Nella Fig. 6.2 sono riportati i risultati delle prove triassiali ... - Padis
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7.3 Conservazione della massa dei singoli costituenti 105<br />
1. la fase solida è incompressibile (ρs= cost.);<br />
2. la relazione tensioni–deformazioni è non lineare e non viscosa;<br />
Per la fase fluida:<br />
1. sia la fase liquida che quella gassosa <strong>sono</strong> barotropiche ed in contatto con la<br />
fase solida;<br />
2. a livello macroscopico le tensioni di taglio <strong>sono</strong> trascurabili in entrambi le fasi,<br />
ovviamente a livello microscopico <strong>sono</strong> presenti ed il loro effetto è tenuto in<br />
conto tramite forze di trascinamento viscose che agiscono sullo scheletro solido;<br />
3. il grado di saturazione S α della fase α è definito come il rapporto tra il volume<br />
occupato dalla fase α ed il volume dei vuoti ed è funzione nota della pressione<br />
di capillarità pc:<br />
dove<br />
S α = S α (pc) pc = pc(S α ) (7.16)<br />
pc = pg − pw<br />
(7.17)<br />
e i pedici g e w si riferiscono rispettivamente alla fase gassosa e a quella liquida.<br />
Tali ipotesi pos<strong>sono</strong> essere considerate largamente accettabili per il problema in<br />
esame e permettono di esprimere le equazioni di consevazioni utilizzando principi<br />
della teoria <strong>delle</strong> miscele.<br />
In campo dinamico si introducono le seguenti ulteriori ipotesi:<br />
1. i termini convettivi, che <strong>sono</strong> associati ai gradienti <strong>delle</strong> velocità di ogni fase<br />
<strong>sono</strong> assunte trascurabili;<br />
2. il termine di scambio di momento tra solido e fluidi dipende soltanto dalle<br />
velocità relative;<br />
3. l’accelerazione locale <strong>delle</strong> velocità dei fluidi è trascurabile;<br />
4. il flusso di filtrazione non è influenzato dal gradiente <strong>delle</strong> densità dei fluidi.<br />
7.3 Conservazione della massa dei singoli costituenti<br />
Si consideri un arbitrario volume (regolare) B della miscela delimitato dalla superfie<br />
chiusa S e sia α il generico costituente. La massa di α contenuta in B può<br />
essere espressa integrando la densità di massa parziale della fase ρα (eq. 7.11) su<br />
B:<br />
<br />
Mα = ρ α dV (7.18)<br />
Sulla base della eq. 7.9 la stessa quantità può essere espressa come:<br />
<br />
Mα = nαραdV (7.19)<br />
B<br />
in cui ρα è la densità di massa intrinseca della fase e nα è la porosità.<br />
Il pricipio di conservazione della massa della generica fase α richiede che per B<br />
si abbia:<br />
B