Modulazione QAM: idea base
Modulazione QAM: idea base
Modulazione QAM: idea base
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<strong>Modulazione</strong> <strong>QAM</strong>: <strong>idea</strong> <strong>base</strong><br />
x(t)<br />
I bit di sono rappresentati<br />
Alternativamente da (t)<br />
e da<br />
x q<br />
(t)<br />
Si riesce a trasmettere la stessa<br />
informazione con un tempo di<br />
bit effettivo doppio<br />
x i
<strong>Modulazione</strong> <strong>QAM</strong>: schema di principio<br />
Il flusso di dati proveniente dalla sorgente viene diviso in<br />
due rami ciascuno avente una bit rate<br />
r =<br />
r<br />
L’informazione viene poi modulata nelle componenti in fase<br />
e in quadratura e quindi trasmessa sul canale.<br />
b<br />
2
Formalizziamo i concetti visti nei lucidi precedenti:<br />
Pertanto:<br />
x ( t)<br />
=<br />
x<br />
i<br />
q<br />
( t)<br />
=<br />
∑<br />
k<br />
∑<br />
k<br />
<strong>Modulazione</strong> <strong>QAM</strong><br />
[ x ( t)<br />
cos( ω t + θ ) − x ( t)<br />
sen(<br />
ω + ) ]<br />
xc c i<br />
c<br />
q<br />
c<br />
a<br />
a<br />
2k<br />
( t)<br />
= A<br />
t θ<br />
p(<br />
t − kT)<br />
2k<br />
+ 1<br />
p(<br />
t − kT)<br />
Informazione<br />
nella <strong>QAM</strong><br />
1<br />
T =<br />
= 2T<br />
r<br />
b
<strong>Modulazione</strong> <strong>QAM</strong>: costellazione dei segnali<br />
Si può rappresentare quanto fatto nella costellazione dei<br />
segnali. Si ottiene:<br />
A ciascun segnale (a ciascuna fase) è associata una coppia<br />
di bit (un dibit).<br />
I segnali sono codificati con un codice di Gray (due dibit<br />
vicini si differenziano per un solo bit).
IPOTESI<br />
x i<br />
<strong>Modulazione</strong> <strong>QAM</strong>: calcolo dello spettro<br />
a<br />
equiprobabili e scorrelati;<br />
k<br />
Forme d’onda rettangolari polari NRZ di ampiezza ±1.<br />
(t)<br />
x q<br />
(t)<br />
e hanno uno spettro identico che si può determinare dallo<br />
spettro della PAM. Si può facilmente verificare che:<br />
1 1<br />
2 2<br />
x = ⋅1+<br />
⋅(<br />
−1)<br />
=<br />
i xq<br />
xi<br />
x<br />
2 2<br />
m m σ σ<br />
= q<br />
Pertanto lo spettro equivalente passa basso sarà dato da :<br />
Glp (<br />
f ) = Gi<br />
( f ) + Gq<br />
( f ) = 2×<br />
r P(<br />
f )<br />
2<br />
=<br />
= 1<br />
2<br />
sinc<br />
r<br />
2<br />
⎛<br />
⎜<br />
⎝<br />
f<br />
r<br />
⎞<br />
⎟<br />
⎠
<strong>Modulazione</strong> <strong>QAM</strong>: calcolo dello spettro<br />
Quindi lo spettro passa banda della <strong>QAM</strong> è dato da:<br />
G<br />
c<br />
(<br />
f<br />
)<br />
=<br />
Ac<br />
4<br />
2<br />
A<br />
2<br />
⎡ ( f − f ) ( f +<br />
[ ] c 2 c<br />
2 c<br />
Glp<br />
( f − fc<br />
) + Glp<br />
( f + fc<br />
) = ⎢sinc<br />
− sinc<br />
2r<br />
⎥<br />
⎣ r<br />
r ⎦<br />
f<br />
) ⎤
<strong>Modulazione</strong> <strong>QAM</strong>: occupazione di banda<br />
Come nel caso della ASK la banda è infinita. Tuttavia,<br />
siccome anche in questo caso si ha un rolloff del secondo<br />
ordine, la banda può essere approssimata a:<br />
B T ≅<br />
L’occupazione di banda di una <strong>QAM</strong> è uguale a quella della<br />
ASK.<br />
r
<strong>Modulazione</strong> <strong>QAM</strong>: efficienza spettrale<br />
Calcoliamo ora l’efficienza spettrale:<br />
B<br />
T<br />
≅<br />
r<br />
=<br />
rb<br />
2<br />
⇒<br />
r<br />
B<br />
b<br />
T<br />
=<br />
[ bps / Hz]<br />
L’efficienza spettrale raddoppia in quanto in pratica si<br />
hanno 2 sorgenti (una associata alla componente in fase,<br />
l’altra alla componente in quadratura) che trasmettono<br />
nella stessa banda di una ASK.<br />
OSSERVAZIONE: nello spettro non ci sono impulsi →<br />
miglior uso della potenza di trasmissione rispetto alla ASK.<br />
rb<br />
rb<br />
2<br />
=<br />
2
<strong>Modulazione</strong> digitale di fase (PSK)<br />
L’informazione del segnale digitale è contenuta nella fase<br />
della portante.<br />
Caso particolare: M = 2, variazione di fase = ±π radianti →<br />
Phase Reversal Keying (PRK).
