Vettori Complessi e Polarizzazione (pdf 221K) - Nettuno
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8<br />
ay e φ. Ovviamente, è anche possibile individuare la polarizzazione mediante un’opportuna<br />
combinazione dei precedenti parametri. Stokes suggerì di utilizzare i parametri così definiti:<br />
⎧<br />
Quadrando e sommando si ha<br />
s0 =a 2 x + a2 y = ExE ∗ x + EyE ∗ y<br />
⎪⎨ s1 =a 2 x − a 2 y = ExE ∗ x − EyE ∗ y<br />
s2 =2axay cos φ = ExE ∗ y + E ∗ xEy<br />
⎪⎩ s3 =2axay sin φ =j(ExE ∗ y − E∗ xEy). s 2 0 = s 2 1 + s 2 2 + s 2 3<br />
il che dimostra che solo tre dei parametri di Stokes sono tra loro indipendenti. Noti questi<br />
s1<br />
s3<br />
2α<br />
s0<br />
2γ<br />
Figura 3: sfera di Poincaré<br />
P (s1,s2,s3)<br />
parametri l’ellisse di polarizzazione è immediatamente individuata, essendo<br />
Dalle (15), (21) e(22) siha<br />
a 2 x = s0 + s1<br />
2<br />
,a 2 y = s0 − s1<br />
2<br />
tan 2α = s2<br />
, sin 2γ = s3<br />
s2<br />
(34)<br />
(35)<br />
, tan φ = s3<br />
. (36)<br />
s1<br />
,s0 = a<br />
s0<br />
2 + b 2<br />
(37)<br />
E’ evidente che s3 = s0 sin 2γ eches2 =tan2φ. Sostituendo queste relazioni nella (35) siha<br />
anche s1 = s0 cos 2γ cos 2α. I parametri di Stokes possono essere espressi, dunque, in termini<br />
degli angoli α e γ: ⎧⎪ ⎨<br />
⎪⎩<br />
s1 = s0 cos 2γ cos 2α<br />
s2 = s0 cos 2γ sin 2α<br />
s3 = s0 sin 2γ<br />
Poiché la polarizzazione lineare corrisponde a γ =0(b = 0), essa è caratterizzata da s3 =0.<br />
La polarizzazione circolare corrisponde invece a γ = ±π/4, per essa si ha s1 =s2 =0. In<br />
s2<br />
(38)