4. FLUIDI AERIFORMI NEI CONDOTTI - Corsi di Laurea a Distanza ...
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Politecnico <strong>di</strong> Torino<br />
<strong>Laurea</strong> a <strong>Distanza</strong> in Ingegneria Meccanica – Corso <strong>di</strong> Macchine<br />
prI<br />
ρ rI = = 5.<br />
522 kg/m3 ,<br />
RT<br />
crI = kRTrI<br />
= 633.<br />
877 m/s .<br />
La portata che transita attraverso il primo ugello vale:<br />
rI<br />
m& = ArI<br />
ρ rIc<br />
rI = 1.<br />
75 kg/s .<br />
La temperatura a monte del secondo ugello può essere calcolata per mezzo del<br />
primo principio in forma euleriana applicato ad un sistema termo<strong>di</strong>namico<br />
comprendente il primo ugello e l'intera capacità. In questo modo risulta che la<br />
sezione <strong>di</strong> uscita del fluido corrisponde alla sezione <strong>di</strong> ingresso del secondo<br />
ugello, per la quale la velocità del fluido stesso è trascurabile in quanto<br />
<strong>di</strong>ssipata all'interno della capacità.<br />
Ricordando che questo sistema termo<strong>di</strong>namico è a<strong>di</strong>abatico (Qe = 0), senza<br />
organi mobili (Li = 0) e con variazione <strong>di</strong> energia cinetica nulla, risulta:<br />
cioè:<br />
( T − T ) = 0<br />
Δ i = c p 0II<br />
0I<br />
,<br />
T0 II 0I<br />
= T = 1200 K .<br />
Applicando ora l'equazione <strong>di</strong> continuità ai due ugelli, si ottiene:<br />
p<br />
1<br />
0 ⎛ 2 ⎞ k −<br />
II<br />
m& = ArIρ<br />
rIc<br />
rI = ArII<br />
ρrII<br />
c rII = ArII<br />
k⎜<br />
⎟ .<br />
RT 1<br />
0 ⎝ k +<br />
II ⎠<br />
Da questa relazione è possibile ricavare la pressione in ingresso al secondo<br />
effusore, uguale a quella <strong>di</strong> uscita dal primo p0II = p1I = 1.499 bar.<br />
Applicando il primo principio in forma euleriana con Qe = 0 e Li = 0 al primo e al<br />
secondo effusore, risulta che le velocità <strong>di</strong> efflusso dalle sezioni <strong>di</strong> sbocco<br />
valgono rispettivamente:<br />
c<br />
1 I<br />
=<br />
k<br />
2 R<br />
k −1<br />
c<br />
1 II<br />
=<br />
k<br />
k −1<br />
Appunti del Corso (Docente: Fabio Mallamo) <strong>4.</strong> Moto degli Aeriformi nei Condotti - pag. 54<br />
⎛ p<br />
⎜<br />
⎝ p<br />
k −1<br />
k + 1<br />
1I<br />
( T − T ) = 2 RT 1 − ⎜ ⎟ = 887.<br />
983 m/s<br />
0I<br />
1I<br />
k<br />
2 RT<br />
k −1<br />
0II<br />
⎡<br />
⎢ ⎛ p<br />
1 −<br />
⎢ ⎜<br />
p<br />
⎢<br />
⎝<br />
⎣<br />
1II<br />
0II<br />
0I<br />
⎞<br />
⎟<br />
⎠<br />
⎡<br />
⎢<br />
⎢<br />
⎢⎣<br />
k −1<br />
k<br />
0I<br />
⎞<br />
⎟<br />
⎠<br />
k<br />
⎤<br />
⎥<br />
⎥<br />
⎥⎦<br />
⎤<br />
⎥<br />
= 1027.<br />
186 m/s .<br />
⎥<br />
⎥⎦<br />
L'equazione <strong>di</strong> continuità scritta con riferimento alla sezione ristretta e alla<br />
sezione <strong>di</strong> sbocco permette <strong>di</strong> ottenere la relazione seguente:<br />
A<br />
u<br />
r<br />
⎛ p<br />
⎜<br />
⎝ p<br />
2<br />
k<br />
⎛ p<br />
− ⎜<br />
⎝ p<br />
2<br />
k −1<br />
k −1⎛<br />
2 ⎞<br />
⎜ ⎟<br />
2 ⎝ k + 1⎠<br />
= A<br />
.<br />
1<br />
0<br />
⎞<br />
⎟<br />
⎠<br />
1<br />
0<br />
⎞<br />
⎟<br />
⎠<br />
k + 1<br />
k<br />
,