<strong>Modulazione</strong> PSK<br />
Consideriamo il caso di una PSK M-aria:<br />
Dove:<br />
∑<br />
x ( t)<br />
= A cos( ω t + θ + ϕ ) p(<br />
t − kT)<br />
c<br />
c<br />
k<br />
c<br />
( 2ak<br />
+ N)<br />
ϕk<br />
= π<br />
ak<br />
= 0,<br />
1,....,<br />
M −1<br />
M<br />
k<br />
{0, 1}<br />
Numero di livelli<br />
Della PSK M-aria
<strong>Modulazione</strong> PSK: costellazione dei segnali<br />
Esempi di costellazioni dei segnali (M=2)<br />
PRK → Phase Reversal<br />
Keying (è un caso<br />
particolare della PSK binaria<br />
in cui la fase può avere<br />
shift di ±π radianti)
<strong>Modulazione</strong> PSK: costellazione dei<br />
segnali<br />
Esempi di costellazioni di segnali (M=4)
<strong>Modulazione</strong> PSK: calcolo dello spettro<br />
Valutiamo lo spettro di densità di potenza della PSK (per<br />
semplicità si consideri θ = 0):<br />
∑<br />
x ( t)<br />
= A (cosϕ<br />
cosω<br />
t − senϕ<br />
senω<br />
t)<br />
p(<br />
t − kT )<br />
c<br />
In questo caso si ha:<br />
x<br />
x<br />
i<br />
c<br />
q<br />
k<br />
( t)<br />
( t)<br />
=<br />
=<br />
k<br />
∑ cos ϕ<br />
k p(<br />
t − kT ) = ∑<br />
k k<br />
∑ senϕ<br />
k p(<br />
t − kT ) = ∑<br />
k k<br />
Vediamo come è fatto lo spettro di entrambe le<br />
componenti.<br />
c<br />
k<br />
I<br />
k<br />
Q<br />
p(<br />
t<br />
k<br />
p(<br />
t<br />
c<br />
−<br />
−<br />
kT<br />
kT<br />
)<br />
)
Scegliendo le fasi in accordo a quanto riportato a pag 10,<br />
si ha:<br />
I<br />
k<br />
σ<br />
2<br />
I<br />
=<br />
Pertanto:<br />
k<br />
<strong>Modulazione</strong> PSK: calcolo dello spettro<br />
=<br />
E<br />
{ cosϕ<br />
k } = 0<br />
Q = E{<br />
senϕ<br />
}<br />
E<br />
1<br />
{ 2<br />
cos ϕ } k =<br />
2<br />
G (<br />
f )<br />
G<br />
i<br />
lp<br />
(<br />
f<br />
)<br />
=<br />
=<br />
G<br />
q<br />
G<br />
i<br />
(<br />
f<br />
)<br />
=<br />
r<br />
2<br />
( f ) + G<br />
q<br />
P(<br />
(<br />
f<br />
f<br />
)<br />
)<br />
=<br />
σ<br />
2<br />
k<br />
2<br />
Q<br />
=<br />
k<br />
=<br />
1<br />
sinc<br />
r<br />
2<br />
E<br />
1<br />
sinc<br />
2r<br />
⎛<br />
⎜<br />
⎝<br />
k<br />
=<br />
0<br />
1<br />
{ 2<br />
sen ϕ } k =<br />
2<br />
f<br />
r<br />
2<br />
⎛<br />
⎜<br />
⎝<br />
⎞<br />
⎟<br />
⎠<br />
f<br />
r<br />
⎞<br />
⎟<br />
⎠
<strong>Modulazione</strong> PSK: calcolo dello spettro<br />
Anche in questo caso la componente in fase e quella in<br />
quadratura sono scorrelate ( E{ cos ϕk<br />
⋅ senϕ<br />
j}<br />
= 0 ) per cui si può<br />
scrivere:<br />
G<br />
c<br />
( f )<br />
=<br />
Ac<br />
4<br />
2<br />
{ G ( f − f ) + G ( f + f ) }<br />
lp<br />
c<br />
