Note del corso di Fisica Matematica A
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62 3 Generalità sui sistemi e grandezze meccaniche<br />
Lamina triangolare omogenea<br />
Osservandocheciascuname<strong>di</strong>anaèlinea<strong>di</strong>ametraleconiugataalla<strong>di</strong>rezione<strong>del</strong>latocheessa<strong>di</strong>mezza<br />
allora il baricentro appartiene ad ogni me<strong>di</strong>ana e quin<strong>di</strong> il baricentro è dato dalla intersezione tra le<br />
me<strong>di</strong>ane (più precisamente si ha che, fissato un lato come base, il baricentro si trova sulla corrispondente<br />
me<strong>di</strong>ana, ad un terzo <strong>del</strong>la sua lunghezza a partire dalla base).<br />
Arco <strong>di</strong> circonferenza omogenea<br />
<br />
<br />
<br />
. <br />
<br />
<br />
α θ <br />
Fig. 3.2. Baricentro <strong>di</strong> un arco <strong>di</strong> circonferenza.<br />
<br />
yG = 1<br />
rα<br />
= r<br />
α<br />
Sia AB l’arco avente un angolo al vertice α e raggio r, O<br />
il centro <strong>del</strong>la circonferenza ed M il punto me<strong>di</strong>o <strong>del</strong>l’arco.<br />
LarettaOM èmanifestamenteunasse<strong>di</strong>simmetria,quin<strong>di</strong><br />
il baricentro sta su tale retta. Per precisare la posizione <strong>di</strong><br />
G su tale retta si procede al seguente calcolo: introducendo<br />
un sistema <strong>di</strong> coor<strong>di</strong>nate cartesiane aventi centro O e l’asse<br />
OM quale asse (O;y) allora abbiamo che<br />
xG = 0 e yG = 1<br />
<br />
µyds<br />
m AB<br />
dove m è la massa <strong>del</strong>l’arco e µ la sua densità data da<br />
µ = m/rα. Introducendo l’angolo θ = POM, dove P è un<br />
generico punto sull’arco, l’integrale prende la forma<br />
α/2<br />
−α/2<br />
α/2<br />
−α/2<br />
rcosθrdθ<br />
cosθdθ = 2r<br />
α sin(α/2).<br />
Questo risultato può essere anche rivisto nel seguente modo: assumendo 0 ≤ α ≤ 2π ed essendo<br />
AB = 2rsin(α/2) la lunghezza <strong>del</strong>la corda congiungente A e B e S = rα la lunghezza <strong>del</strong>l’arco,<br />
allora segue che<br />
3.2.4 Momenti <strong>di</strong> inerzia<br />
OG = r AB<br />
S .<br />
Definizione 3.14. Sia P un punto materiale <strong>di</strong> massa m, r una retta generica, d la <strong>di</strong>stanza <strong>di</strong> P<br />
da r. Per momento <strong>di</strong> inerzia <strong>di</strong> P rispetto all’asse r, si intende il prodotto md 2 <strong>del</strong>la massa <strong>di</strong><br />
P per il quadrato <strong>del</strong>la sua <strong>di</strong>stanza dall’asse. In generale, dato un sistema S, costituito da N punti<br />
materiali Ps <strong>di</strong> massa ms, si chiamerà momento <strong>di</strong> inerzia Ir <strong>del</strong> sistema rispetto all’asse r,<br />
la somma dei momenti <strong>di</strong> inerzia dei singoli suoi punti:<br />
N<br />
Ir = msd<br />
s=1<br />
2 s, (3.24)<br />
dove in<strong>di</strong>chiamo con ms la massa <strong>del</strong> punto generico Ps <strong>del</strong> sistema e con ds la sua <strong>di</strong>stanza da r.<br />
Nel caso <strong>di</strong> masse <strong>di</strong>stribuite con continuità nel volume S il momento <strong>di</strong> inerzia è dato da: