Esercitazione 3 - Sforzi e deformazione
Esercitazione 3 - Sforzi e deformazione
Esercitazione 3 - Sforzi e deformazione
You also want an ePaper? Increase the reach of your titles
YUMPU automatically turns print PDFs into web optimized ePapers that Google loves.
TECNOLOGIE E MATERIALI AEROSPAZIALI ESERCITAZIONE 3 – STATI DI SFORZO E DEFORMAZIONE<br />
Elenco formule utilizzate nell’esercitazione<br />
_________________<br />
<strong>Esercitazione</strong> 3<br />
_________________<br />
STATI DI SFORZO E DEFORMAZIONE<br />
<br />
xx <br />
<br />
1) det yx<br />
<br />
<br />
zx<br />
xy<br />
yy <br />
zy<br />
<br />
xz<br />
<br />
<br />
yz <br />
0:<br />
calcolo sforzi principali<br />
<br />
<br />
zz <br />
Y<br />
<br />
I III I II II III <br />
2) <br />
<br />
n max<br />
<br />
, ,<br />
<br />
; : criterio di Guest-Tresca<br />
max<br />
2 2 2 2<br />
3) eq <br />
Mises<br />
3 J 2 <br />
2 2<br />
I <br />
II<br />
2<br />
<br />
III <br />
I<br />
II <br />
I<br />
III <br />
II<br />
III<br />
Y<br />
: criterio di Hubert-Hencky-Von<br />
2<br />
2<br />
2 1 2 2 2<br />
<br />
<br />
<br />
<br />
<br />
<br />
<br />
1<br />
J 2 I II<br />
II III<br />
I III<br />
I II III I II I III II<br />
6<br />
3<br />
4)<br />
1 2 2 2<br />
s I sII<br />
sIII<br />
<br />
2<br />
Yd<br />
<br />
4) <br />
1 <br />
Y 0<br />
<br />
<br />
D <br />
1 dv dV<br />
3 dV<br />
1<br />
q<br />
<br />
: legge di Cowper-Symonds<br />
<br />
<br />
1 dv<br />
<br />
3 dV<br />
1<br />
3<br />
5) 1<br />
tr<br />
<br />
1 1<br />
6) p tr<br />
<br />
3<br />
3<br />
xx<br />
yy<br />
<br />
<br />
<br />
zz<br />
: definizione della componente idrostatica di <strong>deformazione</strong><br />
: definizione della compoenente idrostatica di sforzo<br />
III<br />
<br />
1
TECNOLOGIE E MATERIALI AEROSPAZIALI ESERCITAZIONE 3 – STATI DI SFORZO E DEFORMAZIONE<br />
1<br />
E<br />
<br />
<br />
v<br />
xx <br />
<br />
<br />
<br />
E<br />
yy v<br />
<br />
zz <br />
7) E<br />
<br />
<br />
xy 0<br />
<br />
<br />
yz <br />
<br />
<br />
<br />
<br />
zx<br />
0<br />
<br />
<br />
0<br />
<br />
ingegneristiche<br />
8)<br />
<br />
<br />
<br />
<br />
<br />
<br />
xx<br />
yy<br />
zz<br />
xy<br />
yz<br />
zx<br />
<br />
<br />
<br />
v<br />
<br />
E<br />
1<br />
E<br />
v<br />
<br />
E<br />
0<br />
0<br />
0<br />
v<br />
<br />
E<br />
v<br />
<br />
E<br />
1<br />
<br />
E<br />
0<br />
0<br />
0<br />
0<br />
0<br />
0<br />
1<br />
G<br />
2G<br />
xx yy <br />
xx 2G<br />
yy <br />
2G<br />
xx<br />
2G<br />
2G<br />
2G<br />
xy<br />
yz<br />
zx<br />
Ev<br />
<br />
1<br />
v 1<br />
2v<br />
9)<br />
E<br />
G <br />
2 1<br />
v<br />
<br />
<br />
yy<br />
0<br />
0<br />
0<br />
0<br />
0<br />
0<br />
1<br />
G<br />
0<br />
<br />
<br />
zz<br />
<br />
zz<br />
zz<br />
<br />
0<br />
<br />
<br />
0 <br />
xx <br />
<br />
<br />
<br />
yy <br />
0 <br />
<br />
zz <br />
<br />
: legame elastico diretto con costanti<br />
0 <br />
xy <br />
<br />
