σχολη εφαρμοσμένων μαθηματικων και φυσικων ... - DSpace

More documents

Recommendations

Info

Οι θερμοκρασιακές κατανομές που εισάγονται λόγω της απορρόφησης της α- κτινοβολίας laser μέσα στον όγκο του υλικού, μπορούν να υπολογισθούν μακροσκοπικά με βάση την εξίσωση θερμότητας [24]. Στην πιο γενική περίπτωση, η θερμοκρασία Τ≡Τ(x,t)=T(x a ,t) είναι συνάρτηση τόσο των χωρικών συντεταγμένων x a , όσο και του χρόνου t. Με καθορισμένες τις παραμέτρους του laser, η θερμοκρασιακή κατανομή εξαρτάται από την οπτική απορρόφηση εντός της ζώνης ακτινοβόλησης, την μεταφορά θερμότητας από την ζώνη αυτή προς τα έξω, τις ενθαλπίες μετασχηματισμού φάσης (κρυσταλλοποίηση, εξάτμιση, χημικών α- ντιδράσεων) εάν και εφόσον αυτές υπάρχουν, κ.α. Στην περίπτωση απουσίας φαινομένων μεταφοράς θερμότητας λόγω ακτινοβολητικών διαδικασιών ή συναγωγής (το οποίο συμβαίνει στα φαινόμενα που μελετάμε), η εξίσωση θερμότητας μπορεί να γραφεί σε ένα σύστημα συντεταγμένων, καθορισμένο με βάση την δέσμη του laser, ως εξής: T( x, t) ( ) cp( T) [ ( T) T( x, t)] ( ) cp( T) s T( x, t) Q( x , t) (3) t όπου Τ(x,t) είναι η κατανομή της θερμοκρασίας, ρ(Τ) η πυκνότητα μάζας, c p (Τ) η ειδική θερμοχωρητικότητα υπό σταθερή πίεση, υ s είναι η ταχύτητα του υποστρώματος σε σχέση με την πηγή θερμότητας, κ(Τ) είναι η θερμική αγωγιμότητα και Q είναι μια ποσότητα που περιγράφει τον όρο της πηγής και είναι σε μονάδες W/cm 3 . Για μονοδιάστατα προβλήματα στα οποία το υπόστρωμα παραμένει ακίνητο σε σχέση με την δέσμη, η εξίσωση μπορεί να αναχθεί στην εξής μορφή: T ( x, t) T ( x, t) ( ) cp( T ) ( T ) Q( x, t) t x x (4) Ο όρος της πηγής δίνεται από την σχέση: Q( x , t) I( x, y, t)(1 R) f ( z) I ( x, y) f ( z) q( t ) (5) a όπου η I a = I 0 (1-R(T)) είναι η μέγιστη ένταση του laser που δεν ανακλάται από την επιφάνεια του δείγματος, Ι 0 η ένταση εξόδου του laser, η οποία περιγράφει την χωρική κατανομή της δέσμης στο επίπεδο xy, η f(z) αναπαριστά την εξασθένιση της ισχύος του laser κατά την διάδοση στο z επίπεδο και η q(t) είναι η χρονική εξάρτηση του παλμού. Η ποσότητα R=R(T,λ) υποδηλώνει την κανονικοποιημένη ανακλαστικότητα στην υπό εξέταση περιοχή και εξαρτάται τόσο από την θερμοκρασία του υλικού, όσο και από το μήκος κύματος της ακτινοβολίας. Γενικά, η ανακλαστικότητα εξαρτάται από την γωνία πρόσπτωσης, την πόλωση της δέσμης και το πάχος του δοκιμίου. Η τελευταία επίδραση μπορεί να αγνοηθεί, εφό- a 24
σον το μήκος οπτικής απορρόφησης l α είναι πολύ μικρότερο από το πάχος του δοκιμίου, ισχύει δηλαδή l α
Page 1: ΕΘΝΙΚΟ ΜΕΤΣΟΒΙΟ ΠΟ
Page 4 and 5: ...................................
Page 6 and 7: Abstract In this master thesis are
Page 8 and 9: 4.1.2. Δείγματα με αυξ
Page 10 and 11: μοποιούν απευθείας
