Note del corso di Fisica Matematica A
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102 4 Statica<br />
Teorema 4.23. La forza centrifuga ha carattere <strong>di</strong> forza conservativa; il suo potenziale unitario vale<br />
1<br />
2 mω2 |PQ| 2 .<br />
Dimostrazione. La <strong>di</strong>mostrazione segue dal fatto che il vettore Fτ ha componenti date da<br />
Fτ,x ′ = mω2x ′ , Fτ,y ′ = mω2y ′ , Fτ,z ′ = 0<br />
dove abbiamo scelto, per como<strong>di</strong>tà, un sistema <strong>di</strong> riferimento (O ′ ;x ′ ,y ′ ,z ′ ) con (O ′ ;z ′ ) coincidente<br />
con l’asse <strong>di</strong> rotazione e dove m denota la massa <strong>del</strong> punto P. Quin<strong>di</strong>, per ispezione <strong>di</strong>retta, segue<br />
che Fτ = ∇U dove<br />
Inoltre si trova che:<br />
U = 1<br />
2 mω2 |PQ| 2 = 1<br />
2 mω2 [(x ′ ) 2 +(y ′ ) 2 ].<br />
Teorema 4.24. La forza centrifuga per un corpo rigido ha potenziale dato da 1<br />
2 Irω 2 dove Ir è il<br />
momento <strong>di</strong> inerzia rispetto all’asse <strong>di</strong> rotazione.<br />
Dimostrazione. Se consideriamo il corpo rigido costituito da un sistema <strong>di</strong> punti Ps <strong>di</strong> massa ms<br />
allora sia Us = 1<br />
2 msω 2 r 2 s il potenziale <strong>del</strong>la forza centrifuga sul punto Ps <strong>di</strong>stante rs dall’asse <strong>di</strong><br />
rotazione. Quin<strong>di</strong><br />
4.5.3 Peso e attrazione terrestre<br />
N N 1<br />
U = Us =<br />
s=1 s=1 2 msω 2 r 2 s = 1<br />
2 ω2<br />
N<br />
s=1<br />
msr 2 s = 1<br />
2 Irω 2 .<br />
Definizione 4.25. Definiamo peso <strong>di</strong> un punto pesante P in prossimità <strong>del</strong>la superficie <strong>del</strong>la terra<br />
la forza che occorre vincere per impe<strong>di</strong>rne la caduta; cioé per mantenerlo in equilibrio relativo rispetto<br />
alla terra.<br />
Per l’enorme <strong>di</strong>stanza é lecito, in prima approssimazione, trascurare le attrazioni dei vari corpi<br />
celestiinconfrontoall’attrazioneterrestreG(cherisulta<strong>di</strong>rettaversoilcentro<strong>del</strong>laterra,assumendo<br />
che la terra sia perfettamente sferica ed omogenea, e <strong>di</strong> intensitá f nM<br />
R2 dove m é la massa <strong>di</strong> P, M la<br />
massa <strong>del</strong>la terra ed R il raggio <strong>del</strong>la terra). Così quest’ultima è sensibilmente la sola forza agente<br />
su P. Sarebbe quin<strong>di</strong> necessario e sufficiente bilanciare G per mantenerlo in equilibrio assoluto.<br />
Se si vuole invece stu<strong>di</strong>are l’equilibrio relativo rispetto ad assi solidali con il nostro globo, si sarà<br />
condotti ad associare a G la forza <strong>di</strong> trascinamento Fτ, proveniente dal moto <strong>di</strong> questi assi (rispetto<br />
alle stelle fisse). In ultima analisi la concezione Newtoniana porta ad identificare il peso<br />
(forza da vincere per l’equilibrio relativo <strong>del</strong> generico P) con la somma G+Fτ <strong>del</strong>la attrazione<br />
terrestre e <strong>del</strong>la forza <strong>di</strong> trascinamento.<br />
Specificazione <strong>di</strong> Fτ<br />
Il movimento <strong>del</strong>la Terra si intenderà composto <strong>di</strong> una rotazione uniforme intorno all’asse polare<br />
(rotazione <strong>di</strong>urna) e <strong>di</strong> una traslazione <strong>di</strong> insieme, per cui (conformemente alle leggi <strong>di</strong> Keplero) la<br />
Terra descrive, in un anno, un’ellisse attorno al sole, come fuoco. La forza <strong>di</strong> trascinamento Fτ<br />
risulterà <strong>di</strong> conseguenza dalla somma <strong>di</strong> due adden<strong>di</strong>: l’uno Fτ,1 dovuto alla rotazione, l’altro Fτ,2