<br />
yz<br />
0 <br />
<br />
<br />
<br />
<br />
zx <br />
1 <br />
G<br />
<br />
<br />
:legame elastico inverso con costanti di Lamè<br />
: relazioni fra costanti di Lamè e costanti ingegneristiche<br />
2
TECNOLOGIE E MATERIALI AEROSPAZIALI ESERCITAZIONE 3 – STATI DI SFORZO E DEFORMAZIONE<br />
Esercizio 1: sforzi principali e criteri di snervamento<br />
Si consideri uno stato di sforzo applicato a una lega metallica con componenti xx = 125 MPa, xy =<br />
50MPa e le altre componenti di sforzo nulle. Determinare gli sforzi principali e verificare,<br />
utilizzando il criterio di Guest-Tresca e Hubert-Hencky-Von Mises, se la lega rimane in campo<br />
elastico assumendo Y = 220 MPa.<br />
Soluzione:<br />
a) determinazione sforzi principali<br />
det<br />
I <br />
<br />
xx <br />
<br />
det<br />
<br />
<br />
<br />
yx<br />
<br />
<br />
<br />
0<br />
<br />
<br />
<br />
0<br />
2 2<br />
<br />
<br />
<br />
xx<br />
2<br />
<br />
<br />
<br />
xx<br />
<br />
3<br />
<br />
<br />
0<br />
<br />
<br />
2<br />
xy<br />
0<br />
2<br />
2<br />
<br />
<br />
0<br />
<br />
<br />
<br />
<br />
Gli sforzi principali risultano<br />
<br />
I , III<br />
<br />
<br />
xx<br />
<br />
xy<br />
<br />
xy<br />
xy<br />
0 <br />
0<br />
<br />
<br />
<br />
0<br />
<br />
<br />
<br />
<br />
<br />
0<br />
4<br />
; 0<br />
2<br />
2 2<br />
xx xx xy<br />
II <br />
Sostituendo i valori numerici risulta:<br />
I = 142.54 MPa; II = 0 MPa; III = -17.54 MPa;<br />
b) verifica con il criterio di Guest Tresca<br />
I <br />
III I <br />
II II <br />
n max , ,<br />
max <br />
<br />
2 2 2<br />
<br />
<br />
max<br />
max<br />
<br />
<br />
<br />
n<br />
max<br />
<br />
<br />
materiale in campo elastico<br />
materiale in condizioni di snervamento<br />
Y<br />
<br />
110<br />
MPa<br />
2<br />
III<br />
I <br />
<br />
<br />
2<br />
3<br />
III<br />
80 MPa<br />
Il materiale rimane quindi in campo elastico secondo il criterio di Guest Tresca.<br />
c) verifica con il criterio di Hubert-Hencky-Von Mises:<br />
<br />
<br />
eq<br />
<br />
2<br />
I<br />
3J<br />
2<br />
<br />
2<br />
II<br />
<br />
2<br />
III<br />
<br />
Sostituendo i valori ottenuti:<br />
I<br />
II<br />
<br />
I<br />
III<br />
<br />
II<br />
<br />
III<br />
Y
TECNOLOGIE E MATERIALI AEROSPAZIALI ESERCITAZIONE 3 – STATI DI SFORZO E DEFORMAZIONE<br />
<br />
<br />
eq<br />
<br />
3J<br />
2<br />
( 142.<br />
54)<br />
<br />
2<br />
( 17.<br />
54)<br />
2<br />
Y<br />
( 142.<br />
5417.<br />
54)<br />
152<br />
<br />
Il materiale rimane quindi in campo elastico secondo il criterio di Hubert-Hencky-Von Mises.<br />
4
TECNOLOGIE E MATERIALI AEROSPAZIALI ESERCITAZIONE 3 – STATI DI SFORZO E DEFORMAZIONE<br />
Esercizio 2<br />
Si consideri uno stato di sforzo applicato a una lega di alluminio durante una lavorazione plastica<br />
con Y = 190 MPa con componenti e xy = 80 MPa, xz = 90 MPa e le altre componenti di sforzo<br />