lp<br />
c<br />
⎡( f −<br />
⎢<br />
⎣ r<br />
) ⎤<br />
⎥ + sinc<br />
⎦<br />
⎡ ( f +<br />
⎢<br />
⎣ r<br />
Lo spettro che si ottiene è analogo a quello di una <strong>QAM</strong>:<br />
=<br />
2<br />
Ac<br />
⎧<br />
⎨sinc<br />
4r<br />
⎩<br />
2<br />
f<br />
c<br />
2<br />
f<br />
c<br />
) ⎤⎫<br />
⎥⎬<br />
⎦⎭
<strong>Modulazione</strong> PSK: occupazione di banda<br />
La banda risultante è infinita. Tuttavia, essendo il rolloff<br />
del secondo ordine, la banda può essere approssimata a:<br />
B T ≅<br />
È importante osservare che, come nella ASK, il valore di M<br />
non influisce sull’andamento spettrale.<br />
r
<strong>Modulazione</strong> PSK: efficienza spettrale<br />
Calcoliamo ora l’efficienza spettrale:<br />
B<br />
r<br />
b<br />
T<br />
≅<br />
r<br />
= r log<br />
2<br />
M<br />
⇒<br />
Nella PSK la banda di trasmissione e l’efficienza spettrale<br />
sono uguali al caso della ASK.<br />
La PSK ha miglior efficienza nell’uso della potenza di<br />
trasmissione alla ASK (nello spettro non è presente<br />
l’impulso alla frequenza di portante).<br />
r<br />
B<br />
b<br />
T<br />
=<br />
log<br />
2<br />
M
Esempio di calcolo della costellazione: caso M=4, N=0.<br />
<strong>Modulazione</strong> PSK: costellazione dei<br />
segnali<br />
k<br />
k<br />
k<br />
k<br />
k<br />
k<br />
sen<br />
q<br />
i<br />
a<br />
a<br />
M<br />
N<br />
a<br />
ϕ<br />
ϕ<br />
π<br />
π<br />
ϕ<br />
→<br />
→<br />
=<br />
=<br />
+<br />
=<br />
cos<br />
3<br />
,<br />
2<br />
,<br />
1<br />
,<br />
0<br />
2<br />
)<br />
2<br />
(<br />
⎩<br />
⎨<br />
⎧<br />
−<br />
=<br />
=<br />
⇒<br />
=<br />
⇒<br />
=<br />
⎩<br />
⎨<br />
⎧<br />
=<br />
−<br />
=<br />
⇒<br />
=<br />
⇒<br />
=<br />
⎩<br />
⎨<br />
⎧<br />
=<br />
=<br />
⇒<br />
=<br />
⇒<br />
=<br />
⎩<br />
⎨<br />
⎧<br />
=<br />
=<br />
⇒<br />
=<br />
⇒<br />
=<br />
1<br />
0<br />
cos<br />
2<br />
3<br />
3<br />
0<br />
1<br />
cos<br />
2<br />
1<br />
0<br />
cos<br />
2<br />
1<br />
0<br />
1<br />
cos<br />
0<br />
0<br />
k<br />
k<br />
k<br />
k<br />
k<br />
k<br />
k<br />
k<br />
k<br />
k<br />
k<br />
k<br />
k<br />
k<br />
k<br />
k<br />
sen<br />
a<br />
sen<br />
a<br />
sen<br />
a<br />
sen<br />
a<br />
ϕ<br />
ϕ<br />
π<br />
ϕ<br />
ϕ<br />
ϕ<br />
π<br />
ϕ<br />
ϕ<br />
ϕ<br />
π<br />
ϕ<br />
ϕ<br />
ϕ<br />
ϕ
<strong>Modulazione</strong> PSK: costellazione dei<br />
segnali<br />
( 2ak<br />
+ N)<br />
ak<br />
ϕk<br />
= π = π<br />
M 2<br />
a = 0,<br />
1,<br />
2,<br />
3<br />
k
<strong>Modulazione</strong> digitale di frequenza<br />
L’informazione del segnale digitale è contenuta nella<br />
frequenza della portante.
