x - Dipartimento di Fisica - Università di Pisa
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70<br />
Nicolò Beverini<br />
Applicando la definizione <strong>di</strong> velocità, la velocità con cui si muove il<br />
!<br />
! d r !<br />
CM<br />
centro <strong>di</strong> massa è v CM = . Sostituiamo in tale espressione il valore <strong>di</strong> r CM<br />
dt<br />
dato dalla [9.2]; si ottiene:<br />
!<br />
! d r CM 1 d<br />
[9.3] v CM = =<br />
dt M dt<br />
m !<br />
! ir<br />
i<br />
i = 1<br />
M<br />
m d !<br />
! i r<br />
i<br />
i =<br />
dt<br />
1<br />
M<br />
m !<br />
! iv<br />
i<br />
i ,<br />
!<br />
essendo v i = d !<br />
r i la velocità della parte i-esima.<br />
dt<br />
Dalla [9.3] si ricava:<br />
[9.4]<br />
M ! !<br />
v CM = ! miv i<br />
i<br />
! !<br />
Poiché ! miv i<br />
i = q i = !<br />
! Q rappresenta la quantità <strong>di</strong> moto totale del<br />
i<br />
corpo esteso, la [9.4] può essere interpretata <strong>di</strong>cendo che la quantità <strong>di</strong> moto<br />
totale <strong>di</strong> un corpo esteso è uguale a quella <strong>di</strong> un corpo puntiforme <strong>di</strong> massa<br />
M che si muova solidale con il centro <strong>di</strong> massa:<br />
[9.5]<br />
!<br />
Q = M !<br />
v CM .<br />
Calcoliamo ora il valore dell’accelerazione<br />
!<br />
del centro <strong>di</strong> massa. Per<br />
! d v CM<br />
definizione d’accelerazione, a CM = e quin<strong>di</strong>:<br />
dt<br />
!<br />
! d v CM 1 d<br />
[9.6] a CM = =<br />
dt M dt<br />
m !<br />
! iv<br />
i<br />
i = 1<br />
M<br />
m d !<br />
! i v<br />
i<br />
i =<br />
dt<br />
1<br />
M<br />
m !<br />
! ia<br />
i<br />
i<br />
!<br />
essendo a i = d !<br />
v i l’accelerazione della parte i-esima.<br />
dt<br />
!<br />
Se f i rappresenta la risultante delle forze agenti sulla parte i-esima<br />
del corpo esteso,<br />
!<br />
applicando ad ogni parte il secondo principio della <strong>di</strong>na-<br />
!<br />
mica si ha che f i = mia i . Si ottiene quin<strong>di</strong>:<br />
[9.7]<br />
M ! ! !<br />
a CM = ! mia i = ! f i .<br />
Nel considerare le forze agenti sulla parte i-esima, è utile <strong>di</strong>stinguere<br />
tra le forze dovute all’interazione con le altre porzioni del corpo ! stesso, che<br />
(int )<br />
<strong>di</strong>remo quin<strong>di</strong> forze interne, la cui risultante in<strong>di</strong>chiamo con f i , e quelle<br />
relative alle interazioni<br />
!<br />
con il mondo esterno, che <strong>di</strong>remo forze esterne, la<br />
(est )<br />
cui risultante è f i . Eseguiamo ora la somma <strong>di</strong> tutte le forze agenti su<br />
tutto il corpo esteso, sud<strong>di</strong>videndole tra interne ed esterne:<br />
! ! !<br />
(int )<br />
(est )<br />
[9.8]<br />
! f<br />
i<br />
i = ! f<br />
i<br />
i + ! f<br />
i<br />
i .<br />
! (int )<br />
Il 3° principio della <strong>di</strong>namica ci assicura che ! f<br />
i<br />
i = 0. In tale<br />
somma compare, infatti, la forza agente sulla parte i dovuta all’interazione<br />
con la parte j , ma compare anche la forza agente sulla parte j dovuta alla<br />
parte i, che è uguale in modulo ed opposta in <strong>di</strong>rezione (principio d’azione e<br />
reazione); <strong>di</strong> conseguenza i termini della somma si elidono tutti due a due.<br />
Si può quin<strong>di</strong> scrivere la [9.7] nella forma:<br />
i<br />
i