nulle. Si valuti, mediante il criterio di Guest Tresca, se lo sforzo è adeguato a far entrare il materiale<br />
in campo plastico essendo lo stato di sforzo stesso applicato con una velocità di <strong>deformazione</strong> di<br />
d/dt = 200 s -1 . Il comportamento dinamico è modellabile con una legge di Cowper-Symonds<br />
calibrata con parametri D e q rispettivamente pari a 12000 s -1 e 4.<br />
Soluzione:<br />
a) determinazione sforzi principali<br />
det<br />
I<br />
<br />
<br />
<br />
<br />
det<br />
<br />
<br />
<br />
yx<br />
<br />
<br />
<br />
zx<br />
3<br />
<br />
<br />
<br />
2<br />
xy<br />
0<br />
<br />
0<br />
<br />
2<br />
xz<br />
0<br />
2 2 2<br />
<br />
<br />
0<br />
xy<br />
<br />
xy<br />
xz<br />
xz <br />
<br />
0<br />
<br />
<br />
0<br />
<br />
<br />
<br />
Gli sforzi principali risultano<br />
<br />
I , III<br />
2 2<br />
xy <br />
yz ; II 0<br />
Sostituendo i valori numerici risulta:<br />
I = 120.42 MPa; II = 0 MPa; III = -120.42 MPa;<br />
b) applicazione della legge di Cowper-Symonds<br />
Per la legge di Cowper-Symonds, si ha:<br />
Yd<br />
<br />
<br />
1<br />
Y 0 <br />
<br />
<br />
D <br />
1<br />
q<br />
<br />
<br />
1<br />
<br />
<br />
<br />
<br />
200<br />
12000<br />
<br />
<br />
<br />
1<br />
4<br />
<br />
1.<br />
359<br />
<br />
<br />
Lo sforzo di snervamento dinamico è dunque:<br />
<br />
Yd<br />
1. 359<br />
Y 0<br />
<br />
258.<br />
27<br />
MPa<br />
c) applicazione della Criterio di Guest Tresca<br />
Applicando il criterio di Guest-Tresca, risulta:<br />
I <br />
III I <br />
II II <br />
III I <br />
n max , , <br />
max <br />
<br />
2 2 2 <br />
<br />
<br />
2<br />
<br />
<br />
max<br />
max<br />
<br />
<br />
<br />
<br />
materiale in campo elastico<br />
materiale in condizioni di snervament o<br />
5<br />
III<br />
120.<br />
42 MPa
TECNOLOGIE E MATERIALI AEROSPAZIALI ESERCITAZIONE 3 – STATI DI SFORZO E DEFORMAZIONE<br />
<br />
n<br />
max<br />
<br />
<br />
2<br />
Yd<br />
129.<br />
14 MPa<br />
Lo stato di sforzo, conseguente alla velocità di <strong>deformazione</strong> di d/dt = 200 s -1 non risulta quindi<br />
adeguato a far rimanere il materiale in campo plastico. Si noti infatti che nell’ipotesi di carico<br />
applicato in condizioni quasi statiche o ad una velocità di <strong>deformazione</strong> inferiore a quella<br />
considerata permetterebbe al materiale di rimanere in campo plastico.<br />
In condizioni quasi statiche si avrebbe:<br />
Y<br />
<br />
n 95MPa<br />
max 2<br />
Inferiore al identificato con il criterio di Guest-Tresca ( =120.42 MPa)<br />
n<br />
max<br />
6<br />
n<br />
max
TECNOLOGIE E MATERIALI AEROSPAZIALI ESERCITAZIONE 3 – STATI DI SFORZO E DEFORMAZIONE<br />
Esercizio 3: Verifiche in stati di sforzo uniassiali e biassiali<br />
Si consideri un acciaio con comportamento elastico-lineare e costanti elastiche ingegneristiche pari<br />
a E=200000 MPa, v = 0.3 e sforzo di snervamento pari 1100 MPa.<br />
a) si calcolino le costanti di Lamè del materiale e lo stato di sforzo di un acciao (E=200000<br />