<strong>Modulazione</strong> digitale di frequenza<br />
Esistono due tipologie di modulazione digitale di<br />
frequenza:<br />
Frequency Shift Keying (FSK): il segnale modulato risulta essere<br />
discontinuo ad ogni istante di commutazione. Con opportuni<br />
accorgimenti, è possibile rendere il segnale continuo nel tempo, ma<br />
non nella fase.<br />
Continuos Phase Frequency Shift Keying (CPFSK): il segnale<br />
modulato risulta a fase continua anche negli istanti di<br />
commutazione.
<strong>Modulazione</strong> FSK<br />
Una FSK M-aria può essere rappresentata da uno schema<br />
di principio di questo tipo:<br />
Problema: se le ampiezze, le fasi e le frequenze degli<br />
oscillatori non sono scelte accuratamente, ad ogni istante<br />
di commutazione t=kT il segnale modulato xc (t)<br />
può<br />
risultare discontinuo.
Supponiamo che tutti gli oscillatori abbiano la stessa<br />
ampiezza A c e fase θ e che le loro frequenze siano date<br />
da:<br />
<strong>Modulazione</strong> FSK: condizione di continuità<br />
f<br />
x<br />
k<br />
c<br />
=<br />
( t)<br />
f<br />
c<br />
=<br />
+<br />
A<br />
f<br />
∆<br />
a<br />
k<br />
a<br />
k<br />
= ± 1,<br />
± 3,......,<br />
± ( M −1)<br />
c∑<br />
cos( ωct + θ + ω∆akt<br />
) p(<br />
t − kT)<br />
ω∆<br />
= 2πf<br />
∆<br />
k<br />
x c<br />
(t)<br />
M pari<br />
La continuità di negli istanti di commutazione è<br />
garantita se:<br />
2 ω∆T = 2πN<br />
Con N numero intero.
<strong>Modulazione</strong> FSK: condizione di continuità<br />
Infatti la condizione per avere continuità nel tempo è:<br />
ciò è vero se:<br />
[ ω ( T ) + ω a ( t + T ) ] = cos[<br />
ω ( t + T ) + ω a ( t + ) ]<br />
cos 1 T<br />
2 ω T = 2πN<br />
∆<br />
c<br />
t + ∆ k<br />
c<br />
∆ k +<br />
ω T ω a T = πN<br />
⇒ ( a − a ) ω T = 2πN<br />
∆ak<br />
− ∆ k + 1 2 k k + 1 ∆<br />
ak = ± 1, ± 3,.....,<br />
± ( M −1)<br />
se c’è commutazione, al minimo<br />
vale 2<br />
se varia velocemente varia<br />
comunque di un multiplo
In generale il calcolo analitico dello spettro di una<br />
modulazione FSK è molto complicato.<br />
Nel seguito della trattazione verranno analizzati due casi<br />
particolari:<br />
FSK di Sunde;<br />
FSK M-aria ortogonale.<br />
<strong>Modulazione</strong> FSK
FSK di Sunde<br />
La FSK di Sunde è una modulazione binaria caratterizzata<br />
da:<br />
1<br />
M = 2 ak<br />
= ± 1 T = Tb<br />
= f∆<br />
=<br />
r<br />
Vediamo se con tali parametri viene soddisfatta la<br />
condizione di continuità:<br />
r<br />
2ω∆T<br />
= 2πN<br />
⇒ 2⋅<br />
2π<br />
⋅ ⋅Tb<br />
2<br />
= 2πN<br />
⇒ 2π<br />
= 2<br />
b π<br />
b<br />
N<br />
rb<br />
2<br />
⇒<br />
verificata<br />
per N = 1
FSK di Sunde: calcolo dello spettro<br />
Vediamo come si può fare per ricavare lo spettro della<br />
FSK di Sunde. Supponiamo θ=0 e A c =1:<br />
q<br />
x<br />
=<br />
c<br />
x ( t)<br />
=<br />
x<br />
i<br />
( t)<br />
( t)<br />
=<br />
∑<br />
=<br />
k<br />
∑<br />
k<br />
∑<br />
k<br />
cos( ω t + ω a t)<br />
p(<br />
t − kT<br />
[ cosω<br />
a t cosω<br />
t − senω<br />
a tsenω<br />
t]<br />
