5 Elementi di fisica Il cam
Page 117 and 118: Elementi di fisica 14.8 Campo magne
Page 119 and 120: Elementi di fisica 15. L’elettrom
Page 121 and 122: [15.2] Elementi di fisica e = ! d"
show all

x - Dipartimento di Fisica - Università di Pisa

Create successful ePaper yourself

Delete template?

Save as template?