MPa, v = 0.3) per uno stato di <strong>deformazione</strong> con xx = yy = 0.0060 e per uno stato di<br />
<strong>deformazione</strong> con xx = 0.0060, yy = zz = -0.0018 (con le altre componenti di <strong>deformazione</strong><br />
nulle).<br />
b) In entrambi i casi si calcolino le componenti idrostatiche e deviatoriche dello sforzo e si<br />
verifichi che il materiale rimane in campo elastico.<br />
c) Sfruttando le relazioni elastiche espresse mediante le costanti di Lamè, si dimostri che in<br />
regime uniassiale la legge elastica si riduce a xx = Exx.<br />
Soluzione:<br />
a) Le costanti di Lamè hanno espressione:<br />
<br />
Ev<br />
1 v1<br />
2v<br />
E<br />
G <br />
21<br />
v<br />
Nel caso in esame risulta:<br />
<br />
G <br />
2<br />
1 v1<br />
2v<br />
E<br />
Ev<br />
1 v<br />
115384MPa<br />
76924MPa<br />
Applicando il legame elastico diretto per il primo caso di <strong>deformazione</strong> con (xx = yy = 0.0060) si<br />
ha:<br />
<br />
<br />
<br />
<br />
<br />
<br />
xx<br />
yy<br />
zz<br />
xy<br />
yz<br />
zx<br />
<br />
<br />
<br />
2G<br />
xx yy <br />
xx 2G<br />
yy <br />
2G<br />
xx<br />
2G<br />
2G<br />
2G<br />
xy<br />
yz<br />
zx<br />
0<br />
0<br />
0<br />
22<br />
<br />
<br />
zz<br />
<br />
zz<br />
2308MPa<br />
zz<br />
2308 MPa<br />
1385MPa<br />
Applicando il legame elastico per il secondo caso di <strong>deformazione</strong> con (xx = 0.0060, yy = zz = -<br />
0.0018) si ha:<br />
7
TECNOLOGIE E MATERIALI AEROSPAZIALI ESERCITAZIONE 3 – STATI DI SFORZO E DEFORMAZIONE<br />
<br />
<br />
<br />
<br />
<br />
<br />
xx<br />
yy<br />
zz<br />
xy<br />
yz<br />
zx<br />
<br />
<br />
<br />
2G<br />
xx yy <br />
xx 2G<br />
yy <br />
2G<br />
xx<br />
2G<br />
2G<br />
2G<br />
xy<br />
yz<br />
zx<br />
0<br />
0<br />
0<br />
yy<br />
<br />
<br />
<br />
zz<br />
zz<br />
zz<br />
1200MPa<br />
0MPa<br />
0MPa<br />
b) componenti deviatoriche e idrostatiche e verifiche con Hubert-Hencky-Von Mises<br />
In entrambi i casi, gli stati di sforzo sono espressi in assi principali (sforzi di taglio nulli). Nel primo<br />
caso risulta:<br />
1 1<br />
3 3<br />
<br />
xx p<br />
308 <br />
<br />
<br />
yy p<br />
<br />
308<br />
<br />
zz p<br />
615<br />
<br />
xy 0 <br />
0 <br />
yz<br />
<br />
<br />
<br />
<br />
<br />
0 <br />
zx<br />
<br />
<br />
2000 MPa<br />
p tr<br />
xx yy zz<br />
s<br />
<br />
<br />
s<br />
s<br />
<br />
s<br />
s<br />
<br />
<br />
s<br />
xx<br />
yy<br />
zz<br />
xy<br />
yz<br />
zx<br />
La verifica con il criterio di Hert-Hencky-Von Mises comporta:<br />
<br />
<br />
eq<br />
<br />
2<br />
I<br />
3J<br />
2<br />
2<br />
II<br />
<br />
<br />
2<br />
III<br />
<br />
<br />
<br />
I<br />
II<br />
I<br />
III<br />
<br />
II<br />
<br />
8<br />
III<br />
<br />
3<br />
2<br />
2 2 2 s s s 923MPa<br />
Risulta eq < Y e, di conseguenza, il materiale rimane in campo elastico secondo il criterio di<br />
Hubert-Hencky-Von Mises.<br />