p(<br />
t − kT )<br />
∆<br />
∆<br />
k<br />
k<br />
c<br />
±1<br />
cosω<br />
a tp(<br />
t − kT )<br />
∑senω∆aktp( t − kTb<br />
) = ∑<br />
c<br />
∆<br />
k<br />
=<br />
k k<br />
b<br />
∆<br />
a<br />
k<br />
∆<br />
k<br />
cosω<br />
t<br />
b<br />
←<br />
)<br />
∆<br />
=<br />
c<br />
senω<br />
tp(<br />
t − kT )<br />
b<br />
b<br />
Non dipende dal simbolo trasmesso
FSK di Sunde: calcolo dello spettro<br />
Allora abbiamo che:<br />
Se avessimo avuto:<br />
xq ( t)<br />
= ∑ aksenω∆t<br />
p(<br />
t − kTb<br />
)<br />
k<br />
[ ω ( t − kT ) ] p(<br />
t kT )<br />
xq ( t)<br />
= ∑ aksen<br />
∆ b − b<br />
x q<br />
(t)<br />
k<br />
La presenza di questo<br />
Termine complica le<br />
cose<br />
la componente sarebbe sta un segnale PAM con forma<br />
d’onda data da:<br />
z( t)<br />
ˆ sen t p(<br />
t)<br />
sen rbt<br />
p(<br />
t)<br />
⋅ = ⋅ = ω∆<br />
π
FSK di Sunde: calcolo dello spettro<br />
Vediamo allora come riportarci a tale situazione.<br />
Osserviamo che:<br />
sen<br />
[ ω ( t − kT ) ]<br />
∆<br />
rb<br />
rb<br />
= sen2π<br />
t cos 2π<br />
kT<br />
2 2<br />
b<br />
b<br />
= senω<br />
t cosω<br />
kT<br />
k<br />
= senπr<br />
t cosπk<br />
= ( −1)<br />
senπr<br />
t = ( −1)<br />
∆<br />
b<br />
[ ω ( t − kT ) ]<br />
− cosω<br />
tsenω<br />
kT<br />
rb<br />
rb<br />
− cos 2π<br />
tsen2π<br />
kTb<br />
=<br />
2 142243<br />
4<br />
b<br />
∆<br />
b<br />
k<br />
∆<br />
0<br />
senω<br />
t<br />
sen ∆ b k<br />
senω∆t = = ( −1)<br />
sen − kT<br />
k<br />
∆<br />
( −1)<br />
∆<br />
[ ω ( t ) ]<br />
b<br />
∆<br />
b<br />
=
Pertanto possiamo scrivere:<br />
Ricapitolando:<br />
FSK di Sunde: calcolo dello spettro<br />
x<br />
q<br />
può essere vista come<br />
l'espressione<br />
di una PAM con<br />
forma d'onda<br />
z(t)<br />
644<br />
4 74448<br />
( ) ∑<br />
k<br />
t ( −1)<br />
a z(<br />
t − kT )<br />
x<br />
i<br />
q<br />
= k<br />
x ( t)<br />
cosω<br />
t = cosπr<br />
t<br />
( t)<br />
= ∆<br />
=<br />
∑<br />
k<br />
( −1)<br />
k<br />
k<br />
a<br />
k<br />
b<br />
b<br />
z(<br />
t − kT<br />
b<br />
)
FSK di Sunde: calcolo dello spettro<br />
Per ricavare lo spettro di ricaviamo prima lo spettro<br />
equivalente passa basso G e poi effettuiamo la sua<br />
lp ( f )<br />
traslazione in frequenza.<br />
x i<br />
(t)<br />
x q<br />
(t)<br />
e sono indipendenti → Glp ( f ) è dato dalla somma<br />
dei contributi determinati da tali componenti.<br />
(t)<br />
(t)<br />
Per quanto riguarda abbiamo:<br />
X<br />
G<br />
i<br />
i<br />
(<br />
(<br />
f<br />
f<br />
)<br />
)<br />
=<br />
=<br />
ℑ<br />
X<br />
x i<br />
[ cos πr<br />
t]<br />
i<br />
(<br />
b<br />
f ) ⋅ X<br />
(<br />
=<br />
f<br />
1<br />
2<br />
)<br />
x c<br />
⎡ ⎛<br />
⎢δ<br />
⎜<br />
⎣ ⎝<br />
=<br />
f<br />
−<br />
rb<br />
2<br />
1 ⎡ ⎛<br />
⎢δ<br />
⎜ f<br />
4 ⎣ ⎝<br />
⎞<br />
⎟<br />
⎠<br />
−<br />
⎛<br />
+ δ ⎜ f<br />
⎝<br />
+<br />
rb<br />
⎞ ⎛<br />
⎟ + δ ⎜ f<br />
2 ⎠ ⎝<br />
rb<br />
⎞⎤<br />
⎟<br />
2<br />
⎥<br />
⎠⎦<br />
+<br />
r<br />
2<br />
* b<br />
i<br />
⎞⎤<br />
⎟⎥<br />
⎠⎦
