ELEKTRO- MÁGNESES TEREK - Munka
ELEKTRO- MÁGNESES TEREK - Munka
ELEKTRO- MÁGNESES TEREK - Munka
You also want an ePaper? Increase the reach of your titles
YUMPU automatically turns print PDFs into web optimized ePapers that Google loves.
5. FEJEZET<br />
5.6. ábra<br />
Az Ohm-törvény<br />
levezetéséhez<br />
5.7. ábra<br />
A huroktörvény<br />
szemléltetése<br />
59<br />
STACIONÁRIUS ÁRAM <strong>MÁGNESES</strong> TERE<br />
U<br />
E<br />
E i<br />
J<br />
∫�<br />
Ed l+ ∫� Ebdl= ∫�<br />
dl,<br />
(5.50)<br />
σ L<br />
L L<br />
ahol az elsõ integrál az (5.47) miatt zérus. A második integrál csak a telep belsejében<br />
vett úton értelmezett, és az ún. üresjárási feszültséget definiálja.<br />
A jobb oldali integrál két szakaszon történõ integrálásra bontható: integrálás a<br />
telep belsejében, ill. azon kívül, a kapcsok közé helyezett ellenálláson. Miután az<br />
áram a változó keresztmetszet ellenére az egész körben azonos (5.48) értelmében, a<br />
fenti egyenlet végül:<br />
U b = IR b + IR k<br />
(5.51)<br />
alakba írható, ahol R b a telep belsõ ellenállását, R k pedig a kapcsok közé helyezett<br />
külsõ ellenállás.<br />
Véges hosszúságú A keresztmetszetû vezeték esetén az<br />
J dl<br />
U = ∫ dl<br />
= I∫<br />
= IR<br />
(5.52)<br />
σ Aσ<br />
L L<br />
összefüggéshez jutunk, amelyet Ohm törvényének nevezünk. Egyúttal az ellenállás<br />
definícióját is megkapjuk.<br />
R 4<br />
I 4<br />
U 1<br />
R 1<br />
R 3<br />
I 1<br />
I 3<br />
I 2<br />
R 2<br />
U 2<br />
A belsõ ellenállásokat az áramkör részeként kezelve bonyolultabb áramkörök<br />
tetszés szerinti zárt körére hasonlóan felírható (5.7. ábra), hogy:<br />
∑ Uk = ∑ IkRk. (5.53)<br />
k<br />
k
Change language