Nel secondo caso si ha:<br />
1<br />
p tr<br />
3<br />
1<br />
3<br />
xx yy zz<br />
s<br />
xx <br />
xx p<br />
800 <br />
<br />
<br />
s yy <br />
yy p<br />
<br />
400<br />
<br />
s zz zz p<br />
400<br />
<br />
s<br />
xy xy 0 <br />
s<br />
0 <br />
yz yz<br />
<br />
<br />
s <br />
<br />
<br />
<br />
0 <br />
zx zx<br />
<br />
<br />
400MPa<br />
La verifica con il criterio di Hert-Hencky-Von Mises comporta:<br />
I<br />
II<br />
III
TECNOLOGIE E MATERIALI AEROSPAZIALI ESERCITAZIONE 3 – STATI DI SFORZO E DEFORMAZIONE<br />
<br />
<br />
eq<br />
<br />
2<br />
I<br />
3J<br />
2<br />
2<br />
II<br />
<br />
<br />
<br />
<br />
<br />
<br />
2<br />
III<br />
I<br />
II<br />
I<br />
III<br />
II<br />
<br />
9<br />
III<br />
<br />
3<br />
2<br />
2 2 2 s s s 1200MPa<br />
Risulta eq < Y e, di conseguenza, il materiale non rimane in campo elastico secondo il criterio di<br />
Hubert-Hencky-Von Mises.<br />
c) legame sforzo <strong>deformazione</strong> nel caso uniassiale<br />
L’espressione generale del legame elastico fornisce la seguente espressione per la componente di<br />
sforzo xx :<br />
xx yy zz<br />
xx 2 G <br />
Per conciliare tale espressione con il classico enunciato = E occorre considerare che quest’ultima<br />
espressione è valida esclusivamente in stato di trazione (o compressione) uniassiale. Si introducano,<br />
infatti, le relazioni fra le costanti di Lamè e quelle ingegneristiche nella precedente espressione<br />
generale del legame elastico:<br />
<br />
G <br />
2<br />
<br />
xx<br />
<br />
<br />
1 v1<br />
2v<br />
<br />
xx<br />
xx<br />
E<br />
Ev<br />
1 v<br />
2G<br />
<br />
<br />
<br />
<br />
<br />
<br />
<br />
xx<br />
Ev<br />
<br />
yy<br />
<br />
2<br />
zz<br />
E<br />
<br />
<br />
1 v1<br />
2v<br />
21<br />
v<br />
xx 1 v1<br />
2v<br />
yy 1 v1<br />
2v<br />
E1<br />
v<br />
<br />
xx<br />
1 v1<br />
2v<br />
<br />
Ev<br />
<br />
yy<br />
1 v1<br />
2v<br />
Ev<br />
<br />
zz<br />
1 v1<br />
2v<br />
<br />
Si consideri, quindi, che nella prova di trazione uniassiale in direzione x si ha:<br />
v<br />
yy<br />
zz<br />
xx<br />
<br />
Introducendo il legame fra le deformazioni nell’espressione ottenuta per lo sforzo si ha:<br />
<br />
xx<br />
<br />
<br />
<br />
<br />
xx<br />
E1<br />
v<br />
Ev<br />
xx <br />
v<br />
xx <br />
1 v1<br />
2v<br />
<br />
1 v1<br />
2v<br />
2<br />
2<br />
1 v<br />
2v<br />
1<br />
v 2v<br />
E<br />
xx E<br />
2<br />
1 v1<br />
2v<br />
1<br />
2v<br />
v 2v<br />
Ev<br />
<br />
<br />
xx<br />
<br />
Ev<br />
<br />
I<br />
Ev<br />
II<br />
v<br />
xx <br />
1 v1<br />
2v<br />
1<br />
v 2v<br />
E<br />
1<br />
v 2v<br />
2<br />
2<br />
E<br />
Si è ottenuta, quindi, l’espressione xx = Exx che è coerente con la classica formulazione delle legge<br />
di Hooke in ambito monodimensionale. E’ tuttavia sempre da sottolineare come tale espressione sia<br />
valida solo per la prova di trazione/compressione uniassiale.<br />
xx<br />
III<br />
<br />
zz