Per quanto riguarda , dallo spettro della PAM<br />
possiamo scrivere:<br />
G<br />
m<br />
Pertanto:<br />
FSK di Sunde: calcolo dello spettro<br />
q<br />
x<br />
(<br />
q<br />
=<br />
E<br />
b<br />
x<br />
x q<br />
(t)<br />
2 2<br />
2<br />
) = ( ) + ( ) ∑ (<br />
+∞<br />
f r σ Z f r m Z nr<br />
q<br />
n=<br />
−∞<br />
{ ( 1)<br />
} 0<br />
[ ( 1)<br />
]<br />
k<br />
2<br />
k<br />
− a = σ = E − a<br />
k<br />
b<br />
Gq b<br />
( f ) =<br />
r Z(<br />
f<br />
x<br />
q<br />
x<br />
q<br />
b<br />
)<br />
2<br />
δ ( f<br />
− nr<br />
{ } 2<br />
{ 2<br />
− m = E a } = 1<br />
)<br />
2<br />
k<br />
x<br />
b<br />
q<br />
)<br />
k
FSK di Sunde: calcolo dello spettro<br />
Resta solo da calcolare Z(<br />
f ) :<br />
2<br />
2 ⎧ j ⎡ ⎛ r<br />
⎫ ⎧ 1 ⎛ ⎞⎫<br />
b ⎞ ⎛ rb<br />
⎞⎤<br />
f<br />
Z( f ) = ℑ{<br />
senπr<br />
⋅ ( ) } = ⎨−<br />
⎬*<br />
⎨ sinc ⎬<br />
2<br />
⎢ ⎜ + ⎟ − ⎜ − ⎟<br />
2 2<br />
⎥ ⎜<br />
⎟<br />
bt<br />
p t δ f δ f<br />
⎩ ⎣ ⎝ ⎠ ⎝ ⎠⎦⎭<br />
⎩rb<br />
⎝ rb<br />
⎠⎭<br />
=<br />
1<br />
4r<br />
2<br />
b<br />
⎡ ⎛ rb<br />
⎞ ⎛ rb<br />
⎞⎤<br />
⎢ ⎜ f + ⎟ ⎜ f − ⎟<br />
sinc 2 sinc 2<br />
⎥<br />
⎢ ⎜ ⎟ + ⎜ ⎟⎥<br />
⎢ ⎜ rb<br />
⎟ ⎜ rb<br />
⎟<br />
⎜ ⎟ ⎜ ⎟⎥<br />
⎢⎣<br />
⎝ ⎠ ⎝ ⎠⎥⎦<br />
Le due sinc si compenetrano<br />
2<br />
2<br />
2<br />
=
FSK di Sunde: calcolo dello spettro<br />
Nel caso di FSK di Sunde lo spettro di ha quindi il<br />
seguente andamento:<br />
(t)<br />
Lo spettro equivalente passa basso ( f ) è dato da:<br />
G lp<br />
1 ⎡ ⎛ rb<br />
⎞ ⎛ rb<br />
⎞⎤<br />
( f ) = Gi<br />
( f ) + Gq<br />
( f ) = f f + r Z(<br />
f<br />
4<br />
⎢δ<br />
⎜ − ⎟ + δ ⎜ + ⎟<br />
2 2<br />
⎥<br />
⎣ ⎝ ⎠ ⎝ ⎠⎦<br />
Glp b<br />
x q<br />
)<br />
2
FSK di Sunde: calcolo dello spettro<br />
Lo spettro di x (t)<br />
è quindi dato da (Ac =1):<br />
c<br />
1<br />
G c ( f ) =<br />
lp c lp + c<br />
4<br />
[ G ( f − f ) + G ( f f ) ]
FSK di Sunde: calcolo dello spettro<br />
Anche in questo caso, a rigore, la banda sarebbe infinita.<br />
Si può però fare riferimento al lobo principale dello<br />
spettro.<br />
La larghezza del lobo principale è maggiore di quella di un<br />
sinc 2 . Tuttavia, il rolloff è del quarto ordine (si ha uno<br />
smorzamento in frequenza più veloce rispetto al caso di<br />
ASK e PSK) → la banda è determinata considerando una<br />
porzione minore del lobo principale:<br />
BT b<br />
≅ r = 2f<br />
La presenza di 2 impulsi nello spettro evidenzia un<br />
“cattivo” uso della potenza di trasmissione (la componente<br />
in fase non porta informazione e fa sprecare potenza).<br />
∆
FSK di Sunde: efficienza spettrale<br />
L’efficienza spettrale di una FSK di Sunde vale quindi:<br />
B<br />
T<br />
≅<br />
r<br />
b<br />
⇒<br />
r<br />
B<br />
T<br />
[ bps / Hz]<br />
Nella FSK di Sunde la banda di trasmissione e l’efficienza<br />
spettrale sono uguali al caso di una ASK binaria e di una<br />
PSK binaria.<br />
≅ 1
FSK M-aria ortogonale<br />
Consideriamo adesso un altro caso particolare di FSK: FSK<br />
M-aria ortogonale.<br />
Nella FSK M-aria ortogonale le M frequenze che<br />