Page 12 and 13: νουσες οπές στην ΖΣ
Page 14 and 15: σχετίζεται με το πο
Page 16 and 17: 1.4. Το περίγραμμα τη
Page 18 and 19: Παρόλο που οι δύο ε
Page 20 and 21: ηλεκτρονική μεταφο
Page 22 and 23: σικό ρόλος που παίζ
Page 24 and 25: των 800nm της στρώσης
Page 26 and 27: εναπόθεσης καθώς κ
Page 28 and 29: φορά τους στην επιφ
Page 30 and 31: φαρμογές φωτοβολτα
Page 34 and 35: ρουμε τις βασικές π
Page 36 and 37: H πυκνότητα ενέργει
Page 38 and 39: Κεφάλαιο 3: Φασματο
Page 40 and 41: a a a Q sin( t) ... a sin( t) ... 0
Page 42 and 43: ενέργειας του αδια
Page 44 and 45: Από την σχέση (19) πρ
Page 46 and 47: ρυφής (Full Width at Half Maxi
Page 48 and 49: Για την απλοποίηση
Page 50 and 51: Εικόνα 18: (a) Σύγκρισ
Page 52 and 53: Στην ολοκληρωμένη
Page 54 and 55: 4.1.2. Δείγματα με αυξ
Page 56 and 57: Το γεγονός αυτό έστ
Page 58 and 59: Εικόνα 22: Εικόνες SEM
Page 60 and 61: τις εντάσεις στις ο
Page 62 and 63: Παρατηρούμε ότι οι
Page 64 and 65: να αναλύσουμε με με
Page 66 and 67: προκύπτει ένας μέσ
Page 68 and 69: 4.3.1. Επιλογή βέλτισ
Page 70 and 71: 480cm -1 για το αSi και μ
Page 72 and 73: Παρακινούμενοι λοι
Page 74 and 75: 4.3.2. Μελέτη βασικών
Page 76 and 77: 4.3.2.2. Διαδοχικά στρ
Page 78 and 79: τερα προσεκτικοί γ
Page 80 and 81: από το μήκος κύματο
Page 82 and 83:
Η ζώνη του ncSi με την
Page 84 and 85:
Εξάρτηση από την ισ
Page 86 and 87:
Εξάρτηση από την ισ
Page 88 and 89:
Από την μέχρι τώρα
Page 90 and 91:
Ένας σφαιρικός φακ
Page 92 and 93:
στο οποίο διαθέτου
Page 94 and 95:
κληρωμένης δομής (Ε
Page 96 and 97:
Εδώ τα φάσματα κατα
Page 98 and 99:
κρυσταλλικού πυριτ
Page 100 and 101:
φαιρέσουμε από την
Page 102 and 103:
παρατηρήσεις (Εικ. 5
Page 104 and 105:
Σε αυτή τη κατηγορί
Page 106 and 107:
Μεταξύ των δύο μηκώ
Page 108 and 109:
Στην Εικ. 54 απεικον
Page 110 and 111:
Σειρά μετρήσεων με
Page 112 and 113:
4.3.4. Πειράματα Laser α
Page 114 and 115:
N G w Z (34) j ij i i 1 Με βάσ
Page 116 and 117:
Τα ποσοστά των τριώ
Page 118 and 119:
Στη περίπτωση των 30
Page 120 and 121:
Δείγμα της 3 ης κατη
Page 122 and 123:
Ο αριθμός των παλμώ
Page 124 and 125:
οχή σε μεγαλύτερη μ
Page 126 and 127:
Εικόνα 69: Εικόνες τ
Page 128 and 129:
Η μείωση της πυκνότ
Page 130 and 131:
Για τον δομικό χαρα
Page 132 and 133:
Παράρτημα Α: Χαρακτ
Page 134 and 135:
Crystallographic parameters Crystal
Page 136 and 137:
Παράρτημα Β: Διάταξ
Page 138 and 139:
Παράρτημα Γ: Επαναλ
Page 140 and 141:
2 η Επανάληψη Εικόν
Page 142 and 143:
Παράρτημα Δ: Βασικά
Page 144 and 145:
1 ( x, y) ( zi z j) 2 N( x, y) ( i,
Page 146 and 147:
[19] S.N.R. Kazmi, A.Y. Kovalgin, A
show all

σχολη εφαρμοσμένων μαθηματικων και φυσικων ... - DSpace

Create successful ePaper yourself

Delete template?

Save as template?