ELEKTRO- MÁGNESES TEREK - Munka
ELEKTRO- MÁGNESES TEREK - Munka
ELEKTRO- MÁGNESES TEREK - Munka
Create successful ePaper yourself
Turn your PDF publications into a flip-book with our unique Google optimized e-Paper software.
7. FEJEZET<br />
83<br />
TÁVVEZETÉKEK<br />
BEVEZETÕ<br />
A 5. fejezet végén bemutattuk a koncentrált paraméterû hálózatok leíró egyenleteinek,<br />
a Kirchhoff-egyenleteknek a származtatását a Maxwell-egyenletekbõl. Megjegyeztük,<br />
hogy a koncentrált paraméterû hálózatok csak akkor tekinthetõk az elektromágneses<br />
tér jó modelljének, ha geometriai méreteik következtében az elektromágneses hatás<br />
terjedési ideje kicsi a hálózatokon belül a karakterisztikus idõhöz képest. Ellenkezõ<br />
esetben az elektromos potenciál (feszültség), ill. a divergenciamentes áram, ill. a<br />
belõlük számítható elektromos és mágneses tér többé nem az elektromágneses<br />
jelenségek korrekt leírásai.<br />
Mint a legtöbb esetben, a két szélsõ leírás (koncentrált paraméterû hálózat és<br />
mezõ) között létezik átmeneti zóna, amely már a véges terjedési sebességet figyelembe<br />
veszi, de még megõrzi a feszültséggel és árammal történõ leírás egyszerûségét. Az<br />
ezeknek a feltételeknek eleget tevõ elrendezéseket elosztott paraméterû hálózatoknak<br />
nevezzük. Ezekben a hálózatokban a leírás során már nemcsak az idõtõl függenek a<br />
leíró mennyiségek, hanem (az esetek döntõ többségében) egy térbeli koordinátától<br />
is. Tipikus elosztott paraméterû hálózat a távvezeték.<br />
A távvezeték elvben homogén kitöltésû térben két párhuzamos alkotójú, tetszõleges<br />
vezérgörbéjû fémhenger. Az ideális távvezeték ideális fémhengerekbõl áll, a valódi<br />
vezetéknél engedünk ebbõl a szigorúságból.<br />
A távvezeték elvben végtelen hosszú. A gyakorlatban természetesen kezdete és<br />
vége is van, de valóban elég hosszú ahhoz, hogy már ne lehessen koncentrált<br />
paraméterûnek tekinteni.<br />
Az ideális vezeték – ahogy ezt mondottuk – nem változtat irányt. A gyakorlatban ez<br />
általában nem valósítható meg, de ennek rendszerint csekély hatását nem vizsgáljuk.<br />
Az elektromágneses hullámokat vizsgálva bebizonyítható, hogy párhuzamos,<br />
ideális fém hengerek környezetében többi között olyan tér alakul ki, ahol a villamos<br />
és mágneses térerõsségnek is csak a hengerekre merõleges síkban van komponens.<br />
Ezeket transzverzális komponensnek nevezzük, ezért az ilyen struktúrájú tér<br />
elnevezése: transzverzális elektromos mágneses tér, rövidítve: TEM. Véges vezetõképesség<br />
esetén a tér csak keveset torzul, a leírás még jól közelít.<br />
Inhomogén keresztmetszetû kitöltés esetén nem alakul ki TEM-tér, egyik vagy<br />
mindkét térerõsségnek hosszanti (longitudinális) komponense is van. Ilyen<br />
távvezetékeket a TEM-módusú távvezetékhez hasonló módon lehet leírni és tárgyalni.<br />
A 7.1. ábrán néhány, a gyakorlatban használt távvezeték-keresztmetszet látható.<br />
A továbbiakban a megfontolásainkat a vezetékpáron mutatjuk be, de azok valamennyi<br />
kétvezetékes távvezetékre érvényesek.