rappresentano gli M livelli della PAM sono equispaziate ad<br />
una distanza pari a:<br />
1<br />
2 f ∆ = =<br />
2T<br />
Tralasciamo l’analisi spettrale della FSK M-aria ortogonale<br />
perché è molto complessa. E’ possibile dimostrare che<br />
l’occupazione di banda di tale modulazione è data da:<br />
r<br />
BT > M ⋅ 2 f∆<br />
= M<br />
2<br />
r<br />
2
FSK M-aria ortogonale: efficienza<br />
spettrale<br />
L’efficienza spettrale è quindi data da:<br />
r<br />
B<br />
b<br />
T<br />
≤<br />
r log2 M 2log2<br />
M<br />
=<br />
r<br />
M<br />
M<br />
2<br />
vale1<br />
per M = 2 e per M = 4<br />
è inferiore a 1per<br />
M > 4<br />
L’efficienza spettrale di una FSK M-aria è peggiore di<br />
quella di una ASK o di una PSK M-aria.<br />
⇒
<strong>Modulazione</strong> CPFSK<br />
La CPFSK, al contrario della FSK, mantiene la continuità<br />
della fase negli istanti di commutazione.<br />
Una modulazione CPFSK può essere rappresentata con uno<br />
schema di questo tipo:<br />
Per realizzare la CPFSK si invia il segnale digitale ad un<br />
modulatore FM.
<strong>Modulazione</strong> CPFSK<br />
x(t)<br />
Supponiamo il segnale digitale in banda <strong>base</strong> nullo per<br />
t
<strong>Modulazione</strong> CPFSK<br />
Consideriamo nel dettaglio quanto vale l’integrale<br />
nell’argomento del cos:<br />
t<br />
+∞<br />
x(<br />
λ)<br />
dλ<br />
= a p(<br />
λ − kT)<br />
dλ<br />
∫ ∑ ∫ k<br />
0 k = 0 0<br />
Integrando per parti si ottiene:<br />
t<br />
∫<br />
0<br />
t<br />
⎧<br />
⎪<br />
⎪a0t<br />
0 < t < T<br />
⎪<br />
x(<br />
λ)<br />
dλ<br />
= ⎨a0T<br />
+ a1(<br />
t −T<br />
) T < t < 2T<br />
⎪<br />
⎪⎛<br />
k −1<br />
⎞<br />
⎪⎜∑<br />
⎟ + − < < +<br />
⎪⎜<br />
a j ⎟<br />
T ak<br />
( t kT ) kT t ( k 1)<br />
T<br />
⎩⎝<br />
j=<br />
0 ⎠
Il segnale modulato può quindi essere scritto come:<br />
x<br />
c<br />
Dove:<br />
( t)<br />
= A ∑ ∞<br />
c<br />
k = 0<br />
cos<br />
<strong>Modulazione</strong> CPFSK<br />
[ ω t + θ + φ + ω a ( t − kT)<br />
] ⋅ p(<br />
t − kT)<br />
c<br />
φ<br />
= ˆ ω T<br />
k<br />
∆<br />
k<br />
∑ − k 1<br />
j=<br />
0<br />
a<br />
j<br />
∆<br />
k
<strong>Modulazione</strong> CPFSK<br />
Una modulazione CPFSK è caratterizzata da:<br />
f<br />
Una frequenza istantanea del tutto analoga a quella di una<br />
k<br />
modulazione FSK:<br />
φ<br />
k<br />
fk = fc<br />
+ f∆a<br />
k<br />
Una fase che dipende dai simboli precedentemente trasmessi:<br />
φ<br />
φ = ω T<br />
k<br />
∆<br />
∑ − k 1<br />
j=<br />
0<br />
kT<br />
k garantisce la continuità della fase del segnale modulato anche<br />
negli istanti di commutazione.<br />
a<br />
j<br />
<<br />
t<br />
< ( k + 1)<br />
T
<strong>Modulazione</strong> CPFSK: spettro<br />
L’informazione sui simboli precedentemente trasmessi<br />
contenuta nella fase φk<br />
della CPFSK complica molto il<br />
calcolo analitico dello spettro di densità di potenza.<br />
Per semplicità, ci limitiamo ad analizzare l’andamento dello<br />
spettro (senza dimostrazione) in un caso particolare che è<br />
quello della modulazione binaria Minimum Shift Keying<br />
(MSK).
