Elaborazione Numerica dei Segnali
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2.4. Serie di Fourier 27<br />
questa sezione esploriamo una rappresentazione alternativa (ristretta qui a segnali periodici<br />
ed estesa a quelli non periodici nella prossima sezione) basata sulla combinazione<br />
lineare di segnali esponenziali complessi.<br />
A tal proposito si considerino le funzioni<br />
e inω0t = e in 2π<br />
T t , n = 0, ±1, ±2, . . . ,<br />
aventi come frequenza fondamentale nω0 e quindi con periodo T = 2π . Sotto condizioni<br />
nω0<br />
di regolarità (note come condizioni di Dirichlet) che sono verificate per la maggior parte<br />
<strong>dei</strong> segnali di interesse pratico, è possibile mostrare che una funzione f(t) periodica di<br />
periodo T , può essere ottenuta combinando linearmente le funzioni einω0t (−∞ < n < ∞):<br />
f(t) =<br />
+∞<br />
n=−∞<br />
cne inω0t , dove cn = 1<br />
T<br />
T<br />
2<br />
− T<br />
2<br />
f(t)e −inω0t dt. (2.2)<br />
La serie precedente è detta sviluppo in serie di Fourier di f(t) e il coefficiente cn è detto<br />
coefficiente di Fourier; i termini corrispondenti a n = ±1, entrambi con frequenza ω0, sono<br />
detti prime armoniche, quelli corrispondenti a n = ±k sono detti k-esime armoniche. Si<br />
f(t)dt è la media temporale del segnale relativo a un periodo.<br />
osservi che c0 = 1<br />
T<br />
T/2<br />
T/2<br />
Presentiamo ora alcune forme alternative per la serie di Fourier, utili soprattutto per<br />
segnali f(t) a valori reali. Se f(t) è reale, il coefficiente generale cn è complesso ed è<br />
uguale al coniugato di c−n, cioè cn = c−n. Questo fatto ci consente di derivare una forma<br />
alternativa della serie di Fourier che spesso sostituisce quella espressa dall’equazione (2.2).<br />
Infatti, riarrangiando la somma nella (2.2) e sostituendo c−n con cn otteniamo:<br />
f(t) = c0 +<br />
= c0 +<br />
= c0 +<br />
= c0 +<br />
∞<br />
n=1<br />
∞<br />
n=1<br />
∞<br />
n=1<br />
<br />
cne inω0t −inω0t<br />
+ c−ne<br />
<br />
cne inω0t −inω0t<br />
+ cne<br />
<br />
cne inω0t<br />
+ cneinω0t <br />
∞<br />
2 Re cne inω0t .<br />
n=1<br />
Se esprimiamo cn in forma polare come cn = rne iθn , la precedente equazione diventa:<br />
f(t) = c0 +<br />
∞<br />
n=1<br />
<br />
<br />
i(nω0t+θn)<br />
2 Re rne = c0 + 2<br />
∞<br />
rn cos(nω0t + θn). (2.3)<br />
n=1