Meccanica dei fluidi - Ateneonline
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<strong>Meccanica</strong> <strong>dei</strong> <strong>fluidi</strong> - 2 a ed. - Soluzione <strong>dei</strong> problemi Moto <strong>dei</strong> <strong>fluidi</strong> comprimibili 473<br />
p1 = pT 1<br />
<br />
k − 1<br />
1 +<br />
2 Ma2 1<br />
−k/(k−1)<br />
<br />
1,4 − 1<br />
= 100 × 1 + × 0,479<br />
2<br />
2<br />
La densità e la velocità valgono, rispettivamente,<br />
ρ1 = p1<br />
=<br />
RT1<br />
=<br />
−1,4/(1,4−1)<br />
85,5<br />
= 1,04 kg/m3<br />
0,287 × 287<br />
= 85,5 kPa<br />
<br />
V1 = Ma1 c1 = Ma1 k RT1 = 0,479 × 1,4 × 287 × 287 = 163 m/s<br />
per cui la portata di massa risulta<br />
Qm = ρ1 A1V1 = 1,04 × π × 0,02 2 /4 × 163 = 0,0533 kg/s<br />
12.63 Nella sezione di ingresso di una tubazione del diametro di 5 cm, lunga<br />
4 m, una corrente d’aria ha p1 = 80 kPa, T1 = 380 K e Ma1 = 2,8. A 3 m<br />
dall’ingresso, si forma un’onda d’urto normale. Essendo il moto adiabatico e<br />
l’indice di resistenza medio pari a 0,007, calcolare la velocità, la temperatura e<br />
la pressione nella sezione di uscita.<br />
Ipotesi 1 Sono valide tutte le ipotesi che caratterizzano i flussi di Fanno (moto<br />
permanente, adiabatico e unidimensionale di un gas ideale con calori specifici<br />
costanti in una condotta a sezione costante). 2 Lungo la condotta l’indice di<br />
resistenza si mantiene costante.<br />
Proprietà Per l’aria la costante del gas, il calore specifico a pressione costante e<br />
il rapporto tra i calori specifici valgono, rispettivamente, R = 0,287 kJ/(kg·K),<br />
cp = 1,005 kJ/(kg · K) e k = 1,4.<br />
Analisi Per la 12.88, nella sezione di ingresso si ha<br />
<br />
λm L∗ <br />
Di<br />
1<br />
= 1 − Ma2 1<br />
k Ma2 +<br />
1<br />
k + 1 (k + 1) Ma<br />
ln<br />
2k<br />
2 1<br />
2 + (k − 1) Ma2 =<br />
1<br />
= 1 − 2,82 2,4 2,4 × 2,8<br />
+ × ln<br />
1,4 × 2,82 2 × 1,4 2<br />
= 0,4898 m<br />
2 + 0,4 × 2,82 Pertanto, lo stato sonico si raggiunge in una sezione posta ad una distanza dalla<br />
sezione di ingresso pari a<br />
L ∗ 1 =<br />
<br />
λm L∗ <br />
Di<br />
= 0,04898 × 0,05<br />
= 3,50 m<br />
0,007<br />
Di<br />
1 λm<br />
Tale distanza è maggiore della distanza L2 = 3 m della sezione in corrispondenza<br />
della quale si forma l’onda d’urto. Pertanto, il moto a monte dell’onda<br />
d’urto è effettivamente supersonico. Per la 12.89, se L = L2 − L1 è la lunghezza<br />
del tratto compreso fra le sezioni 1 e 2 in cui il numero di Mach assume<br />
i valori Ma1 e Ma2, si ha<br />
<br />
λm L λm L<br />
=<br />
∗ <br />
λm L<br />
−<br />
∗ <br />
Di<br />
Publishing Group Italia, Milano<br />
Di<br />
1<br />
Di<br />
2<br />
p 1 = 80 kPa<br />
T 1 = 380 K<br />
Ma 1 = 2,8<br />
L 1 = 3 m<br />
onda d’urto<br />
normale