<strong>Modulazione</strong> MSK<br />
La MSK è una modulazione CPFSK binaria caratterizzata<br />
da:<br />
M<br />
=<br />
2<br />
a<br />
k<br />
= ± 1<br />
f<br />
In questo caso, la deviazione di frequenza f∆<br />
è pari a metà<br />
di quella della FSK di Sunde. Questo permette di ottenere<br />
uno spettro molto compatto.<br />
∆<br />
=<br />
rb<br />
4<br />
φ<br />
k<br />
=<br />
π<br />
2<br />
∑ − k 1<br />
j=<br />
0<br />
a<br />
j
<strong>Modulazione</strong> MSK: spettro<br />
Si può dimostrare che lo spettro della MSK è dato da:<br />
G<br />
(<br />
f<br />
)<br />
⎡ ⎛ rb<br />
⎞ ⎛ rb<br />
⎞⎤<br />
1 ⎢ ⎜ f + ⎟ ⎜ f − ⎟<br />
sinc 4 sinc 4<br />
⎥<br />
= ⎢ ⎜ ⎟ + ⎜ ⎟⎥<br />
r ⎢ ⎜ r<br />
b<br />
b ⎟ ⎜ b ⎟<br />
⎜ ⎟ ⎜ ⎟⎥<br />
⎢⎣<br />
⎝ 2 ⎠ ⎝ 2 ⎠⎥⎦<br />
lp r<br />
2
<strong>Modulazione</strong> MSK: efficienza spettrale<br />
La banda può essere approssimata a:<br />
rb<br />
BT ≅<br />
2<br />
L’efficienza spettrale è quindi data da:<br />
rb<br />
rb<br />
≅<br />
= 2 /<br />
B r T b<br />
2<br />
[ bps Hz]<br />
Rispetto alla FSK di Sunde, la MSK non presenta impulsi<br />
nello spettro ⇒ migliore uso della potenza di trasmissione.<br />
Inoltre si ha un’efficienza spettrale doppia.
<strong>Modulazione</strong> MSK<br />
La MSK rappresenta un modello di riferimento (è il meglio<br />
che si può fare nel caso binario).<br />
π<br />
φ<br />
=<br />
∑ − k 1<br />
a<br />
k<br />
j<br />
Poiché 2 non c’è mappatura diretta tra simbolo<br />
j=<br />
0<br />
trasmesso e fase ⇒ la complessità hardware della MSK è<br />
elevata
Modulazioni miste: Amplitude Phase<br />
Keying (APK)<br />
Le modulazioni “combinate” di ampiezza e fase sono<br />
tecniche molto efficienti per la trasmissione di segnali<br />
numerici.<br />
Nelle modulazioni APK, l’informazione del segnale digitale è<br />
contenuta sia nella fase sia nell’ampiezza della portante.
<strong>Modulazione</strong> APK: costellazione dei<br />
segnali<br />
Vediamo due esempi di possibili costellazioni dei segnali<br />
per una modulazione APK M-aria con M=16
A parità di energia media di trasmissione, con la APK si<br />
possono distanziare maggiormente i segnali nella<br />
costellazione rispetto a quanto è possibile fare con le altre<br />
tecniche viste.<br />
Ciò comporta una diminuzione della probabilità di errore<br />
rispetto alle altre tecniche.<br />
P<br />
be<br />
<strong>Modulazione</strong> APK: costellazione<br />
Complessità hardware molto elevata.
<strong>Modulazione</strong> APK: efficienza spettrale<br />
Lo spettro può essere calcolato in modo analogo a quello<br />
usato per calcolare lo spettro di una PSK M-aria, pertanto:<br />
B T ≅<br />
Quindi l’efficienza spettrale risulta:<br />
B<br />
r<br />
b<br />
T<br />
≅<br />
r<br />
= r log<br />
2<br />
M<br />
⇒<br />
r<br />
r<br />
B<br />
b<br />
T<br />
=<br />
log<br />
2<br />
M