Note del corso di Fisica Matematica A
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4.3 Principio dei lavori virtuali e statica generale 89<br />
dove ∆ è l’area <strong>del</strong> triangolo P1P2P3 e ∆s è l’area <strong>del</strong> triangolo avente per vertice O e appoggi residui<br />
ottenuti eliminando Ps, ad esempio ∆1 è l’area <strong>del</strong> triangolo <strong>di</strong> vertici OP2P3. Infatti il sistema<br />
(4.13) ha soluzione<br />
<br />
<br />
p<br />
1 1 <br />
1<br />
1 1 <br />
1 1 1 <br />
<br />
<br />
<br />
dove<br />
0 x2 x3 0 x2 x3 xG x2 x3<br />
<br />
0<br />
y2 y3<br />
0<br />
y2 y3<br />
yG<br />
y2 y3<br />
φ1 = <br />
<br />
1 1 1 = p<br />
<br />
<br />
1 1 1 = p<br />
<br />
<br />
1 1 1 <br />
<br />
<br />
x1<br />
x2 x3<br />
x1<br />
x2 x3<br />
x1<br />
x2 x3<br />
<br />
y1<br />
y2 y3<br />
y1<br />
y2 y3<br />
y1<br />
y2 y3<br />
= p ∆1<br />
∆<br />
<br />
<br />
1 1 1 <br />
1 0 0 <br />
0 0 1<br />
<br />
<br />
x1<br />
x2 x3<br />
= x1<br />
x2 −x1 x3 −x1 = x2<br />
−x1 y2 −y1 0<br />
<br />
y1<br />
y2 y3<br />
y1<br />
y2 −y1 y3 −y1 x3<br />
−x1 y3 −y1 0<br />
= ˆ k·[(P2 −P1)×(P3 −P1)] = area (P1P2P3).<br />
Nel caso in cui sia N > 3 è manifesto che il sistema non ammette una unica soluzione e quin<strong>di</strong><br />
non siamo in grado <strong>di</strong> determinare univocamente la <strong>di</strong>stribuzione <strong>del</strong>le reazioni ma solamente i<br />
suoi vettori caratteristici; in questo caso si <strong>di</strong>ce che siamo in un caso iperstatico o staticamente<br />
indeterminato, in cui il numero <strong>di</strong> vincoli è sovrabbondante.<br />
Legge <strong>di</strong> Hooke<br />
In<strong>di</strong>chiamo ora un criterio che permette <strong>di</strong> eliminare l’indeterminazione nel caso iperstatico supponendo<br />
ancora che il corpo sia perfettamente rigido e assumendo che si abbiano <strong>del</strong>le piccole deformazione<br />
<strong>del</strong>l’appoggio. Più precisamente assumeremo (legge <strong>di</strong> Hooke) che lo sprofondamento zs<br />
<strong>del</strong> punto <strong>di</strong> appoggio sia <strong>di</strong>rettamente proporzionale alla porzione <strong>di</strong> peso che va a scaricarsi su Ps:<br />
zs = − 1<br />
k φs dove 1/k è un coefficiente (positivo) <strong>di</strong> proporzionalità. Se si ammette, inoltre, che il<br />
ce<strong>di</strong>mento degli appoggi non sia collegato con alcuna deformazione <strong>del</strong> corpo sovrastante allora gli N<br />
punti, con cui il corpo stesso sarebbe stato idealmente in contatto con il piano z = 0, si troveranno,<br />
anche ad equilibrio stabilito, in un medesimo piano <strong>di</strong> equazione z = λx+µy +ν assai prossimo al<br />
piano zs = 0 e dove i coefficienti λ, µ, ν sono a priori indeterminati. Otteniamo quin<strong>di</strong> un nuovo<br />
sistema <strong>di</strong> N equazioni<br />
φs = −k(λxs +µys +ν), s = 1,2,...,N , (4.14)<br />
da aggiungere alle tre precedenti. Complessivamente abbiamo un sistema <strong>di</strong> N +3 equazioni nelle<br />
N +3 incognite φs e λ, µ, ν. In particolare, sostituendo le (4.14) nelle (4.13) si ottiene un sistema<br />
che permette <strong>di</strong> determinare le λ, µ, ν; una volta determinate queste e sostituite nelle (4.14) si arriva<br />
a determinare le reazioni vincolari.<br />
4.3 Principio dei lavori virtuali e statica generale<br />
4.3.1 Principio dei lavori virtuali<br />
Il principio dei lavori virtuali, nella sua forma più generale, applicabile tanto ai problemi statici<br />
quanto a quelli <strong>di</strong>namici, si può enunciare nei seguenti termini: