Note del corso di Fisica Matematica A
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132 5 Dinamica: equazioni <strong>di</strong>fferenziali <strong>del</strong> moto<br />
5.3.8 Funzione Lagrangiana<br />
Supponiamo che le forze attive Fs derivino da un potenziale Us; quin<strong>di</strong><br />
N<br />
U = U(qh;t) = Us(Ps)<br />
s=1<br />
e ammettiamo che i vincoli <strong>di</strong>pendano dal tempo t. Avremo ancora, in coor<strong>di</strong>nate lagrangiane,<br />
Qh = ∂U<br />
∂qh . Da ciò, e dalla in<strong>di</strong>pendenza <strong>di</strong> U da ˙qh, le equazioni <strong>di</strong> Lagrange assumono la forma<br />
dove si è posto<br />
d ∂L<br />
dt∂˙qh<br />
− ∂L<br />
∂qh<br />
= 0, h = 1,2,...,n, (5.71)<br />
L(˙qh,qh;t) = L = T +U. (5.72)<br />
Alla funzione L si dà il nome <strong>di</strong> funzione Lagrangiana.<br />
In generale, possiamo considerare sistemi più generali, detti sistemi Lagrangiani, caratterizzati<br />
dalle equazioni (5.71) dove L = L(˙qh,qh,t) è una funzione con determinante <strong>del</strong>la matrice simmetrica<br />
∂ 2 L<br />
∂ ˙qh∂ ˙qk<br />
mai nullo.