σχολη εφαρμοσμένων μαθηματικων και φυσικων ... - DSpace

Οι τιμές που προκύπτουν μας δίνουν μόνο μία εκτίμηση για την κάθε περίπτωση,
καθώς οι συντελεστές απορρόφησης δεν έχουν προκύψει πειραματικά
για τα δικά μας δείγματα και έχουμε χρησιμοποιήσει μέσες τιμές για τα ποσοστά
των φάσεων χωρίς να λάβουμε έτσι υπόψη μας στους υπολογισμούς την σταδιακή
μεταβολή τους.
4.3.3. Μέση επαγόμενη θέρμανση των δειγμάτων από το laser
Για να απαλλαγούμε από την συνεισφορά στα φάσματα Raman της επαγόμενης
θέρμανσης του δείγματος από το Laser, προχωρήσαμε στον προσδιορισμό
της θερμοκρασίας που έχει το δείγμα κατά την ακτινοβόληση του μέσω του λόγου
των εντάσεων Stokes και Anti-Stokes (Σχέση 19). Αρχικά προσδιορίσαμε την πυκνότητα
ισχύος που δέχεται το δείγμα ανάλογα με το μήκος κύματος της δέσμης,
την ισχύ της και τον φακό εστίασης της πάνω στο δείγμα. Στη συνέχεια βρήκαμε
την εξάρτηση από την θερμοκρασία του συντελεστή γ(Τ) για τις διάφορες φάσεις
του πολύ-κρυσταλλικού πυριτίου. Τέλος με τη χρήση απλής επαναληπτικής μεθόδου
προσδιορίσαμε την θερμοκρασία δειγμάτων κρυσταλλικού πυριτίου (cSi),
αμόρφου και πολύ-κρυσταλλικού στις διάφορες πυκνότητες ισχύος.
1. Πυκνότητα Ισχύος – Ακτινοβολούμενη Επιφάνεια
Εικόνα 43: Σχηματική αναπαράσταση της (a) ομοιόμορφής εστίασης της δέσμης από τον σφαιρικό
φακό και (b) της επιλεκτικής κατά τον ένα άξονα εστίασης από τον κυλινδρικό φακό.
Για να προσδιορίσουμε την πυκνότητα ισχύος που δέχεται το δείγμα κατά την
ακτινοβόληση του πρέπει να γνωρίζουμε το εμβαδόν της ακτινοβολούμενης επιφάνειας,
το οποίο καθορίζεται από τον φακό εστίασης της δέσμης (Εικ. 43).
81