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modulo e dall’argomento del numero complesso F (Figura 3.3), che<br />
rappresenta la somma:<br />
Figura 3.3 Composizione del vettore rappresentante il fattore di struttura<br />
Le ampiezze f1, f2… corrispondono ai fattori atomici di diffusione dei<br />
vari atomi, che sono proporzionali ai relativi numeri atomici: il fattore atomico<br />
di diffusione f è uguale al numero degli elettroni dell’atomo quando l’angolo<br />
2θ tra la direzione del raggio incidente e quella del raggio riflesso è uguale a<br />
zero; all’aumentare di 2θ f decresce rapidamente poiché si hanno interferenze<br />
tra le onde diffuse dai vari elettroni di uno stesso atomo, essendo λ dello stesso<br />
ordine di grandezza delle dimensioni degli atomi (la curva di f in funzione di<br />
sen θ / λ ha un andamento di tipo gaussiano)<br />
Le fasi φ1, φ2… delle onde diffuse dipendono dalla posizione degli<br />
atomi nella cella elementare e si calcolano nel seguente modo.<br />
Si abbia l’atomo n-esimo, la cui posizione nella cella elementare è data dalle<br />
coordinate frazionarie (xn, yn, zn) espresse cioè come frazioni dei lati della<br />
cella; la sua distanza dall’origine sarà rappresentata dal vettore:<br />
rn xn<br />
r1<br />
+ yn<br />
r2<br />
+ zn<br />
= r , (eq.3.5)<br />
La differenza di cammino tra l’onda diffusa dall’atomo n-esimo e quella<br />
diffusa dall’origine è data da rn • S ; dove S è il vettore del reticolo reciproco<br />
(di base a * , b * , c * ) perpendicolare al piano hkl che ha generato la diffusione,<br />
definito come:<br />
S +<br />
* * *<br />
= ha + kb lc , (eq.3.6)<br />
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