Note del corso di Fisica Matematica A
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Per determinare la tensione la prima <strong>del</strong>le equazioni indefinite dà<br />
−1 <br />
dx<br />
τ = ϕ = ϕ 1+y<br />
ds<br />
′2<br />
<br />
ϕ<br />
= ϕ<br />
p y′′<br />
<br />
= ϕ2<br />
cosh(x/λ) = py<br />
pλ<br />
6.1 Un caso particolare: statica dei fili 139<br />
cioé in un punto generico <strong>di</strong> una catenaria omogenea la tensione è uguale al peso <strong>di</strong> un tratto <strong>di</strong> filo <strong>di</strong><br />
lunghezza uguale alla <strong>di</strong>stanza <strong>del</strong> punto dalla base; quin<strong>di</strong> la tensione è minima nel punto più<br />
basso <strong>del</strong>la funicolare ed assume qui il valore pλ = ϕ, componente tangenziale costante<br />
<strong>del</strong>la tensione.<br />
Inoltre<br />
da cui segue<br />
dx<br />
ds =<br />
1<br />
√ 1+y ′2 =<br />
1<br />
<br />
1+sinh 2 (x/λ) =<br />
1<br />
cosh(x/λ)<br />
ds<br />
= cosh(x/λ) e quin<strong>di</strong> s(x) = λsinh(x/λ) (6.9)<br />
dx<br />
convenendo <strong>di</strong> misurare gli archi s <strong>del</strong>la funicolare a partire dal punto <strong>del</strong>la curva <strong>di</strong> ascissa x = 0 e<br />
nel verso <strong>del</strong>le x crescenti.<br />
Imponiamo ora che la catenaria passi per due punti dati A e B e abbia lunghezza ℓ; per fare ciò<br />
esprimiamo la catenaria rispetto ad un sistema <strong>di</strong> coor<strong>di</strong>nate avente centro A dove, effettuando una<br />
traslazione qualunque, le (6.8) e (6.9) <strong>di</strong>ventano<br />
y(x) = λcosh[(x−x0)/λ]+y0, s(x) = λsinh[(x−x0)/λ]<br />
dove s(x) denota l’ascissa curvilinea <strong>del</strong>la catenaria, misurata a partire dal punto <strong>di</strong> ascissa x0.<br />
Supponiamo, senza perdere in generalità, che sia 0 = xA < xB e 0 = yA ≤ yB, cioè A coincide con<br />
l’origine e xB > 0 e yB ≥ 0, ed inoltre sarà ℓ 2 ≥ x 2 B +y 2 B. La con<strong>di</strong>zione che la curva passi per A e<br />
poi per B impone<br />
<br />
−y0 = λcosh(x0/λ)<br />
yB = λ{cosh[(xB −x0)/λ]−cosh(x0/λ)}<br />
ed inoltre deve essere ℓ = s(xB)−s(0), cioé<br />
ℓ = λ{sinh[(xB −x0)/λ]+sinh(x0/λ)}.<br />
Ora quadrando le ultime due e sottraendole tra loro si ha ℓ 2 −y 2 B = 2λ 2 [cosh(xB/λ)−1] e, ponendo<br />
ξ = xB/2λ e q 2 = (ℓ 2 − y 2 B)/x 2 B ≥ 1, e ricordando che coshz − 1 = 2sinh 2 (z/2), si ottiene infine<br />
sinh 2 ξ<br />
ξ2 = q2 e quin<strong>di</strong> sinhξ<br />
ξ<br />
= q essendo q e ξ positivi. Questa è una equazione nella sola incognita<br />
; questa equazione ha una sola<br />
ξ o, in ultima analisi, nella tensione orizzontale essendo ϕ = xBp<br />
2ξ<br />
soluzione (per ξ positivi). In<strong>di</strong>viduato così il valore <strong>di</strong> ξ segue il valore <strong>di</strong> λ e quin<strong>di</strong> il valore <strong>di</strong> x0<br />
e, poi, <strong>di</strong> y0.<br />
6.1.4 Complementi: filo teso su una superficie<br />
Superficie liscia (o levigata)<br />
Applichiamo le equazioni intrinseche (6.7) allo stu<strong>di</strong>o <strong>del</strong>le configurazioni <strong>di</strong> un filo (teso) appoggiato<br />
ad una superficie levigata. Qui, la sollecitazione continua lungo il filo si riduce alla sola reazione